Двойная периодичность

Cтраница 2

С другой стороны, вследствие разделения на прямоугольники она должна обладать вещественным периодом. Следовательно, она обладает свойствами двойной периодичности того же типа, что в эллиптические функции с прямоугольным параллелограмом периодов, и поэтому всегда может быть выражена через эти функции. [16]

Волновой процесс - это процесс двоякопериодический: аргумент косинуса в формуле ( 4) зависит от двух переменных - времени t и координаты у. Таким образом, волна имеет двойную периодичность - в пространстве и во времени. Для данного момента времени t уравнение ( 4) дает распределение смещения частиц х как функцию их расстояния у от начала координат; частицы, колеблющиеся под влиянием бегущей волны в данный момент времени t расположены по косинусоиде. [17]

Эллиптичность в расточке статора.| Влияние короткозам-кнутого витка в магнитопроводе на погрешности трансформаторной синхронной передачи. [18]

Вследствие этого возникнет погрешность, изменяющаяся с двойной периодичностью от угла поворота ротора. [19]

Двойная периодичность твердости / - переходных металлов. [20]

Теперь проследим изменение с возрастанием атомного номера основных физических свойств / - переходных металлов. Плотность лантаноидов ( рис. 71, а) обнаруживает двойную периодичность вследствие глубоких минимумов, характеризующих низкую плотность европия и иттербия, металлическая решетка которых построена из ионов с зарядом 2 - Остальным лантаноидам, проявляющим в металлическом состоянии валентность 3, свойственно постепенное повышение плотности с увеличением атомного номера вследствие увеличения числа внутренних / - электронов. [21]

В простейшем случае описанные выше колебания можно рассматривать как строго периодические с одинаковой амплитудой и длительностью периодов колебаний и одинаковой формой временной зависимости напряжений. Но по мере увеличения податливости образца изменение напряжений приобретает несколько более сложный характер и появляется двойная периодичность, заключающаяся в том, что равные значения напряжения воспроизводятся через один период, а пики напряжений чередуются так, что за очень резким максимумом следует несколько меньший. На рис. 1 был показан пример осциллограммы со строго периодическими колебаниями напряжения. Но эти эффекты, по всей вероятности, относятся скорее к деталям явления и обусловлены второстепенными причинами; центральной же проблемой является собственно автоколебательный характер процесса деформирования, представляющий основной интерес для настоящей работы. [22]

Поле, находящееся в фазе ( по времени) с током якоря /, но сдвинутое в пространстве на известный угол в отношении оси щеток - поде Фт, например, возникшее от действия се-риесной обмотки ( поле возбуждения), образует вместе с током якоря крутящий момент, достигающий максимальной величины, когда поле якоря и поле возбуждения взаимно перепендикулярны. Максимальный момент всегда положителен, по величине пропорционален Фт1 - Yl и пульсирует с числом периодов, равным двойной периодичности напряжения. [23]

При рассмотрении кинематики и динамики плоских гравитирующих систем удобно использовать вместо обычных цилиндрических координат ( г, ф, vr, У. Ji Jz, wlt wz), которые учитывают важное свойство орбит звезд в плоскости аксиально-симметричной системы - их двойную периодичность, - и соответственно сильно упрощают описание. Имея в виду применить в дальнейшем теорию врзму-щений, мы будем обозначать полные величины ( невозмущенные возмущенные) штрихами, оставив прежние обозначения ( / ь / 2, wit w2) для невозмущенных величин. [24]

Изложенные выше данные показывают, что лантаноиды и актиноиды не представляют и в этом отношении никакого исключения из периодического закона: их основные физические, термодинамические и химические свойства обнаруживают столь же определенный периодический характер, как и свойства остальных элементов. Однако вследствие значительной устойчивости наполовину заполненной / - оболочки ( конфигурация / 7 из семи неспаренных электронов) семейства лантаноидов и актиноидов более четко, чем d - переходные металлы 1, разделяются на два ряда; этому отвечает двойная периодичность всех их свойств. Что же касается непроявления некоторыми лантаноидами и актиноидами состояний, отвечающих их группам, что приводит к срезыванию периодических экстремумов между церием и самарием, гадолинием и тулием и, по-видимому, между кюрием и лоуренсием, то оно является результатом неполного отделения электронов, находящихся вне заполненных оболочек и конфигураций вследствие повышенной энергии связи электронов на этих глубоких 5 / - и особенно 4 / - уровнях. [25]

О периодичности в заполнении 4 / - оболочки свидетельствует и изменение магнитных моментов. В связи с увеличением числа неспаренных / - электронов магнитные моменты увеличиваются от бария и лантана к празеодиму, далее понижаются к самарию с / в-оболочкой, затем вновь нарастают, достигая максимума у гольмия, и вновь падают к иттербию и лютецию. Таким образом, магнитные свойства лантаноидов выявляют их двойную периодичность. [26]

Для каждой серии d - элементов в целом происходит рост F но мере увеличения числа с. Благодаря этому в каждой из с / - серий имеется элемент с промежуточным максимумом F: Cr ( 3rf54s1) в 1 - й серии. Все это отражает отмеченные выше специфические особенности d - элементов, позволяющие говорить о двойной периодичности каждой из серий и выделять элементы, имеющие меньше пяти, пять и больше пяти й-электронов. [27]

Выше отмечалось, что практически все существующие формы Системы, несмотря на большое разнообразие, не несут важнейшей информации, касающейся энергетических и силовых характеристик валентных электронов. В то же время теоретического и экспериментального материала по этому вопросу, как было показано, вполне достаточно. При этом именно энергетические и силовые различия валентных электронов позволяют глубже и четче понять явления не только главной, но также внутренней, вторичной и двойной периодичности, различия в свойствах кайно - и некайносимметричных элементов, эффект обратного экранирования, донорно-акцепторные ( кислотно-щелочные) свойства элементов. Все это показывает, насколько важно разработать такую форму Системы, которая, максимально сохраняя компактность и достижения форм, разработанных Д. И. Менделеевым, отражала бы указанные свойства элементов, не будучи в то же время перегруженной специальными обозначениями. Ниже предлагаются два варианта таких форм - один менее, а другой более детальный. [28]

Рентгеновское излучение, подобно радиоволнам и видимому свету, является электромагнитным волновым процессом. В каждой точке на пути распространения луча существуют электрическое и магнитное поля. Векторы напряженности электрического и магнитного полей Е и Н взаимно перпендикулярны и лежат в плоскости, перпендикулярной направлению распространения луча. Волновой характер излучения выражается в двойной периодичности этих полей: периодичности в пространстве и периодичности во времени. Напряженность электрического поля Е и магнитного поля Я, измеренная в один и тот же момент времени в различных точках R на пути распространения луча, распределяется по периодическому закону. То же относится к изменению напряженности во времени в любой заданной точке. [29]

Периодическое распределение амплитуды смещения по поверхности цилиндрического керамического излучателя. [30]

Страницы: 1 2 3