Резонансный переход

Cтраница 2

Если оптическая плотность х0й для резонансного перехода близка к нулю, то контуры / a ( v) и / 0 ( v) совпадают. Если же х й 1, то при выполнении условия со 1 / ( х0Лт0), где т - радиационное время жизни резонансного уровня, контуры / Q ( V) и / 0 ( v) заметно отличаются друг от друга. Отличие вызвано разными эффективными временами жизни фотонов для разных изотопных компонент РЛИ. [16]

Селективно поглощая свет на частоте резонансного перехода, атомы переходят из основного состояния в возбужденное, а интенсивность проходящего пучка света на этой частоте экспоненциально убывает согласно закону Бугера - Ламберта - Бера. Это в известной степени обусловливает низкие абсолютные ( 10 - 12 - 10 - 14 г) и относительные ( 10 - 5 - 10 - %) пределы обнаружения атомно-абсорбционным методом. [17]

Теория сводится к вычислению вероятностей резонансного перехода энергии от одной молекулы к другой и вероятностей излучательных и без-излучательных переходов. [18]

Значит, в принципе могут наблюдаться резонансные переходы между триплетными подуровнями. Интенсивность линий зависит от разности населенностей уровней. Если в начальный момент образования РП все триплетные уровни заселены одинаково, то в такой ситуации также спектр ЭПР не должен наблюдаться. [19]

Атомы других подмножеств доплеровских скоростей, резонансные переходы которых далеки от длины волны ( а значит, и влияния) сильного пучка, дают относительно малый вклад в изменения сигнала коэффициента поглощения, даже если длину волны слабого зондирующего пучка сканировать к центрам длин волн других подмножеств доплеровских скоростей. [20]

Первое требование вытекает из самой природы разрешенных резонансных переходов. Второе продиктовано тем, что до наступления насыщения СВЧ-мощность, поглощаемая образцом, пропорциональна Щ, и поэтому чем больше Н тем больше отношение сигнал / шум. Третье минимизирует диэлектрические потери, которые ухудшают отношение сигнал / шум. Эти три требования удовлетворяются в системе, представленной на фиг. [21]

Здесь вероятность перехода W введена для двухуровневого дипольного резонансного перехода. Концепция вероятности перехода в единицу времени имеет очень общий характер и будет обсуждаться в гл. [22]

Таким образом, реальные переходы являются резонансными переходами. [23]

Вычисления [52] показали, что в аргоне резонансные переходы на основной уровень не дают вклада в радиационное охлаждение, поскольку излучение этих линий заперто в плазме из-за большого коэффициента поглощения. Сравнение результатов расчета структуры области радиационного, охлаждения за ионизующей ударной волной в аргоне ( Р0 1 Тор, Т0 300 К, М0 19 9) с данными эксперимента [57] ( рис. 2.11) демонстрирует хорошее согласие вблизи фронта ударной волны, по мере удаления от которого, как и следовало ожидать расхождение увеличивается. [24]

Ранее мы уже отмечали, что стимулированные резонансные переходы ядер между уровнями энергии могут происходить под действием локальных полей, флуктуирующих вследствие теплового движения атомов и молекул, если в спектре флуктуации присутствуют частоты, соответствующие резонансной частоте. Этими переходами обеспечивается энергетическая связь между спиновой системой и решеткой, в результате которой происходит выравнивание их температур. [25]

Перенос энергии между системами, способными к резонансным переходам, может быть осуществлен с помощью квантовомеханического резонанса. [26]

Первые резонансные переходы в инертных газах. [27]

Так, ближайшая область сильного поглощения соответствует первому резонансному переходу ( п 1) s - пр. Длины волн, связанные с этими переходами в инертных газах, приведены в табл. 2.7. Твердые матрицы обладают слабым поглощением при несколько больших длинах волн, чем указано в табл. 2.7, в результате чего граница пропускания таких матриц соответственно сдвинута. Значение фактической границы пропускания зависит также от толщины образца. [28]

С т ( т - время разрушения фазы резонансного перехода), если напряженность поля этих импульсов достаточна для того, чтобы за время их действия вызвать переход атомной системы в возбужденное состояние или ( при еще больших напряженностях поля) вызвать качание атомной системы между основным и возбужденным состояниями. Это явление принято называть оптической нутацией. Поскольку релаксацией можно пренебречь, обмен энергией между импульсом и атомной системой является обратимым, и атомная система участвует в нестационарных процессах только благодаря ее способности накоплять энергию. При известных экспериментальных условиях такие импульсы могут пробегать среду без потерь, причем скорость распространения может существенно отклоняться от определенной обычным образом групповой скорости ( ср. [29]

Следует заметить, что нелинейная восприимчивость, обусловленная насыщением резонансного перехода ( в дальнейшем называемая резонансной нелинейностью), является, вообще говоря, не кубической. [30]

Страницы: 1 2 3 4