Cтраница 3
Вторая необходимая нам идея была выдвинута Пиппардом; она заключается в том, что локальная связь не адекватна действительности при описании чистого сверхпроводника. Подобно тому как закон Ома в случае аномального скин-эффекта нужно заменить нелокальным соотношением, так и уравнение Лондонов необходимо в случае чистого сверхпроводника заменить более общей нелокальной связью между током J и потенциалом А. Эта связь известна как уравнение Пиппарда. Это означает, что для сплавов уравнение Пиппарда иногда может быть упрощено - оно переходит в локальное уравнение Лондонов. В целом можно утверждать, что уравнение Лондонов справедливо для сплавов, а уравнение Пиппарда - для чистых сверхпроводников. [31]
Это выражение по форме совпадает с предложенным Пиппардом на основе чисто феноменологических соображений. [32]
Эта ситуация оправдывает попытки экспериментальной проверки соотношения Пиппарда непосредственно вблизи Я-точки. Использование низкочастотного звука должно облегчать определение с0 вблизи Я-точки, где процессы характеризуются большими временами релаксаций. Вопрос о поведении скорости звука на низких частотах ( сот 1) вблизи Я-точки гелия пока остается открытым. [33]
Объяснение гистерезиса кривых намагничивания коллоидов ртути дано Пиппардом [166] на основе простой двухжидкостной модели. [34]
На основе этих и других экспериментальных результатов [17] Пиппард пришел к выводу, что локальные соотношения ( 463) и ( 465) ( локальные в том смысле, что они связывают плотности тока и поля в одной и той же точке пространства) лондонов необходимо заменить нелокальными, выражающими ток в данной точке как пространственное среднее от поля по области размером - 10 - 4 см возле интересующей насточ и. [35]
Однако он лишь очень грубо согласуется с результатами Пиппарда для олова. Еще более серьезное разногласие заключается в том, что вытекающий из теории рост АХ / л при г - И оказывается гораздо медленней наблюдаемого. Выражение Пшшарда (30.6), полученное на основе концепции длины когерентности, дает гораздо лучшее согласие. [36]
Однако он лишь очень грубо согласуется с результатами Пиппарда для олова. При s00 115 равенство (30.13) дает максимальное значение ( ti) 0 015, что составляет лишь от половины до трети наблюдаемой величины. Еще более серьезное разногласие заключается в том, что вытекающий из теории рост ДХД при t - 1 оказывается гораздо медленней наблюдаемого. Выражение Пиппарда (30.6), полученное на основе концепции длины когерентности)), дает гораздо лучшее согласие. [37]
Результаты исследования моделей, подобной модели, предложенной Пиппардом, наводят на мысль, что модель Пиппарда, вероятно, может оказаться слишком упрощенной. [38]
Краткое изложение теории сверхпроводящего гальванометра можно найти в работе Пиппарда и Пуллана [91]; схема прибора изображена на фиг. [39]
Несколько серий экспериментов было посвящено выяснению условий применимости теории Пиппарда. Так как из полной измеренной теплопроводности необходимо вычитать электронную теплопроводность, проще всего проводить эксперименты при гелиевых температурах, когда электронную теплопроводность можно найти по электропроводности, доверившись закону ВФЛ. Средняя длина свободного пробега электронов непосредственно связана с остаточным электрическим сопротивлением ро. [40]
Постоянная времени гальванометра связана с эффективной индуктивностью, введенной Пиппардом и Пулланом [91], которая определяется следующим образом. [41]
В настоящее время неясно, какая из идеальных теорий, Пиппарда или Лондона, является правильной. Имеются аргументы в пользу каждой. Лондона, когда корреляционная длина бесконечна. [42]
Для случая диффузного отражения распределение поля не было вычислено, но Пиппард [14] по. [43]
Для случая диффузного отражения распределение поля не было вычислено, но Пиппард [14] получил решение для более простого случая зеркального отражения. [44]
Хотя вполне возможно, что конкретный вид интегрального соотношения, предложенный Пиппардом, неверен, тем не менее интересно выяснить следствия такой простой модели. Ниже будет показано, как рассеяние на примесях влияет на ядро интегрального уравнения Пиппарда. [45]