Период - осцилляция
Cтраница 3
Как указано в [55], детальные эксперименты специалистов по гидродинамике и биомеханике показали, что при движении любых живых организмов, реализующих изгибный механизм плавания, независимо от размера тела число Струхаля остается постоянным. В этом случае г - период осцилляции хвоста, и - скорость рыбы и I - размах осцилляции хвоста. [31]
Рост начинается в момент времени t О на левой стороне графика. Осцилляции видны очень ясно и каждый период осцилляции соответствует росту одного монослоя. [32]
Поскольку амплитуда Аг меняется медленно по сравнению с периодом осцилляции, подобное усреднение оставит ее без изменений. [33]
Резюмируя выводы, следующие пз рассмотрения модельной задачи, отметим основной из них: в случае сильного внешнего поля и наличия резонанса ( Д ЛЕ) электрон осциллирует между резоиаисны. Рабн 2Q, а в среднем, за много периодов осцилляции, с раипоп вероятностью находится в этих состояниях. [34]
При неизменном положении донышка по отношению к срезу сопла увеличение давления Р0 приводит к снижению величины статического давления перед скачком, повышению скорости перед ним ( М) и соответственно снижению дозвуковой скорости ( М 2) за скачком. Поэтому влияние скорости потока на скорость распространения возмущений снижается и период осцилляции [ см. формулу ( 13) ] сокращается. Таким образом, частота звука при повышении давления растет вследствие увеличения средней скорости распространения возмущений. [35]
Кроме спектроскопических измерений межподзонных оптических переходов существует и другой способ получения некоторой информации об энергетическом расстоянии между подзонами. В принципе пороговую концентрацию электронов можно определить путем тщательного анализа периода осцилляции Шубиикова - де Гааза в магнитном поле, направленном по нормали к границе раздела. Каждый период соответствует заполнению одного уровня Ландау в основной подзоне. Предполагается, что период изменится, если начнется заполнение вышележащей подзоны. Подобное изменение периода наблюдалось экспериментально, однако полученные результаты не согласуются друг с другом. Ховард и Фэнг [782] определили пороговые концентрации для нескольких образцов с различными обедв. [36]
Экспоненциальные функции, указанные в формуле (5.72), совершенно различны, потому что в одну из них входит разность частот шк и со, а в другую - сумма. Когда мы интегрируем по интервалу времени, большому по сравнению с одним периодом осцилляции t0 - 2л / ю, но малому по сравнению с временами, за которые существенно изменяются амплитуды А и Л, возникает следующее. [37]
Наиболее адекватный математический аппарат, позволяющий проанализировать ЭЦР-взаимодействие с волнами конечной амплитуды в неоднородных системах, - аппарат адиабатических инвариантов. Его можно использовать, если параметры системы меняются за время, существенно превышающее период осцилляции. [38]
 |
Угловые осцилляции геометрического резонанса в цинке.| Восстановленные сечения линз плоскостью ( 1120 в кадмии ( в и цинке ( о. [39] |
Такая методика дает хорошие результаты, если ПФ обладает сильной анизотропией, и малоэффективна при слабоанизотропных ПФ, когда периоды осцилляции геометрического резонанса почти не отличаются в широком интервале ориентации магнитного поля. [40]
 |
Распределение температур вокруг газового пузырька ( а прп. [41] |
В случае осцилляции, монотонного сжатия или расширения газового пузырька без фазовых переходов ( 0 и дц - q) при конечных, но не очень больших изменениях его радиуса, распределение температур около стенки пузырька ( г а) качественно показано на рис. 1.6.1, а. Сплошная кривая соответствует сжатию, а штриховая - расширению; при осцилляциях кривая распределения температур колеблется от сплошной к штриховой с периодом осцилляции пузырька. [42]
 |
Распределение температур вокруг газового пузырька ( а при. [43] |
В случае осцилляции, монотонного сжатия или расширения газового пузырька без фазовых переходов ( § 0 и q i - Jsz) при конечных, но не очень больших изменениях его радиуса, распределение температур около стенки пузырька ( г а) качественно показано на рис. 1.6.1, а. Сплошная кривая соответствует сжатию, а штриховая - расширению; при осцилляциях кривая распределения температур колеблется от сплошной к штриховой с периодом осцилляции пузырька. [44]
На рис. 45 приведены графики распределения статического давления в струе для сопла диаметром 14 мм со стержнями различной толщины при давлении воздуха Р0 3 ати. Как видно из приведенных графиков ( аналогичные измерения были проведены для dcj изменявшихся в пределах 5 - 14 мм), при увеличении диаметра стержня период пространственной осцилляции струи сокращается. [45]
Страницы: 1 2 3 4