Кондуктивный перенос - тепло
Cтраница 2
Появилась возможность уже более аргументированно предположить, что рост температуры обусловлен ростом скорости продвижения вод, а снижение температуры - уменьшением скорости продвижения. Иначе говоря шэгда скорости продвижения вод достаточно велики, кондуктивный перенос тепла преобладает над конвективным теплообменом водонасыщенного пласта, по которому фильтруется нагретая вода, с более охлажденными его кровлей и подошвой. [16]
 |
Зависимость термического сопротивления кремнеземного волокна от нагрузки. [17] |
Так как нагружение дисперсного слоя не меняло его термического сопротивления лучистому переносу тепла, полученное в экспериментах снижение величины 6А ( б - толщина плоского образца) было обусловлена увеличением кондукции по контактирующим частицам. Из приведенных данных следует, что в нагруженных дисперсных средах кондуктивный перенос тепла играет существенную роль и может превышать лучистую теплопроводность. [18]
Уравнение ( 7 - 3) вместе с уравнениями Навье - Стокса описывает температурное иоле вязкого потока. Для обычных потоков числовые значения теплопроводности так малы, что кондуктивный перенос тепла становится заметным только в той области, где конвективный теплообмен мал из-за малых скоростей. Мы знаем, что такая область всегда существует около поверхности твердых тел, потому что там скорость потока уменьшается до нуля. Как следствие этого можно ожидать, что теплопроводность таких потоков следует рассматривать только вблизи твердых поверхностей. Другими словами, ожидается, что будет существовать тонкий слой, вдоль твердой поверхности, в котором теплопроводность равна по значению конвекции тепла, тогда как вне этого слоя перенос тепла теплопроводностью относительно так мал, что им можно пренебречь. [19]
Исследования, посвященные этой проблеме, содержатся в ряде работ теоретического и экспериментального плана. В общем случае задача об определении теплового поля грунта вокруг подземного трубопровода является весьма сложной и может быть решена численно. Следуя [24], принимаем на основании численных расчетов и экспериментов основным кондуктивный перенос тепла. [20]
 |
Качественная картина пространственно-временного распределения для формы, заполняемой ньютоновской жидкостью. [21] |
Для значений переменных, характерных для процесса РИФ, критерий Пекле имеет большие значения, и кондуктивным переносом можно в этих условиях пренебречь. Тогда из приведенных выше уравнений следует, что температура и степень превращения в частицах жидкости зависят только от времени пребывания в форме, а изолинии времени пребывания являются также изолиниями температуры и степени превращения. Предложенный в работе [261] подход применим, когда стадия заполнения характеризуется малым временем заполнения и когда можно пренебречь кондуктивным переносом тепла. [22]
 |
Область постановки задачи об обмерзании подземного газопровода. [23] |
Задача об определении теплового поля грунта вокруг подземного газопровода - сложная. На основании результатов расчетов яа ЭВМ многих исследователей и экспериментов предполагалось, что основным процессом теплообмена в трунтах является кондуктивный перенос тепла. Полученные результаты показывают, что глубина про-та ивания под трубой при транспортировке газа без охлаждения ( Г0 С) за 20 лет эксплуатации достигает десятка метров. Вследствие изменения температуры газа с расстоянием, а также различия влажности грунта по площади массива наиболее вероятна неравномерная осадка его и трубы. [24]
Температурные условия в микрообъеме смешения близки к тем, в которых развивается реакция в ламинарном пламени. Как показывают соответствующие измерения, заметная реакция в ламинарных углеводородных пламенах начинается при температуре Т, примерно на 1000 С ниже максимальной. В том же диапазоне температур Тг - - ( Тт - 1000) следует ожидать и развития реакций в объеме турбулентного смешения. Мы приходим в итоге к несколько парадоксальному выводу: в турбулентном и ламинарном пламенах глубоко различаются механизмы распространения реакции - молекулярное смешение и кондуктивный перенос тепла при непрерывном ускорении реакции, во-первых, и пульсирующее воспламенение в микрообъемах турбулентного перемешивания, во-вторых. В то же время реакция горения в пламенах обоих типов развивается в практически тождественных условиях температур и состава газа и соответственно с тождественными макрокинетическими характеристиками. [25]
Хотя моделирование включало [260] стадии и заполнения, и отверждения, но основное внимание уделено последней, поскольку время заполнения очень мало и не оказывает существенного влияния на полный цикл и максимальный разогрев, которым в работе уделяется основное внимание. При этом установлено, что начальная температура смеси не оказывает заметного влияния на величину tK, а температура формы и концентрация активатора в тонкой форме действует одинаково, так как в этом случае температура в форме практически постоянна. При увеличении толщины формы перенос тепла затрудняется и соответственно уменьшается влияние скорости реакции на максимум температуры. Более того, в этом случае при высокой температуре стенки, способствующей ускорению реакции, максимум температуры снижается. Это результат того, что для быстрореа-гирующих составов первоначальный подъем температуры происходит в основном за счет высокого экзотермического эффекта реакции, вклад кондуктивного переноса тепла от стенки мал, и большая часть реакции проходит в первоначальный период подъема температуры. [26]
Страницы: 1 2