Разреженная плазма

Cтраница 2

Плотность вероятности обнаружения молекулы в окрестности точки, расположенной на расстоянии х от источника. Гистограммами представлены результаты численного эксперимента. Сплошные кривые рассчитаны согласно, штриховые кривые соответствуют классической диффузии с коэффициентом диффузии, определяемым выражением. Семейство кривых 1 соответствует функции Р ( х, i для значения t - 1, семейство 2. [16]

Задача о диффузии ионов разреженной плазмы в движущуюся со сверхзвуковой скоростью струю, задаваемую моделью (2.3.10) - (2.3.12), решается методом численного моделирования. [17]

Третий тип колебаний в разреженной плазме - медленная магнито-звуковая мода - слабо затухает только в неизотермической плазме, Те Тр. Tpt то медленные магнитозвуковые колебания, по-видимому: быстро затухают. Наблюдательные данные о них отсутствуют. [18]

Кинетическое уравнение Власова для электронов разреженной плазмы, подобно кинетическому уравнению Больцмана для разреженного газа, может быть получено методом Боголюбова. Ps & -) разлагаются по степеням малого плазменного параметра ВУ / ГОЗ. [19]

Наличие коллективных эффектов позволяет для разреженной плазмы сформулировать модели газодинамического типа на основе системы уравнений для моментов функций распределения частиц с учетом искажения этих функций под влиянием мелкомасштабных волн. Флуктуации электромагнитного поля и связанные с ними давления ( Е2 Я2) / 8тг играют роль пересеченной местности для частиц плазмы, которые рассеиваются на холмах, в результате чего эффективная длина свободного пробега частиц существенно уменьшается по сравнению с длиной свободного пробега по отношению к близким кулоновским соударениям. [20]

Схема уровней и переходов при фоторекомбинации. [21]

Несмотря на это, в разреженных плазмах, где вероятность трехчастичных столкновений мала по сравнению с вероятностью двухчастичных, фото - и диэлектронная рекомбинация оказываются доминирующими. К тому же, если имеются многозарядные ионы, то сечение диэлектронной рекомбинации может существенно возрасти. [22]

Теоретически рассмотрен вопрос о конвективной турбулентности разреженной плазмы в ловушке с магнитными пробками. Эта турбулентность возникает как результат неустойчивости плазмы в такой ловушке. Полученные результаты удовлетворительно согласуются с экспериментальными данными Иоффе, Тельковского, Соболева и Юш-манова о времени жизни плазмы в ловушке рассматриваемого типа. [23]

ТЕРМОИЗОЛЯЦИЯ МАГНИТНАЯ - радикальное снижение тсплопсреноса высокотемпературной разреженной плазмы при помещении ее в сильное магм. [24]

Поясним количественно механизм передачи давления в разреженной плазме. [25]

Замечательно, что в сколь угодно разреженной плазме, независимо от столкновений, тепловое движение приводит к затуханию плазменных колебаний. [26]

При переходе от одиночных частиц к разреженной плазме удержание становится менее совершенным, поскольку в игру вступают взаимодействия между частицами. [27]

Различие между плазмой средней плотности и разреженной плазмой связано с движением параллельно В. Предположим, что параллельно В действует только электрическая сила. [28]

Мы видим, что даже для такой достаточно разреженной плазмы на длине 1 см условие квазинейтральности соблюдается с достаточной точностью. Но на длинах микроскопических масштабов разделение зарядов может стать уже заметным. То же относится и к малым промежуткам времени. Таким образом, квазинейтральность означает электрическую нейтральность в среднем - по достаточно большим длинам или промежуткам времени. Весьма важную роль в физике плазмы играет пространственный масштаб разделения зарядов. Это та длина, ниже которой ( по порядку величины) разделение зарядов может уже стать заметным. [29]

Поэтому столкновения будут особенно редки в случае горячей и разреженной плазмы, но и в типичных термоядерных условиях критерий (6.1) выполняется с большим запасом. Так, при п 1015 сжл Т 10е К и В 3 - 10 зс длина пробега превышает ларморовский радиус электрона в 4 - Ю7 раз и протона в 7 - Ю5 раз. [30]

Страницы: 1 2 3 4