Квантовомеханическая задача

Cтраница 1

Квантовомеханическая задача об электроне в периодическом поле играет важную роль в теории твердого тела. [1]

Квантовомеханическая задача была проанализирована Ценером [12] и качественно привела к тем же результатам. [2]

Квантовомеханическая задача Кеплера была впервые решена Паули ( в 1925 г.) с использованием гейзенберговских коммутационных соотношений. [3]

Решение квантовомеханических задач в теории молекулы сводится к испытанию при помощи уравнения ( II 1.36) различных функций, согласующихся с физической картиной движения электронов в молекуле. Та из этих функций, которая даст минимальное значение Е, может считаться наилучшим образом описывающей состояние системы. [4]

Решение квантовомеханической задачи о движении электронов в кристалле приводит к выводу, что в случае идеальной кристаллической решетки электроны проводимости не испытывали бы при своем движении никакого сопротивления и электропроводность металлов была бы бесконечно большой. Однако кристаллическая решетка никогда не бывает совершенной. Рассеяние электронов на атомах примеси и на фонолах приводит к возникновению электросопротивления металлов. Чем чище металл и ниже температура, тем меньше это сопротивление. [5]

Решения квантовомеханической задачи теснейшим образом связаны с решениями соответствующей задачи в рамках ньютоновской постановки. В частности, ясно, что стационарные квантовомеханические состояния могут наблюдаться только в окрестности устойчивого ньютоновского состояния равновесия. Поэтому первый логический шаг для квантовомеханического решения задачи заключается в проведении статического анализа устойчивости в рамках ньютоновской механики, и действительно, этот шаг часто дает всю необходимую информацию для описания макроскопических механических свойств твердого тела. В качестве типичной работы этого направления можно упомянуть работу Мак-миллана и Келли, в которой для описания взаимодействия атомов в рамках ньютоновского приближения используются полуэмпирические потенциалы типа потенциалов Леннард-Джонса и Борна - Майера. [6]

Решение квантовомеханических задач в теории молекулы сводится к испытанию при помощи уравнения ( III. Та из этих функций, которая даст минимальное значение Е, может считаться наилучшим образом опи-г няютп ей состояндр РИРТ. [7]

Решение квантовомеханической задачи требует формулировки граничных условий в точках х 0 и х а. Мы не имеем возможности строго объяснить, почему в этих точках Ф - функция и ее производная с. Для того чтобы подчеркнуть важность абстрактных принципов, добавим, что условие непрерывности волновой функции и ее производной является следствием требования сохранения числа частиц: если на потенциальный барьер падает одна частица, то в результате взаимодействия с барьером она не может исчезнуть и не могут возникнуть новые частицы. К граничным условиям необходимо отнести и требование о структуре волновой функции вне барьера. Считая, что частица налетает на барьер слева, мы понимаем, что при х 0 волновая функция - линейная комбинация падающей и отраженной волн де - Бройля, а при х а имеет место только одна волна - прошедшая. [8]

Решения обычной квантовомеханической задачи для каждой отдельной молекулы не требуется. [9]

Рассмотрим простейшую квантовомеханическую задачу, носящую название частицы в потенциальном ящике или просто частицы в ящике. Свойства системы частица - ящик таковы, что потенциальная энергия частицы и ( х у г) внутри ящика постоянна и может быть принята равной нулю. На границах же ящика потенциальная энергия частицы, как считается, скачком возрастает до бесконечности, что означает фактическую невозможность выхода частицы за пределы ящика. [10]

Распространение право поляризованных колебаний в окрестности точки электронного циклотронного резонанса. а - со стороны большего магнитного поля ( конфигурация магнитного берега, б - со стороны меньшего магнитного поля. в области прозрачности, где колебания имеют вид бегущих волн, они показаны волнистой линией. [11]

Отличия от квантовомеханических задач обусловлены иным подходом к сингулярности уравнения. [12]

Точное решение квантовомеханической задачи о спектре системы спинов при наличии их пространственного движения ( Bloembergen, Purcell, Pound, 1948) существенно уточняет данный вывод. С точки зрения формы линии данная перестройка спектра описывается как переход к лоренцевой линии, так как именно для нее характерно наличие медленно затухающих хвостов. На опыте же фиксируется лишь суженная центральная часть спектра, а слабые хвосты тонут в аппаратурных шумах. [13]

Применительно к квантовомеханической задаче об угловом моменте индекс / соответствует квантовому числу углового момента. Например, целочисленные значения / соответствуют целочисленным значениям / для жесткого ротатора. [14]

Бели в квантовомеханической задаче на спектр исходный оператор содержит малый параметр it, то, как правило, не существует единой формулы для асимптотики спектра при k - 0 Здесь можно говорить об асимптотике не всего спектра, а лишь об асимптотике некоторых спектральных серий. Классифицация этих серий связана с геометрическими объектами классической механики. [15]

Страницы: 1 2 3 4