Квантовомеханическая задача

Cтраница 2

Описание шума в квантовомеханических задачах всегда приводит к линейным уравнениям, но это уравнения в частных производных. Такой общий подход изложен в работе [75], разд. Дополнение уравнений для матрицы плотности флуктуационным оператором широко применяется в теории ЯМР. [16]

Изложенная выше операторная формулировка квантовомеханической задачи об осцилляторе может быть также довольно просто получена из классической задачи об осцилляторе, изложенной с помощью канонического формализма классической механики. [17]

Постоянная В положительна в квантовомеханической задаче о линейном осцилляторе. В теории приливов и в акустике В положительно в случае локальных возмущений, вызываемых выступом параболического очертания. [18]

Как было сказано выше, квантовомеханическая задача об атоме водорода имеет точное решение. В результате решения такой задачи получается набор волновых функций ( орбиталей), каждой из которых отвечает определенное значение энергии системы. [19]

Принципиальный интерес представляет переход в квантовомеханических задачах хемосорбции от одно-электронного к многоэлектронному методу рассмотрения. [20]

В классической физике и в большинстве квантовомеханических задач о столкновениях рассматривается передача импульса ( а при неупругих соударениях и энергий) от налетающей частицы к какой-либо одной частице мишени, с которой происходит столкновение. Например, при возбуждении или ионизации атома соударением его с ионом происходит передача энергии от иона к какому-либо электрону атома. В результате этот электрон либо переводится в возбужденное энергетическое состояние, либо в случае ионизации удаляется из атома. [21]

Координаты электронов в атоме гелия. [22]

Как уже отмечалось, точное решение квантовомеханической задачи может быть получено только в очень редких случаях. [23]

В классической физике и в большинстве квантовомеханических задач о столкновениях рассматривается передача импульса ( а при неупругих соударениях - и энергии) от налетающей частицы к какой-либо одной частице мишени, с которой происходит столкновение. Например, при возбуждении или ионизации атома соударением его с ионом происходит передача энергии от иона к какому-либо электрону атома. В результате этот электрон либо переводится в возбужденное энергетическое состояние, либо в случае ионизации удаляется из атома. [24]

В настоящей статье после краткого описания квантовомеханической задачи более детально рассматривается постановка задачи в квазиклассическом методе прицельного параметра в основном для простейших реакций, сопровождающихся электронными переходами, и обсуждаются различные приближения, построенные в рамках этого метода, что по сути дела эквивалентно обсуждению различных аспектов нестационарной теории возмущений. [26]

Отсутствие взаимодействия между молекулами позволяет свести квантовомеханическую задачу об определении уровней энергии Еп всего газа в целом к задаче об определении уровней энергии отдельной молекулы. Эти уровни мы будем обозначать посредством eft, где индекс k представляет собой совокупность квантовых чисел, определяющих состояние молекулы. Энергии Еп выразятся тогда в виде сумм энергий каждой из молекул. [27]

Отсутствие взаимодействия между молекулами позволяет свести квантовомеханическую задачу об определении уровней энергии Еп всего газа в целом к задаче об определении уровней энергии отдельной молекулы. Эти уровни мы будем обозначать символом е / г, где индекс k представляет собой совокупность квантовых чисел, определяющих состояние молекулы. Энергии Еп выразятся тогда в виде сумм энергий каждой из молекул. [28]

Следует, однако, заметить, что квантовомеханическая задача даже об идеальном кристалле не может быть в настоящее время решена удовлетворительно. Приходится зачастую прибегать к полуэмпирическим методам с широким привлечением данных современной физики твердого тела. [29]

Как уже было отмечено, точное решение квантовомеханической задачи может быть получено только в очень редких случаях. [30]

Страницы: 1 2 3 4