Cтраница 1
Разреженная плазма представляет собой в первом приближении совокупность свободных электронов и положительных ионов. При отсутствии полей плазму можно считать электрически нейтральной, концентрации положительных ионов и электронов одинаковы в любом достаточно малом, но макроскопическом объеме. Рассмотрим действие электрического поля электромагнитной волны на свободные электроны в предположении, что взаимодействием электронов между собой и с ионами можно пренебречь. [1]
Разреженная плазма не возмущает магнитное поле, и поэтому дрейф под действием неоднородности магнитного поля необходимо учитывать лишь в выражении для невозмущенной скорости. При этих упрощающих предположениях желоб-ковые колебания разреженной плазмы представляют собой колебания двух взаимно проникающих газов заряженных частиц, взаимодействующих через электростатическое поле. [2]
Разреженная плазма в высокочастотном электрическом поле напряженности Е - E ( sinш1 приобретает положительный потенциал. [3]
Рассмотрим весьма разреженную плазму, помещенную в поле интенсивного низкочастотного излучения. [4]
В разреженной плазме скорости и энергии частиц могут в течение заметного времени быть распределены неравновесно. Особенно долго сохраняется различие между средними энергиями ионов и электронов, так что часто приходится приписывать одной и той же плазме две температуры: ионную Г, и электронную Те. Установление термического равновесия в каждой данной точке пространства происходит в результате случайных изменений скоростей. Время установления равновесия называют временем релаксации. Необходимо различать три времени релаксации. Быстрее всего устанавливается равновесное распределение скоростей между электронами. Время его установления обозначим ТР. Во много раз больше времени необходимо для установления равновесного распределения скоростей между ионами. [5]
В разреженной плазме конфигурации со сблизившимися частицами маловероятны, что позволяет ввести существенные упрощения. Главное из них состоит в раздельном описании состояния дискретного и непрерывного спектров, первое из которых соответствует внутренней структуре атомов и ионов, а второе - электрически заряженному компоненту. [6]
В чрезвычайно разреженной плазме ( лабораторной, космической), где частицы практически не сталкиваются между собой, также возможны У. [7]
Описание поведения разреженной плазмы при помощи силы давления носит название квазигидродинамического приближения. [8]
Циклотронная неустойчивость разреженной плазмы в настоящее время весьма подробно исследована на целом ряде экспериментальных установок. [9]
Показано, что разреженная плазма в сильном магнитном поле при наличии продольного тока неустойчива по отношению к волнам дрейфового типа. Эта неустойчивость аналогична токово-конвективной неустойчивости плазмы с конечной проводимостью, с той лишь разницей, что роль столкновений берет на себя затухание Ландау. Турбулентная конвекция, возникающая вследствие такой неустойчивости, приводит к аномальной диффузии плазмы с коэффициентом диффузии порядка бомовского. [10]
Таким образом, разреженная плазма, помещенная в магнитное поле, обнаруживает анизотропию давления. С возрастанием плотности облегчается обмен энергией между различными степенями свободы и анизотропия температур и давлений сглаживается. [11]
Рассмотрим противоположный случай разреженной плазмы, когда длина свободного пробега частиц плазмы относительно близких соударений / велика по сравнению со всеми характерными пространственными масштабами L. Если разреженная плазма находится в сильном магнитном поле, то она может быть анизотропной - газокинетические давления вдоль и поперек магнитного поля будут разными, р Ф р, поскольку нет изотро-пизирующего влияния соударений. [12]
Относительно низкая проводимость разреженной плазмы сказывается не только на развитии внутримагнитосферных процессов, но и на характере взаимодействия солнечного ветра с магнитосферой Земли. В книге дан анализ этого взаимодействия и связанного с ним процесса пересоединения магнитных полей Земли и солнечного ветра. [13]
Поскольку столкновения в разреженной плазме несущественны, то распределения частиц могут значительно отличаться от макс-велловских. [14]
В случае продольных колебаний разреженной плазмы существует две ветви колебаний с ш С UH ионно-звуковые и ленгмюровские. [15]