Лучистый перенос - энергия
Cтраница 1
Лучистый перенос энергии часто осуществляется в условиях, когда длина свободного пробега фотона А4 мала по сравнению с расстоянием, на котором температура изменяется на заметную величину. Такие области пространства называются оптически толстыми слоями. В этом случае уравнение (10.30) значительно упрощается. При малом А4 следует ожидать, что излучение находится почти в равновесии с веществом и, в частности, его угловое распределение близко к изотропному. [1]
Уравнение лучистого переноса энергии (4.4.10) является интегродифференциальным. Найти его решение для щ / акти - чески интересных задач чрезвычайно сложно, даже если использовать современные ЭВМ. Поэтому на практике часто используют приближенные методы описания поля ш лучения; к изложению некоторых из них мы сейчас и переходим. Впервые метод был применен к исследованию процессов радиационного переноса в плотных слоях атмосферы. Идея метода заключается в представлении вектора пэтока излучения в виде разности двух встречных потоков. [2]
В условиях лучистого переноса энергии интенсивность теплообмена определяется не только тепловым сопротивлением золовых отложений, но и их радиационными свойствами. Опыты показывают, что сублиматы щелочных соединений могут иметь низкие значения коэффициентов поглощения лучистой энергии и вследствие этого часто могут оказывать определяющее влияние на процессы лучистого обмена. Поэтому могут возникнуть даже такие условия, когда в определенных интервалах времени, несмотря на нарастание теплового сопротивления золовых отложений, тепловосприятие поверхности нагрева увеличивается при неизменном падающем лучистом потоке. [3]
 |
Зависимость максимального коэффициента теплообмена ама е от температуры псевдоожиженн О. [4] |
Видимо, более просто реализовать выгоды лучистого переноса энергии от высокотемпературного псевдоожи-женного слоя, создав эффективные радиационные ( ра-диационно-кондуктивные) теплообменники с разбавленным псевдоожиженным слоем, отличающимся малым гидравлическим сопротивлением. Из сказанного выше очевидно, что максимальные лучистые потоки от высокотемпературного псевдоожиженного слоя достижимы при форсированных режимах. Высокую степень черноты имеет даже сильно разбавленный ( разреженный) слой. [5]
Условием применимости диффузионного приближения при рассмотрении лучистого переноса энергии, как и в случае диффузии частиц, является малость изменения плотности излучения на масштабах порядка длины пробега / у. При выполнении этого условия диффузионное приближение дает неплохие результаты и используется, напр. [6]
Запишем для экситонов уравнение диффузии, не учитывая пока возможность лучистого переноса энергии. [7]
 |
Схема изменения qn. [8] |
Очевидно, что температурные условия в термическом пограничном слое определяются лучистым переносом энергии, а также конвективным тепло - и массообменом внутри топочного пространства. [9]
Область применимости уравнения (6.1) не включает кристаллы, в которых существен механизм лучистого переноса энергии. [10]
 |
Модели лучистого переноса в сжатом слое. [11] |
Указанные три модели излучающего слоя подразделяются далее в зависимости от характера учета взаимодействия поля течения газа с лучистым переносом энергии. [12]
В-третьих, в этом параграфе мы пренебрегаем радиационными эффектами, потому что длина пробега излучения, определяющая пространственный масштаб Aph процессов лучистого переноса энергии, значительно больше масштабов электронов теплопроводности и ударной ионизации, которые существенны в данной задаче. Излучение из равновесной области за фронтом несколько изменяет состояние плазмы далеко перед фронтом за счет радиационного прогрева, ионизации и возбуждения атомов. Поскольку структуры сильных ударных волн в плазме слабо зависят от параметров начального состояния, этими эффектами можно пренебречь. При достаточно высокой плотности электронов за фронтом допустимо также пренебрегать фоторекомбинацией. [13]
Здесь подчеркнем лишь те ее результаты, которые оказываются важными при обсуждении особенностей длинноволнового края экситонных полос поглощения поляритонного механизма экситонной люминесценции и лучистого переноса энергии. [14]
Кроме того, в качестве основной предпосылки в работах [1-3] принято, что процесс внешнего теплообмена в печах протекает между неподвижной газовой средой и поверхностью нагрева только за счет лучистого переноса энергии, которая согласно закону Стефана-Больцмана при сравнительно малых скоростях движения дымовых газов регулируется температурным уровнем процесса, а передачу тепла от движущихся излучающих продуктов сгорания топлива конвекцией можно не учитывать вследствие ее малой величины. Таким образом, совершенно не учитывается движение греющей среды, ее гидродинамические особенности. [15]
Страницы: 1 2 3