Перенос - лучистая энергия
Cтраница 1
Перенос лучистой энергии строго вдоль прямой линии невозможен. Под направлением луча подразумевается направление осевой линии некоторого элементарного телесного угла, внутри которого происходит перенос излучения, причем внутри бесконечно малого телесного угла переносится бесконечно малое количество лучистой энергии. Невозможен также перенос излучения только определенной длины волны. Перенос излучения всегда происходит в некотором интервале длин волн X - ( - f - ДХ), внутри которого определенная длина волны является преобладающей. [1]
Мощность переноса лучистой энергии принято называть лучистым потоком Ф и измерять в ваттах. [2]
Теория переноса лучистой энергии представляет собой важнейший раздел теоретической астрофизики. Это обусловлено прежде всего тем, что перенос излучения играет огромную роль в физических процессах, происходящих в иебесвых телах. Вместе с тем перенос излучения во внешних частях небесных тел определяет характер их спектров, служащих основой астрофизических исследований. [3]
Уравнение переноса лучистой энергии в поглощающей среде позволяет найти ее оптические свойства. [4]
Для уравнения переноса лучистой энергии необходимо в каждой точке гр ницы задать интенсивность излучения как функцию направления луча, имея в виду лучи, идущие внутрь среды. Решение полученной системы уравнений даже в самых простейших случаях представляет очень сложную задачу. Однако для решения целого ряда наиболее интересных задач эта система может быть значительно упрощена. [5]
Для расчетов переноса лучистой энергии в дисперсных средах необходимо знать эффективную степень черноты слоя дисперсного материала. Эффективная степень черноты слоя дисперсного материала зависит от состояния поверхности частиц ( гладкая, шероховатая), физического свойства вещества ( проводники, диэлектрики), гранулометрического состава и геометрии системы в целом. [6]
Обычное уравнение переноса лучистой энергии соответствует случаю локального термодинамического равновесия. [7]
Применение уравнения переноса лучистой энергии имеет смысл и в задаче о горизонтальной видимости. Как мы увидим ниже, оно дает возможность избежать тех громоздких построений, которыми пользовался Кошмидер [4] при выводе световоздушной формулы. [8]
В теории переноса лучистой энергии определяются интенсивности излучения, рассеянного средой, при заданных оптических свойствах среды. Перед исследователем планетных атмосфер стоит обратная задача. Ему известны из наблюдений интенсивности излучения, рассеянного атмосферой, и требуется найти путем сравнения наблюдении с теорией оптические свойства атмосферы. В § 3 было показано, как могут быть определены оптические свойства земной атмосферы [ индикатриса рассеяния х ( ч) и оптическая толщина т0 ] по наблюденной яркости неба. Теперь мы рассмотрим задачу об определении оптических свойств планетной атмосферы по наблюденной яркости диска планеты. [9]
В непрозрачной среде перенос лучистой энергии в объеме тела не рассматривают. [10]
 |
Изменение коэффициента прямой отдачи в зависимости от значений коэффициента Бугера. [11] |
Короче говоря, перенос лучистой энергии рассчитывается без учета гидродинамики потока, от которой сильно зависят температурные поля потока. [12]
Дается вывод приближенных уравнений переноса лучистой энергии в случае любой индикатрисы рассеяния, представимой при помощи разложения в конечный или бесконечный ряд по полиномам Лежандра. Как частный случай выведены приближенные уравнения переноса, аналогичные приближенным уравнениям Шварцшильда, и приведены в полном виде уравнения для простейших случаев индикатрисы рассеяния рассматриваемого типа. В качестве примера дан расчет яркости неба в случае закона рассеяния вида 7 1 Ci cos ( r, г), причем произведено сравнение полученного приближенного решения этой задачи с точным решением. [13]
Это и есть уравнение переноса лучистой энергии. [14]
К вопросу о приближенных уравнениях переноса лучистой энергии в рассеивающей и поглощающей среде / / Докл. [15]
Страницы: 1 2 3 4