Cтраница 1
Резонансный переход с энергией 77 3 кэв в 197Аи между V первым возбужденным и 3 /, основным состояниями исследован значительно подробнее, чем резонансные переходы в остальных тяжелых элементах. Оно интенсивно изучалось группами исследователей в Ок-Ридже и Беркли. Парамагнитного сверхтонкого взаимодействия в комплексах Аи2 пока не обнаружено. [1]
Резонансные переходы в ядрах характеризуются чрезвычайно высокой чувствительностью к малейшим отклонениям от резонансной энергии. Поэтому происходящая - в силу закона сохранения импульса - передача части энергии гамма-кванта на отдачу ядра ( подобная затрате части энергии всякого выстрела на отдачу ствола) разрушает резонансные условия. Однако в тех случаях, когда излучающее или поглощающее гамма-квант ядро закреплено в кристаллической решетке, возникает возможность восприятия импульса отдачи уже не отдельным ядром, но всей решеткой, как целым. При этом энергия отдачи - обратно пропорциональная массе излучателя или поглотителя - оказывается несравненно меньше и уже не препятствует осуществлению резонансных условий. [2]
Вынужденный резонансный переход из состояния т в состояние т, с большей энергией весьма маловероятен из-за энгармонизма атомного спектра. [3]
Для резонансного перехода вероятность перехода может достигать единицы, частота перехода равна матричному элементу перехода. [4]
Наличие резонансных переходов, очевидно, в этом, случае не изменяет функции распределения. [5]
Возбуждение электронных резонансных переходов электромагнитным полем, имеющим частоту, определяемую формулой ( 3) -, носит название электронного парамагнитного резонанса. [6]
Сочетание резонансного перехода энергии с диффузионным требует сближения молекул не на расстояние газокинетических диаметров, а на расстояние, равнее предельному значению ( R0) для резонансной передачи. Диффузионные смещения на такое расстояние за время жизни возбужденных молекул растворителя достаточно вероятны. [7]
Реакции резонансного перехода энергии колебательного возбуждения от одной молекулы к другой. Если молекула А может поглотить квант энергии hvt, а молекула В испустить такой же квант энергии, то при столкновении молекул А и В может произойти резонансный перенос энергии возбуждения от молекулы В к молекуле А. Излучения и затем поглощения кванта энергии при этом не происходит. Миграция энергии возбуждения от В к А протекает безызлучательно. [8]
Ширина линии этого резонансного перехода не достаточно мала для изучения сверхтонкой структуры, зато переход 83 кэв должен быть подходящим. Однако переход 73 кэв в Ш1г оказывается предпочтительным в большинстве случаев, так как ширина линии меньше и энергия ниже. Поскольку естественная ширина линии составляет всего лишь 7 4 - 10 - 8 эв, а квадрупольный момент основного состояния равен 1 5 барн [39], Ш1г можно рассматривать как перспективный элемент для изучения химической связи. До сих пор не было получено подробных сведений о сверхтонкой структуре спектров, но Томсон и др. [33], изучая KIrCle, IrO2 и гидратированные 1гС13, 1гС14 и 1г2О3, обнаружили изомерные сдвиги, а в случае 1гО2 - квадрупольное расщепление, равное 3 0 мм / сек. Ханцикер и др. [40] получили разрешенный спектр сверхтонкой структуры, состоящий из 8 линий, для Ш1г в металлическом железе. [9]
Вследствие несовпадения частоты безфононного резонансного перехода 1 - 3 с частотой лазерной генерации, вынужденные переходы будут происходить между состояниями 2 и 3, а заселенность состояния 2 определяется температурой образца и подчиняется распределению Больцмана. Введение в рассмотрение состояния 2 делает удобным исследование возбуждения светом, частота которого смещена относительно резонанса в длинноволновый край линии поглощения. [10]
Тем, не менее резонансным переходом у щелочноземельных элементов принято считать переход ns2lSQ - nsnplPl, так как соответствующая линия все же значительно интенсивнее интеркомбинационной. По той же причине терм nsnp SP называют метастабильным. [11]
Поэтому в таких расчетах резонансные переходы не фигурируют. [12]
В область А200 нм попадают резонансные переходы ряда нейтральных атомов, подавляющего большинства одно - и двукратно ионизованных атомов, а также всех ионов более высокой кратности ионизации. [13]
Отношение этой ширины к энергии резонансного перехода Г / е0 определяет необходимую точность настройки для попадания в резонанс. [14]
Тг; со0 - частота резонансного перехода, а0 - коэффициент поглощения в центре линии, / нас ПосН2 / 32я3д2712т - параметр насыщения среды, ц - дипольньш момент перехода, Т2 - время поперечной релаксации, т - время продольной релаксации возбуждения, которое для двухуровневой модели совпадает с временем жизни верхнего уровня. [15]