Cтраница 1
Периоды осцилляции ( рис. 11) сгущаются неограниченно по мере приближения к сингулярности, и полное их число бесконечно велико. Среди зтих периодов имеются такие, что временно расширение по одному из направлений происходит линейно, а по двум другим отсутствует. Линейное ( инерциальное) расширение перебрасывается в серии такого рода особых периодов с одного из направлений на другие. Так как, считая от сингулярности до любого конечного момента времени, сменилось бесконечно большое число периодов, то в каждом направлении, хотя и на короткие промежутки времени, могло происходить инерциальное расширение. Если один из зтих периодов непосредственно примыкает к сингулярности, то горизонт вдоль соответствующего направления согласно (4.2.25), отсутствует. Если же он начинается через малое, но конечное время от сингулярности, то интеграл (4.2.25) конечен. Этих периодов очень много и Причинная связь может в принципе распространиться На все частицы в этой закрытой модели, так как в ней интервал значений х конечен. [1]
Период осцилляции Р Л ( 1 / Я) зависит не от напряженности магнитного поля и температуры, а от ориентации напряженности поля относительно гексагональной оси кристалла графита и определяется видом носителей тока. Амплитуда осцилляции уменьшается с ростом температуры, и при высоких температурах осцилляции исчезают совсем. По этой температурной зависимости можно определять эффективные массы носителей тока, хотя точность подсчета в этом случае мала. [2]
Зная период осцилляции в слабых полях можно найти концентрацию Л ( e / hc) s1 ( 1 95 0 02) - 10 см-2, оставляя для второй подзоны N2 - N - / У. [3]
Оценка периода осцилляции зависит от деталей модели; характерные ожидаемые величины sl года. В связи с этим обсуждаются модели, основанные на группах U ( 8), 50 ( 14), 50 ( 18) и др. Однако феноменологически приемлемой модели такого рода пока нет. [4]
Следовательно, период осцилляции довольно велик. [5]
И: характерный период осцилляции ДЙ-2яД и уже за время свободного ( между двумя столкновениями) пробега молекул становится малым по сравнению с И. Но все наблюдаемые физические величины содержат в себе некоторое усреднение функции распределения по И; вклад же быстро осциллирующей функции / в такие средние пренебрежимо мал. [6]
![]() |
Частотные зависимости коэффициентов прохождения Я10 - и Я20 - волн для перископических соединений квазиоптического типа с ос 60 ( а и 90 ( б. [7] |
С увеличением а период осцилляции увеличивается, поскольку уменьшаются ширины волноводов связи, а следовательно, количество и постоянные распространения волн, существующих в их объеме. [8]
Усредним каждый член по периоду осцилляции. [9]
Условия формирования откольного импульса и период осцилляции скорости поверхности в случае, если скорость разрушения пропорциональна величине растягивающего напряжения и достигнутой степени разрушения. [10]
Мы можем теперь установить связь между периодом осцилляции восприимчивости ДЯ / и напряженностью поля Я /, при котором эта осцилляция наблюдается. [11]
Если поле Н0 близко к Яи, то период осцилляции становится очень большим. [12]
Установлено, что с ростом толщины нанесенного слоя период осцилляции увеличивается от 200 до 400 нм по логарифмическому закону и стремится к насыщению. Высота осцилляции в пределах погрешности остается неизменной - от 4 до 8 нм. [13]
Однако в отличие от осцилляции де Гаазе - ван Альфена период осцилляции А ( Я 1) определяется теперь экстремальным диаметром поверхности D3, а не площадью, охватываемой экстремальной траекторией. [14]
Как видно из графиков, с теоретическими расчетами удается согласовать не только периоды осцилляции, но и зависимость их амплитуды от поля и монотонный ход. [15]