Переход - ламинарный слой
Cтраница 2
С может быть определена из условия равенства толщин потери импульса в месте перехода ламинарного слоя в турбулентный. В случае, если турбулентный слой практически начинается с самого начала пластины, величину С можно принять равной нулю. [16]
Приведенные - осциллограммы 1 еще раз подтверждают изложенные в предыдущем параграфе общие представления о явлении перехода ламинарного слоя в турбулентный. Вместе с тем они имеют для нас и самостоятельное значение. [17]
В общем случае при обтекании решетки имеют место два диффузорных участка: на входе вблизи критической точки перехода ламинарного слоя в турбулентный и на выходной кромке, где поток отрывается из-за конечной толщины выходной кромки. [18]
В точке а; 0 35 имеем: R 600, что соответствует критическому числу R для перехода ламинарного слоя в турбулентный. [19]
 |
Изменение коэффициентов расхода суживающегося сопла в зависимости от числа Рейнольдса при различных степенях поджатая ( а и объемных. [20] |
Авторы ( 72, 177 ] объясняют кризисное изменение расходных характеристик суживающихся сопл в зоне умеренных чисел Рейнольдса переходом ламинарного слоя в турбулентный, при котором имеет место резкое увеличение толщины вытеснения. [21]
Теория пограничного слоя давала возможность судить о величине сопротивления, если известны распределение давления по поверхности тела и положение точки перехода ламинарного слоя в турбулентный. [22]
Особенно велико влияние числа Re на потери напора и угол выхода потока при отрывном обтекании спинки и для профиля с относительно толстой выходной кромкой, когда отрыв потока на спинке или на кромке происходит до точки перехода ламинарного слоя в турбулентный. В этом случае при увеличении Re происходит турбулизация слоя в зоне отрыва и отрыв смещается по потоку: потери резко уменьшаются. [23]
Опыты Шубауэра и Скрем-стеда), проведенные в аэродинамической трубе с интенсивностью турбулентности потока в рабочей части, изменяющейся в широких пределах, начиная от очень малых значений порядка 0 02 %, показали существование двух основных причин возникновения перехода ламинарного слоя в турбулентный: потери устойчивости ламинарного слоя и наличия интенсивных возмущений во внешнем потоке. На рис. 219 приведены кривые влияния интенсивности турбулентности внешнего потока в на местное рей-нольдсово число Re. T U x / v, составленное для абсцисс точек, отделяющих ламинарный участок пограничного слоя на продольно обтекаемой пластине от переходной области и области развитого турбулентного движения в пограничном слое. Как можно судить по этим кривым, при интенсивности турбулентности внешнего потока, не превосходящей 0 1 %, границы ламинарного и турбулентного участков пограничного слоя не зависят от интенсивности турбулентности внешнего потока. [24]
Опыты Шубауэра и Скрем - стеда1), проведенные в аэродинамической трубе с интенсивностью турбулентности потока в рабочей части, изменяющейся в широких пределах, начиная от очень малых значений порядка 0 02 %, показали существование двух основных причин возникновения перехода ламинарного слоя в турбулентный: потери устойчивости ламинарного слоя и наличия интенсив - ных возмущений во внешнем потоке. [25]
Помимо теоретических, в сборнике имеется ряд интересных экспериментальных исследований, в том числе работа Пэя и Кери о смешении сверхзвуковых струй, Фэйджа об исследовании турбулентного пограничного слоя с помощью микроскопа, Триминга и Хеккинена об использовании трубки Стантона для измерения поверхностного трения, Эккерта, Зенгена и Шнейдера о переходе ламинарного слоя в турбулентный в условиях естественной конвекции. [26]
В связи с указанными обстоятельствами теоретическое исследование пограничного слоя в закритическом дозвуковом и сверхзвуковом потоке, не заключающее учета обратного влияния скачков на пограничный слой, может часто представлять скорее качественный, чем количественный интерес и, в первую очередь, с точки зрения выяснения тенденций развития таких наиболее характерных для пограничного слоя явлений, как, например отрыв слоя, переход ламинарного слоя в турбулентный и др. С другой стороны, существуют, конечно, задачи сверхзвукового безотрывного и бесскачкового обтекания, где излагаемые ниже методы с успехом могут быть применены и для количественных оценок течений газа в пограничном слое. [27]
Область перехода ламинарного слоя в турбулентный определялась по характеру изменения скоростного напора. [28]
При наличии сверхзвуковых скоростей и скачков уплотнения в потоке поведение пограничного слоя усложняется. Скачки могут вызывать переход ламинарного слоя в турбулентный и отрыв слоя, если безразмерное повышение давления в скачке превосходит некоторую критическую величину. [29]
Так как лопатки колеблются в реальной, вязкой жидкости, то энергия колебаний рассеивается в неустановившемся пограничном слое. Эти колебания могут сместить точку перехода ламинарного слоя в турбулентный и даже вызывать периодический отрыв пограничного слоя. [30]
Страницы: 1 2 3 4