Cтраница 2
Из теории Пиппарда вытекает, что глубины проникновения для олова и алюминия должны быть примерно раним, в то время как значения, даваемые теорией Лондона в ее простейшей форме, отличаются в два раза. [16]
Нелокальная теория Пиппарда необходима для объяснения того экспериментального факта, что при введении примесей в чистый сверхпроводящий элемент увеличивается глубина проникновения, поскольку в теории Лондонов глубина проникновения зависит только от плотности электронных состояний и эффективной массы. Следует отметить, что в случае образования слабо-легированного сплава последние две величины не должны значительно изменяться. [17]
Нелокальная теория Пиппарда необходима для объяснения того экспериментального факта, что при введении примесей в чистый сверхпроводящий элемент увеличивается глубина проникновения, поскольку в теории Лондонов глубина проникновения зависит только от плотности электронных состояний и эффективной массы. Следует отметить, что в случае образования слаболегированного сплава последние две величины не должны значительно изменяться. [18]
Применению теории Пиппарда для расчетов решеточной теплопроводности посвящено несколько работ. Поскольку все эти расчеты основываются на модели свободных электронов, мы не можем ожидать очень хорошего согласия с экспериментом. [19]
Фабера и Пиппарда в книге [53], где дан обзор материала, рассматриваемого в настоящем и последующем пунктах. [20]
Основой теории Пиппарда является его концепция когерентности. Под этим подразумевается, что область упорядочения или волновые функции конденсированной сверхпроводящей фазы простираются на весьма значительную область пространства ( 1СГ4 см ] в чистом материале. Экспериментальные доказательства существования подобной области когерентности сводятся к: 1) резкости перехода при поле, равном нулю, что указывает на отсутствие местных флуктуации и ассоциацию больших количеств электронов, 2) малому наблюдаемому изменению глубины проникновения с полем; это говорит о том, что параметр упорядочения не изменяется на расстояниях, меньших 10 4 см, и 3) большой граничной энергии между нормальной и сверхпроводящей фазами, которая указывает на то, что область перехода распространена на расстояния - - 10 - см. Эксперименты, на которых основаны эти соображения, проводились главным образом на свинце. [21]
Из теории Пиппарда вытекает, что глубины проникновения для олова и алюминия должны быть примерно равны, в то время как значения, даваемые теорией Лондона в ее простейшей форме, отличаются в два раза. [22]
Лондонов и уравнения Пиппарда. Уравнения Лондонов локальны, j ( х) в них пропорционален А ( х) в той же точке пространства. В более общих уравнениях Пиппарда j ( х) и А ( х) связываются интегральным соотношением. [23]
Прибор, изготовленный Пиппардом и Пулланом [91], основан на том же принципе и отличается от описанного выше следующими особенностями: а) подвижной системой в данном приборе является магнит длиной 2 мм из сплава альнико с магнитным моментом М 0 2 CGSM; б) магнитный экран был изготовлен из олова, так как при охлаждении свинца в последнем возникают Фиг. [24]
Независимо от Ландау и Гинзбурга Пиппард [74] развил качественную теорию поверхностной энергии, которая, как и первая, учитывает пространственные изменения параметра упорядочения, но отличается от не & в некоторых существенных чертах. Пиппард предположил, что ширина переходной области, а следовательно, и Д определяются корреляционной длиной в сверхпроводящей фазе. [25]
Независимо от Ландау и Гинзбурга Пиппард [74] развил качественную теорию поверхностной энергии, которая, как и первая, учитывает пространственные изменения параметра упорядочения, но отличается от нее в некоторых существенных чертах. Пиппард предположил, что ширина переходной области, а следовательно, и Д определяются корреляционной длиной в сверхпроводящей фазе. Фактически X зависит от / таким образом, что различия в выводах теорий Пиппарда и Ландау - Гинзбурга оказываются небольшими. [26]
В соответствии с нелокальной теорией Пиппарда в чистом сверхпроводнике электроны следует рассматривать как когерентные на расстоянии, называемом длиной когерентности, которая может значительно превышать глубину проникновения. Представление о длине когерентности необходимо, например, для объяснения резкости наблюдаемых переходов из сверхпроводящего состояния в нормальное. [27]
В соответствии с нелокальной теорией Пиппарда в чистом сверхпроводнике электроны следует рассматривать как когерентные на расстоянии, называемом длиной когерентности, которая может значительно превышать глубину проникновения. [28]
Формула такого вида была предложена Пиппардом ( А. В. Pippard, 1953) на основании качественных соображений еще до создания микроскопической теории сверхпроводимости. [29]
Качественная теория этого эффекта была дана Пиппардом ( А. В. Pippard, 1947), а изложенная количественная теория принадлежит Рейтеру и Зондгеймеру ( G. E. Renter, E. [30]