Сильный переход

Cтраница 1

Сильные переходы ДМ - 1, Дт0 отмечены вертикальными сплошными линиями; слабые переходы ДМ 1, Дт Т 1 -вертикальными пунктирными линиями. Схема изображена для случая постоянной частоты и изменяющегося магнитного поля. [1]

В случае сильного перехода интенсивность должна сохраняться при переходе от пара к кристаллу почти точно в соответствии с соотношением ( 8), а из анализа значений интенсивности можно заключить, что компонента спектра а должна быть сдвинута в вакуумный ультрафиолет и представляет большую часть поглощения кристалла. Этот вывод частично основан на теоретических расчетах [23], которые показали, что такое поведение обязательно будет соответствовать переходу, поляризованному вдоль длинной оси молекулы ( ги. Эти же расчеты показали, что если бы переход был поляризован вдоль короткой оси ( гВщ - Mg), то обе компоненты были бы сдвинуты в сторону более низких частот, а максимум интенсивности должен был бы остаться в области кварцевого ультрафиолета. [2]

Заметим, что для сильных переходов в атомах из указанных чисел следует оценка Аае - 108 с-1; в общем случае соблюдается неравенство Аае С ае. [3]

Увеличение рабочего затухания цепи вследствие сильного перехода тока из одной цепи в другие цепи носит название поглощения энергии соседними цепями. [4]

Сильные интегралы по неограниченным интервалам определяются с помощью сильных переходов к пределу точно так же, как в несобственных интегралах Римана. При этом остаются справедливыми обычные свойства интегралов Римана: замена переменных, аддитивность, интегрируемость сильно непрерывных функций на ограниченных интервалах, а также на неограниченных интервалах, если эти функции ограничены по норме интегрируемыми на этих интервалах числовыми функциями. [5]

Система при 2500 А в антрацене представляет случай сильных переходов и неоднократно исследовалась. Крейг и Хоббинс [23] исследовали поляризацию спектра кристалла вдоль осей кристалла аи Ь в области от 2800 до 2300 А при 77 К - Они получили максимумы в спектре, поляризованном вдоль оси Ь, при 2680 и 2595 А и установили, что интенсивность этого спектра составляет приблизительно лишь 1 / 20 интенсивности спектра раствора. [6]

Предполагается, что переход ек - еи локализован между двумя сильными переходами о - а. [7]

Как уже было сказано выше, ее, ( 3-ненасыщенная кетогруппа имеет сильный переход примерно при 240 ммк, который также является оптически активным в полициклических структурах типа стероидов. [8]

Пороговая мощность накачки, поглощаемая в активном элементе, минимальна для самого сильного перехода 1064 нм ( 13 Вт) и может быть легко достигнута в реальных условиях. Поэтому в непрерывном режиме лазеры на гранате с неодимом могут работать лишь на двух переходах, на которых схема генерации близка к идеальной четырехуровневой: 1338 нм, 1064 нм. [9]

Следует отметить ценные свойства лазера на C2D2: в сравнимых условиях энергия генерируемого им на самом сильном переходе Р ( 19) ( Аг20 мкм) излучения примерно в 3 раза выше, чем в CF4; относительно высокий коэффициент усиления - 0 025 см - ( усиление - 11 дБ / м); интенсивность генерации практически не флуктуирует даже при комнатной температуре. При должной оптимизации этот лазер, по-видимому, может стать одним из лучших источников интенсивного ИК-излучения в диапазоне 17 - 20 мкм. [10]

Нижайшее экситонное состояние с переносом заряда в aft - плоскости кристалла антрацена, содержащего две неэквивалентные молекулы в элементарной ячейке. Знаками 4 - и - обозначены центры тя. [11]

Поскольку силы осцилляторов переходов в СТ-состояния малы и эти переходы происходят в той же области энергии, что и разрешенные сильные переходы в состояния френкелевских экситонов, наблюдение СТ-состояний с помощью обычных спектроскопических методов измерения поглощения затруднительно. Тем не менее Танака [365] определил переход в СТ-состояние в области 3 1 - 3 5 эВ в кристалле а-перилена; а-перилен представляет собой моноклинный кристалл с четырьмя молекулами в элементарной ячейке, состоящий из физических димеров перилена. Переходы в СТ-состояние были идентифицированы как в а-перилене, так и в а-9 10-дихлорантрацене посредством определения поляризации перехода, вектор которой оказался лежащим вне кристаллической плоскости; близость этих двух молекул увеличивала силу осцилля-тора перехода. [12]

Частоты переходов соо и коэффициенты Cfaft находят из собственных значений и соб - 5.17. Графики ственных векторов матрицы А / - ГО порядка, элементы которой определяются энергией взаимодействия уровней, отвечающих сильным переходам у разных мономеров. [13]

Слабый переход имеет настолько незначительную интенсивность, что практически непригоден для идентификации и далее рассматриваться не будет. Сильный переход лежит в случае первого члена ряда ( XXXVII: п - 2) в дальней ультрафиолетовой области, но. [14]

Квантовое обоснование принципа Франка - Кондова. Самый сильный переход происходит в состояние, с которым наинизший колебательный уровень нижнего состояния имеет наибольшее перекрывание; он показан жирной линией. Слева дан соответствующий спектр. [15]

Страницы: 1 2