Неупругий переход - Большая Энциклопедия Нефти и Газа, статья, страница 1
Вам помочь или не мешать? Законы Мерфи (еще...)

Неупругий переход

Cтраница 1


Неупругий переход происходит лишь после сильного взаимодействия пробной частицы с частицей газа.  [1]

Неупругий переход происходит лишь после сильного взаимодействия пробной частицы с газом частиц.  [2]

Вероятность неупругого перехода увеличивается с увеличением жесткости столкновения. Эта жесткость измеряется отношением времени колебания к времени столкновения т / тсоц vn / 2it a, где а - сфера действия молекулярных сил, v - частота осциллятора, a VR - относительная скорость в момент столкновения.  [3]

Вероятность неупругого перехода увеличивается с увеличением жесткости столкновения. Эта жесткость измеряется отношением времени колебания к времени столкновения тв / тсоц vR / 2nva, где сг - сфера действия молекулярных сил, v - частота осциллятора, a VR - относительная скорость в момент столкновения.  [4]

Рассмотрим отдельно случай, когда отсутствуют неупругие переходы, а в каждом канале имеется только упругое рассеяние.  [5]

Следует отметить некоторую специфику самой постановки задачи о неупругих переходах в рамках ЭКС-метода. Такие переходы возможны только при условии, что в рассматриваемой реакции участвуют связанные комплексы. Ниже будет предполагаться, что и их образование и сам процесс рассеяния обязаны силам одной и той же природы, отвечающим единой константе связи. Поэтому для неупругих переходов закон сохранения энергии выполняется только при одном ( реальном) значении константы связи.  [6]

Если атом находится в сильно возбужденном состоянии, то неупругие переходы между состояниями атома можно рассматривать как результат упругого рассеяния слабосвязанного электрона на налетающем атоме. При этом рассеиваемый электрон можно считать классическим, если расстояние, на котором происходит рассеяние, много меньше расстояния от электрона до ядра, т.е. размера, на котором изменяется величина потенциала взаимодействия электрона с ионом.  [7]

При учете неупругих соударений электрона с частицами газа воспользуемся малостью сечения неупругого перехода по сравнению с сечением упругого рассеяния электрона на молекуле, что всегда выполняется с хорошей точностью. Поэтому направление скорости при столкновении электрона с частицами газа меняется сильнее, чем его энергия, и разложение (2.20) для функции распределения электронов по скоростям остается в силе. При этом уравнение (2.236) сохраняет свой вид, а в уравнении ( 2.23 а) величина / ст ( / 0) определяется возбуждением колебательных уровней молекулы и упругим рассеянием электрона на молекуле.  [8]

Последнее выражение приведено нами потому, что при столкновениях электронов средней энергии с молекулами возможны неупругие переходы с малыми изменениями энергии, сравнимыми с изменениями энергии при упругих столкновениях. Такие столкновения, сопровождаемые возбуждением колебательных и вращательных уровней молекул, называются квазиупругими столкновениями.  [9]

Обмен энергией между осциллятором и простой молекулой был впервые проанализирован с классической точки зрения Ландау и Теллером [10], которые показали, что для очень медленных столкновений суммарный неупругий переход равен нулю.  [10]

В рамках метода эволюции по константе связи, использовавшегося ранее для описания лишь упругих процессов, предлагается новый способ рассмотрения неупругих многоканальных процессов общего типа. Дифференциальные по константе связи уравнения для амплитуд упругих каналов дополняются простыми алгебраическими уравнениями для неупругих переходов, что в совокупности дает полное и однозначное решение задачи с соблюдением условия унитарности на каждом этапе последовательных приближений. Метод иллюстрируется на примере задачи о рассеянии частицы на связанном комплексе, имеющем несколько уровней возбуждения.  [11]

Можно было бы поэтому думать, что сингулярности представляют собой столь же серьезную трудность для ЭКС-метода, как и имеющий то же происхождение нефредгольмовский характер ядра для метода, основанного на уравнении Липпмана-Швингера. Однако систематическое построение аппарата ЭКС-метода применительно к процессам общего вида, составляющее содержание пп. Это проявляется, в частности, в том, что при описании неупругих переходов можно перейти от самих матричных элементов потенциала к их вычетам в точках сингулярности, прямо связанным с амплитудами переходов. При этом соответствующие дифференциальные по константе связи уравнения превращаются в алгебраические.  [12]

Важно, что это уравнение имеет не дифференциальный по константе связи, а алгебраический характер. Иначе, впрочем, и не могло быть, так как именно для неупругих переходов закон сохранения энергии фиксирует при заданных начальных и конечных импульсах величину константы связи, так что ни о каком дифференцировании по ней речи быть не может.  [13]

Согласно [1], полное сечение at совпадает с ор. Когда взаимодействие между частицами в начальном состоянии V / является короткодействующим, ар в квазиклассическом случае, как известно, постоянно. Возможно, что наблюдение такого рода энергетических зависимостей в упругих сечениях может быть использовано для определения сечений неупругих переходов. Такой метод, который в настоящее время пока не применяется, может, по нашему мнению, служить альтернативой к обычно используемым способам определения сечения неупругих процессов ( например, по высвечиванию возбужденных атомов), в особенности в тех случаях, когда возбужденные состояния быстро разрушаются в результате побочных процессов.  [14]

Следует отметить некоторую специфику самой постановки задачи о неупругих переходах в рамках ЭКС-метода. Такие переходы возможны только при условии, что в рассматриваемой реакции участвуют связанные комплексы. Ниже будет предполагаться, что и их образование и сам процесс рассеяния обязаны силам одной и той же природы, отвечающим единой константе связи. Поэтому для неупругих переходов закон сохранения энергии выполняется только при одном ( реальном) значении константы связи.  [15]



Страницы:      1    2