Кондуктивный перенос - тепло
Cтраница 1
Кондуктивный перенос тепла ( qm - К V Т) играет заметную роль лишь при достаточно больших градиентах температур в пограничном слое у стенки. [1]
В отличие от кондуктивного переноса тепла конвективный осуществляется в основном циркуляцией подземных вод по трещинам. В условиях периодичности циркуляции промывочной жидкости по стволу скважины горные породы подвергаются воздействию переменной температуры от 20 до 120 С при спусках и подъемах колонн труб, наращивании бурильной трубы ( свечи), различных исследованиях. [2]
 |
Зависимость термического сопротивления кремнеземного волокна от нагрузки. [3] |
В заключение отметим, что кондуктивный перенос тепла играет существенную роль в вакуумированных дисперсных средах, находящихся под механической нагрузкой. На рис. 3 представлены результаты экспериментальных измерений термического сопротивления кремнеземного волокна, нагруженного сжимающим усилием. [4]
Заметим, что модели, базирующиеся на кондуктивном переносе тепла, через пограничную пленку, могут оказаться полезными для оценки конвективной составляющей теплопереноса. [5]
Су; Ли / - коэффициент эффективной теплопроводности пласта, контролирующий кондуктивный перенос тепла; Ец - коэффициент конвективной термодисперсивности, обусловленный локальными флуктуациями скорости v ( следует сразу же заметить, что, в отличие от процессов массопереноса, роль таких флуктуации в дисперсии фронтов, по сравнению с вкладом кондуктивной составляющей, как правило, невелика - см. также разд. [6]
Более того, для поддержания требуемой разности температур вдоль регенератора необходимо, чтобы кондуктивный перенос тепла в осевом направлении отсутствовал, а по нормали к потоку был максимальным; при выполнении этих условий температура в каждом сечении канала постоянна по ширине насадки. Таким образом, для идеальной регенерации требуется выполнение нескольких почти абсолютно невозможных физических условий. [7]
Целью доклада является исследование явлений тепло - и массообмена в гигроскопичных материалах в так называемой гигроскопической фазе сушки при конвективном и кондуктивном переносе тепла. [8]
Анализ зависимостей ( 111 18), ( 111 19), ( Ш 21) и ( 111 23) показывает, что в случае кондуктивного переноса тепла в жидкой фазе перегрев расплава слабо отражается на скорости кристаллизации лишь в первые моменты времени. Это объясняется тем, что при малой толщине образовавшегося кристаллического слоя определяющую роль играет интенсивность внешнего охлаждения. С течением времени по мере роста термического сопротивления кристаллической фазы становится существенной роль дополнительного теплового потока из жидкой фазы. [9]
Из-за сравнительно небольшой глубины; проникновения суточных колебаний температур они в режиме подземных вод отмечаются довольно редко, главным образом на заболоченных и переувлажненных землях; так как уже на глубинах около 1 5 - 2 м амплитуды суточных колебаний температур при кондуктивном переносе тепла находятся в пределах точности их замеров стандартными термометрами. [10]
Конвективный теплообмен осуществляется в условиях совместного протекания процессов конвективного, кондуктивного и радиационного переноса тепла. При этом кондуктивный перенос тепла наиболее интенсивно осуществляется в пограничном слое среды и поверхности тела. [11]
Если величина 1 / г, равная отношению длины свободного пробега молекулы / к радиусу капилляра г, не очень мала по сравнению с единицей, то в обычные формулы переноса тепла и вещества необходимо ввести соответствующие поправки. Поправочные члены в основном уравнении кондуктивного переноса тепла ( закон Фурье) крайне малы. Некоторые изменения происходят в граничных условиях. В процессах теплообмена между газом и стенкой твердого тела чаще всего принимается равенство температур стенки и пристеночного газа. Это равенство имеет место тогда, когда среднюю длину свободного пробега молекулы можно считать величиной достаточно малой по сравнению с размерами сосуда. Если длина свободного пробега молекулы сравнима с размерами тела ( разреженные газы или перенос в микрокапиллярах), то имеет место скачок температуры между стенкой капилляра и пристеночным газом. Истинный скачок температуры определить трудно. Можно ввести понятие условного скачка температуры ( & t), который определяется следующим образом. [12]
Если величина 1 / г, равная отношению длины свободного пробега молекулы / к радиусу капилляра г, не очень мала по сравнению с единицей, то в обычные формулы переноса тепла и вещества необходимо ввести соответствующие поправки. Поправочные члены в основном уравнении кондуктивного переноса тепла ( закон Фурье) крайне малы. Некоторые изменения происходят в граничных условиях. В процессах теплообмена между газом и стенкой твердого тела чаще всего принимается равенство температур стенки и пристеночного газа. Это равенство имеет место тогда, когда среднюю длину свободного пробега молекулы можно считать величиной достаточно малой по сравнению с размерами сосуда. Если длина свободного пробега молекулы сравнима с размерами тела ( разреженные газы или перенос в микрокапиллярах), то имеет место скачок температуры между стенкой капилляра и пристеночным газом. Истинный скачок температуры определить трудно. Можно ввести понятие условного скачка температуры ( б /), который определяется следующим образом. [13]
В дисперсных материалах происходит многократное чередование контактных соединений твердой основы. Суммарная площадь их относительно невелика, поэтому кондуктивный перенос тепла через твердую основу незначителен. Основной теплопередающей средой является газовая среда, пронизанная каркасом из твердой основы. Это верно в широком диапазоне изменения плотности дисперсных материалов. [14]
 |
Изменение температур на. [15] |
Страницы: 1 2