Cтраница 3
В отсутствие акустического возмущения изменения температуры и плотности хромосферы с высотой определяются совместным решением уравнений гидростатического равновесия и уравнения переноса тепла в той или иной форме. Вязким трением обычно можно пренебречь, однако механизмы теплопередачи в условиях хромосферы сложны, разнообразны и не вполне изучены. Можно считать, что в хромосфере преобладает лучистый перенос энергии, однако если в нижних слоях его можно описывать диффузионным уравнением типа уравнения баланса тепла с коэффициентом теплопроводности, зависящим от температуры, то в верхних слоях преобладает перенос излучения в линиях отдельных атомов ( в частности, водорода), что существенно увеличивает поглощение. Заметим, что область роста температуры вообще нельзя корректно описать в диффузионном приближении, поскольку здесь поток энергии направлен в сто рону повышения температуры. Поэтому приходится использовать различные уравнения для разных слоев хромосферы. [31]
Приближение ПЛТР неприменимо для решения задач РГД, в которых полная оптическая толщина плазмы не слишком велика. Эта ситуация реализуется в большинстве исследований лабораторной плазмы на лазерных установках и для всех систем вблизи границ плазмы. Поэтому в более детальном подходе к задачам РГД горячей плазмы используется отмеченное выше приближение ЛТР, в котором учитывается спектральный состав излучения. В приближении ЛТР лучистый перенос энергии излучения описывается спектральной интенсивностью излучения. В этом приближении пространственная область энергетической взаимосвязи термодинамических параметров плазмы, определяемая характерным пробегом квантов, зависит от частоты квантов и спектральной плотности энергии излучения. [32]
Большая доля углового момента звезды содержится в ее экваториальной зоне. Там образуются приливные выступы, действие тяготения на которые и приводит к синхронизации. Поэтому для упрощения расчетов рассматривается перенос момента в цилиндрической газовой конфигурации. Внутренняя область цилиндра - ядро, имеющее радиус го, - содержит преобладающую долю массы и вращается однородно с угловой скоростью UQ. Тонкий периферийный слой у внешней границы цилиндра - радиус его равен 1 г 3 го - имеет скорость вращения ш - С WQ. В области го г TI преобладает лучистый перенос энергии, но существует и развитая турбулентность. При г г происходит сток углового момента. [33]
Гц), Величина v0 слабо зависит от внутр. I Д i ( 10 мкГц) может служить индикатором структуры центральных областей Солнца. Измеренные зна-чения ДП г расходятся с рассчитанными для стандартной модели не более чем на 70 % ( табл.), но даже это отличие примерно в 10 раз больше ошибок измерений и неопределенности в расчетах. Значит, нек-рые из предположений стандартной модели Солнца неточны, Возможно, вследствие неоднородностей в газовом облаке, из к-рого образовалось Солнце, первоначальный хим. состав ядра отличался от состава оболочки. Одна из моделей предполагает, что первоначальное содержание тяжелых элементов было примерно в 10 раз меньше, чем наблюдается ныне на его поверхности, и что в ходе эволюции происходило обогащение оболочки тяжелыми элементами из окружающей среды. Другое возможное отличие от стандартной схемы эволюции Солнца состоит в том, что вещество в зоне лучистого переноса энергии по каким-то причинам частично перемешивалось, и поэтому кол-во водорода в ядре выше, чем в стандартной модели. Обе эти модели предсказывают поток нейтрино от Солнца, к-рый согласуется с наблюдаемым; однако частоты р-мод отличаются от измеренных сильнее. [34]
К таким случаям относятся задачи расчета влияния лучистого переноса энергии на динамику плазмы, в которой спектр линейчатого излучения характеризуется большим количеством близко расположенных сильно перекрывающихся линий излучения в dd - переходах. Подобная ситуация характерна для плазмы сложного состава элементов с большими Z при условиях, когда плазма состоит из ионов с большим числом связанных электронов. В этом случае благодаря сильному перекрытию контуров большого числа линий с близкими энергиями dd - переходов возможна разработка моделей расчета спектральных сечений фотопоглощения в горячей плазме, основанных на статистическом подходе. Некоторые из таких моделей описаны ниже. Статистические модели учета множества dd - переходов в спектральных пробегах излучения в горячей многозарядной плазме являются одними из основных, используемых в задачах РГД для расчетов переноса излучения. При использовании статистического подхода для описания кинетических характеристик плазмы целевой точностью моделей РГД является задача расчета интегральных характеристик динамики плазмы в условиях лучистого переноса энергии излучением. Задача детального исследования спектра излучения, как правило, не ставится, а ставится более ограниченная задача описания спектра излучения в крупнозернистом приближении. [35]