Переход - ламинарный слой
Cтраница 4
Движение теплоносителя вдоль стенки может быть вынужденным или свободным. Толщина пограничного слоя существенно зависит от скорости: чем больше скорость, тем меньше толщина этого слоя. При этом увеличение скорости способствует более раннему переходу ламинарного слоя в турбулентный и расширению области турбулентного пограничного слоя. Поэтому при вынужденном движении теплоотдача протекает значительно более интенсивно, чем при свободном. [46]
 |
Зависимость коэффициента концевых потерь от относительной высоты лопаток ( при оптимальном шаге и угле входа. [47] |
Для определения w ( s) следует решить прямую задачу теории решеток в потоке невязкой жидкости. Затем производится расчет пограничного слоя, причем обратное влияние пограничного слоя на распределение скорости внешнего потока при реальных числах Re и безотрывочном обтекании обычно не учитывается, так как толщина вытеснения очень мала. Такое допущение несколько упрощает расчеты, так как не приходится определять точку или область перехода ламинарного слоя в турбулентный. [48]
 |
Зависимость коэффициента трения в двухфазном пограничном слое от Яепл и Re n. [49] |
Такая зависимость на рис. 12.15 показывает, что с увеличением Ren. Отметим, что зависимости Cf ( Rex n) в ламинарной и турбулентной областях сохраняются линейными, однако в соответствии с меняющимся механизмом взаимодействия жидкой и газовой фаз наклоны прямых изменяются. Здесь, как и ранее, подтверждается вывод о том, что все характеристики двух-компонентного слоя являются двухпараметрическими. Критические числа ReK n HP соответствующие переходу ламинарного слоя в турбулентный с ростом Re, снижаются, что подтверждает более ранний переход. [50]
Объяснение этого явления было дано в 1914 г. Прандт-лем. Он показал, что переход от ламинарного режима течения к турбулентному в пограничном слое раньше всего может произойти вблизи точки отрыва, и с момента перехода ламинарного течения в турбулентное точка отрыва слоя от поверхности тела отодвигается назад, что и приводит к резкому уменьшению ширины вихревой области позади тела. Таким образом, явление кризиса сопротивления объясняется сдвигом точки перехода ламинарного пограничного слоя в турбулентный. Если число Рейнольдса R не превышает значения 1 5 - 106, то переход ламинарного слоя в турбулентный происходит только после отрыва этого слоя от поверхности тела. По мере приближения значения числа Рейнольдса к критическому точка перехода ламинарного слоя в турбулентный приближается к поверхности тела, и как только эта точка окажется на самой поверхности тела, точка отрыва пограничного слоя внезапно смещается к точке перехода ламинарного режима в турбулентный, и в результате обтекание тела внешним потоком улучшается. Критическое значение числа Рейнольдса R - ( где U - скорость потока на большом удалении от тела, а / - длина пограничного слоя) зависит от степени возмущений основного потока. Для весьма спокойного потока критическое значение числа Рейнольдса имеет порядок 3 10б, но по мере роста возмущений в основном потоке значения критического числа R уменьшаются. [51]
Страницы: 1 2 3 4