Cтраница 2
Это означает, что среднее перемещение вещества в каком-либо направлении мы считаем пропорциональным времени или, другими словами, допускаем, что это среднее движение происходит равномерно. Это приближение, конечно, не соответствует действительности, так как при изменении направления и скорости движения частица какое-то время движется с ускорением. Поэтому формула Да 2Dt будет точна только при значениях t, достаточно больших по сравнению со временем, необходимым для установления равномерного движения. Более подробный вывод уравнения (3.12) дает возможность оценить минимальное значение t, при котором оно еще справедливо, а также уточнить величину среднего перемещения А. Вывод, который приведен ниже, был предложен Ланжевеном. [16]
Это позволяет удовлетворительно описать средние перемещения дислокационных линий. Привлечение перегибов к описанию дислокационного движения устраняет трудности теории, связанные с малой величиной амплитуды колебаний прямой дислокации и с возможностью преодоления барьеров Пайерлса при внешних напряжениях, меньших оъ. [17]
Но это верно лишь для средних перемещений молекулярных групп ( § 3), а не для действительных или индивидуальных перемещений. Последние перемещения могли бы быть представлены только сложными функциями, от которых следовало бы взять также производные высших порядков и в большом числе, чтобы получить извилистую или волнистую форму ( § 4), которую прио бретают ранее прямые линии длиной в некоторое число молекулярных промежутков. [18]
Хотя при определенных условиях можно получить экспериментальное значение среднего перемещения молекулы по поверхности xs, с которым затем можно сравнивать расчетные величины, но для коэффициента диффузии D этого обычно сделать не удается. Чтобы измерить величину D, необходимо измерить как поток по поверхности, так и градиент поверхностной концентрации. Но определить поверхностную концентрацию, как правило, невозможно. [19]
Установим прежде всего уравнения, связывающие средние напряжения со средними перемещениями. [20]
Для уточнения роли поверхностной диффузии в рассмотренном механизме сублимации определим среднее перемещение А, атома на поверхности кристалла в самоадсорбированном состоянии. [21]
Согласно элементарной теории Блоха для твердого тела, доля теплового рассеяния пропорциональна квадрату среднего перемещения иона из положения равновесия и, таким образом, пропорциональна Г / М9, где QE - температура Эйнштейна [96], а М - масса атома. [22]
Как показано в разделе V.3, Сирсу [ Sears, 1956a ] удалось оценить величину среднего перемещения по поверхности для ртути. [23]
Если в случае адсорбционного механизма ступени роста отстоят друг от друга на большие расстояния по сравнению со средним перемещением адсорбированных молекул по поверхности, то лишь малая доля сталкивающихся молекул с поверхностью будет достигать ступеней роста. [24]
При приближенном решении работу сил трения определим как произведение величины средней для контактной поверхности силы трения на величину среднего перемещения. [25]
Так как отклонение быстродействия привода от оптимального в зависимости от пути перемещения имеет нелинейный характер с максимумом в области средних перемещений, то оценка проигрыша производилась по максимуму. [26]
В результате случайного характера рассеяния электронов при столкновении их с решеткой средняя скорость одного электрона за длительный промежуток времени и его среднее перемещение, рассматриваемые как векторные величины, должны быть равны нулю. Все электроны находятся в одинаковых условиях; следовательно, это утверждение справедливо для любого электрона. Поскольку среднее перемещение электронов при хаотическом ( тепловом) движении равно нулю, то хаотическое движение не может вызвать электрического тока, который характеризует перенос заряда через некоторое сечение. Для создания тока необходимо направленное движение электронов, которое может быть вызвано различными факторами: электрическим полем, градиентом температуры, неоднородным освещением и некоторыми другими причинами. [27]
В результате случайного характера рассеяния электронов при столкновении их с решеткой средняя скороть одного электрона за длительный промежуток времени и его среднее перемещение, рассматриваемые как векторные величины, должны быть равны нулю. Все электроны находятся в одинаковых условиях, следовательно, это утверждение справедливо для любого электрона. Поскольку среднее перемещение электронов при хаотическом ( тепловом) движении равно нулю, то хаотическое движение не может вызвать электрического тока, который характеризует перенос заряда через некоторое сечение. Для создания тока необходимо направленное движение электронов, которое может быть вызвано различными факторами: электрическим полем, градиентом температуры, неоднородным освещением и некоторыми другими причинами. [28]
При расчетах напряженно-деформированного состояния перфорированных пластин обычно последние заменяют некоторыми сплошными пластинами с приведенными параметрами [23], определяющимися из условия, что средние перемещения приведенной пластины и перфорированной пластины при одинаковых нагрузках являются одинаковыми. [29]
Так как при изотропной турбулентности u2v2w2 и и v w 0, единственный член, содержащий скорость, достаточен для представления системы, а среднее перемещение частиц, которые проходят через данную точку, равно нулю. Поэтому большое количество таких перемещений в плане будет совершенно симметрично относительно точки и может рассматриваться как множество частиц, распространяющихся неограниченно со временем. Это множество может быть описано статистически в виде среднего квадрата или отклонения г2 радиального расстояния г составляющих его частиц. [30]