Cтраница 4
Например, если пучок я - - мезонов ( обычно они получаются при бомбардировке мишени протонами, ускоренными до энергий порядка 1010 эв) направить на протонную мишень, в качестве которой можно использовать водородную камеру, то в принципе мыслимо возникновение самых различных реакций. [46]
Остальные изотопы эйнштейния были получены в результате бомбардировки заряженными частицами, например при бомбардировке урановых мишеней ионами азота с энергией 100 Мэв-или Bk24 ионами гелия. [47]
Заметим, что реакции первых двух типов можно, в принципе, осуществить при бомбардировке мишеней быстрыми нейтронами; однако, поскольку направить на образец большое число дейтонов легче, чем большое число быстрых нейтронов, предпочтение обычно отдается бомбардировке дейтонами. [48]
Дейтрон, обладающий большой энергией, распадается также вне ядра, в результате чего при бомбардировке мишени происходит интенсивное испускание нейтронов в направлении падающего пучка; энергия нейтронов составляет половину энергии дейтронов. [49]
Изучение функций возбуждения таких продуктов, как F18, Na24 и Р32, образующихся при бомбардировке тяжелых мишеней, наглядно показывает, что они возникают преимущественно в тех случаях, когда имеет место большая передача энергии ( несколько сотен Мэв) ядру-мишени; иногда передаваемая энергия достигает величины полной энергии связи ядра или даже превышает ее. Если даже возбужденное промежуточное ядро и образуется, его время жизни при таких высоких возбуждениях уже не. Для понимания таких процессов, известных как процессы фрагментации, были предприняты попытки изучить связь между нарушениями структуры ядра, возникающими в ходе развития каскада, и появлением энергии возбуждения, которой свойственно статистическое распределение; до сих пор не достигнуто заметного прогресса в этом вопросе. [50]
В последнее время Г. Н. Флеровым и его сотрудниками была обнаружена протонная радиоактивность у ядер, полученных при бомбардировке никелевой мишени ускоренными ядрами неона-20. Однако, важнейшим естественным радиоактивным процессом, при котором изменяется число нуклонов и состав ядра, является альфа-распад. [51]
В последнее время Г. Н. Флеровым и его сотрудниками была обнаружена протонная радиоактивность у ядер, полученных при бомбардировке никелевой мишени ускоренными ядрами неона-20. Однако важнейшим естественным радиоактивным процессом, при котором изменяется число нуклонов и состав ядра, является альфа-распад. [52]
Так, для изготовления диэлектрических пленок в 1962 году была предложена система высокочастотного распыления, особенностью которой является попеременная бомбардировка мишени ионами и электронами. При ионной бомбардировке осуществляется распыление диэлектрической мишени, а накапливающийся на ней положительный заряд нейтрализуется электронами во второй полупериод приложенного напряжения. [53]
Для получения рентгеновских пучков с энергией более высо кой, нежели дают обычные рентгеновские трубки, используют метод бомбардировки мишени из тяжелых металлов пучками электронов, ускоренных в линейных ускорителях и бетатронах. Такое излучение имеет более высокую проникающую способность. Кроме того, оно слабо рассеивается и может быть сфокусировано в очень узкий пучок. Линейные ускорители более совершенны, чем бетатроны. [54]
Элемент 103 был идентифицирован по альфа-распаду его изотопа с массовым числом 256, синтез элемента был осуществлен при бомбардировке мишени из америция ионами кислорода. В первых опытах по обнаружению сто третьего элемента, проведенных в 1965 г., его идентификация была проведена по продукту его распада - фермию. В этих опытах был измерен период полураспада наблюдавшегося изотопа ЮЗ256, равный 35 с. [55]
Небольшие дейтронные ускорители Кокрофта - Уолтона генерируют нейтроны по сильно экзоэнергетической реакции 3H ( d, п) 4Не при бомбардировке охлаждаемой мишени из тритида металла дейтронами с энергией 100 - 200 кэв. Обычно используют толстую мишень с тритиевым слоем, равным или большим пробега пучка дейтронов в мишени; поэтому энергия нейтронов в любом заданном направлении мало колеблется, причем пределами являются значения, указанные выше для тонкой мишени. Небольшие запаянные ( не откачиваемые) трубки - источники нейтронов доступны в настоящее время с выходом 1010 нейтрон / сек, гарантирующие по крайней мере 100 час работы без смены мишени. Такая установка стоит в настоящее время около 15 000 долл; цена каждой сменной мишени около 1500 долл. Эти устройства очень портативны, просты и используют смешанный пучок дейтронов и тритонов. Откачиваемая установка с дейтронным пучком дает подобный, несколько больший выход нейтронов; стоимость его примерно такая же. На этой установке время жизни мишени значительно меньше, но и цена новой мишени меньше ( от 25 до 100 долл. Откачиваемая установка с более высоким выходом ( 1011 нейтрон / сек), использующая пучок дейтронов 1 - 2 ма, стоит 18 000 - 22 000 долл. В одном из типов установок используют периодическую бомбардировку мишени тритонами для регенерации мишени. [56]
Эксперименты в области физики высоких энергий обычно связаны с определением типа, энергии и количества частиц, рожденных или рассеянных при бомбардировке мишени первичным пучком. Предметом оптики пучков заряженных частиц являются различные методы, позволяющие формировать пучки вторичных частиц. Так как методы, используемые с этой целью, применяются и для анализа рассеянных и вновь образующихся частиц, то оптика пучков связана и со спектрометрическими устройствами. [57]