Cтраница 1
Дипольный переход разрешен, если хотя бы одна из составляющих вектора ( d) 2i не равна нулю. Следовательно, как мы убедились, правила отбора для дипольных переходов требуют, чтобы орбитальное число изменилось при переходе па единицу, а магнитное число либо изменилось на единицу, либо оставалось прежним. [1]
Дипольный переход между этими термами абсолютно запрещен, так как оба эти терма четны. [2]
Поэтому дипольные переходы из одного состояния в другое запрещены. [3]
Помимо дипольных переходов возможны квадрупольные и магнитные дипольные переходы между уровнями одной четности, которые дают дополнительные, более слабые линии в сериях и под-сериях. [4]
Для дипольных переходов из состояний типа будут разрешены лишь переходы в состояния A t при поляризации волны по оси z и переходы в состояния типа В1 и В2 при поляризации световой волны по направлениямдс и у соответственно; дипольные переходы в состояния типа А2 вообще будут запрещены. Как следует из таблицы, такой переход может проявиться лишь при комбинационном рассеянии или под влиянием ху-компоненты квадрупольного момента системы. [5]
Параметры дипольного перехода выражаются через величины, которые получаются экспериментально, что позволяет оценить матричные элементы и времена релаксации. [6]
Помимо дипольных переходов иногда удается наблюдать также переходы, обусловленные изменением квад-рупольного момента молекулы. [7]
Существование неисчезающего дипольного перехода накладывает некоторые ограничения на волновые функции uh и ит. Это приводит к так называемым правилам отбора. Правила отбора наиболее легко формулируются, когда потенциал V, входящий в невозмущенный гамильтониан (1.43), является сферически симметричным. В действительности, однако, правила отбора не являются совершенно строгими, поэтому переход, запрещенный в дипольном приближении, бывает разрешенным в более высоком порядке. Таким образом, на самом деле запрещенные переходы имеют место, хотя вероятность их мала по сравнению с вероятностью разрешенных переходов. [8]
Матричные элементы дипольного перехода получаются из общего выражения ( 103 2) при замене экспоненциальной функции e - fcr единицей. Может оказаться, однако, что матричный элемент дипольного перехода обращается в нуль, тогда как точный матричный элемент ( 103 2) отличен от нуля. В этом случае следует разложить экспоненту e - lkr в ряд, выписав старшие члены разложения. При этом вероятность излучения будет отлична от нуля, хотя и существенно меньше вероятности дипольного излучения. По этой причине такие переходы называются запрещенными. [9]
Единственным примером магнитного дипольного перехода, известным в настоящее время для многоатомных молекул, могут служить полосы формальдегида в близкой ультрафиолетовой области. [10]
Что называется дипольным переходом. Чем пренебрегают при описании дипольного перехода. [11]
Например, все дипольные переходы между валентной зоной А и зонами проводимости с симметриями А, А, А и А разрешены. [12]
Согласно формуле (18.91) дипольные переходы 2si / 2 - lsi / 2 в атоме водорода запрещены. Точно так же в паулевском приближении запрещены с этого уравнения магнитные ( см. (18.119)) и квадрупольные ( см. (18.121)) переходы. Найдем, в каком мультипольном приближении и с учетом каких релятивистских членов становится возможным данный переход. [13]
Отмечается, что сильные дипольные переходы в кластерах Agn ( n 6) грубо соответствуют плазменной частоте микрокристаллов серебра. Предполагая ГЦК-структуру массивного металла, получают критический диаметр этих кластеров вблизи 10 А. Допускают, что в этой области размеров происходит структурная перестройка кластеров из линейной в плотноупакованную пространственную конфигурацию. [14]
Сравнивая с сечением дипольного перехода (4.13), отметим раз-личную зависимость от энергии и еще раз подчеркнем наличие фактора Франка - Кондона. [15]