Cтраница 1
Идеально вырожденная плазма имеет место при выполнении уоло-вия Пкв С 1 - Анализ выражения ( 779) показывает, что вырожденная плазма тем более идеальна, чем выше ее плотность. [1]
Исследования вырожденной плазмы опираются на вариац. Несмотря на то что обменная и корреляц, энергии записываются при гср / а0 я 1 весьма ненадежно, этот метод позволяет описать даже сравнительно неоднородные жидкометаллич. [2]
Своеобразная ситуация имеет место для вырожденной плазмы. В этом случае условием газо-вости является не малость ее плотности, а, наоборот, большая величина плотности ее электронной компоненты NejV. [3]
Аналогичные рассуждения пригодны и для вырожденной плазмы ферми-частиц. [4]
Тем не менее ее вычисление для вырожденной плазмы представляет методический интерес и дает поучительную иллюстрацию применения диаграммной техники. [5]
Изоэнтропы расширения соединяют состояния одинаковой энтропии сверхплотной вырожденной плазмы на ударной адиабате с около-или закритическими состояниями слабоионизованного пара и, кроме того, при вхождении в двухфазную область жидкость-пар имеют согласующиеся с параметрами линии равновесия значения энергии и объема. Тем самым удалось экспериментально реализовать идею Я.Б. Зельдовича [9] получения термодинамически полного уравнения состояния по результатам механических измерений - найденная для сильнорасширившегося идеального пара энтропия в силу адиабатич-ности оказывается равной энтропии ударного сжатия. [6]
Впервые кристаллизация была рассмотрена Вигнером в [27] для вырожденной плазмы, где показано, что электронный газ на фоне компенсирующего заряда должен при достаточно низких концентрациях расположиться упорядоченным образом. [7]
К неидеалъ-пой нлазме относится электронный газ в металлах, квантовая вырожденная плазма в белых карликах, плазма в магнитосферах пульсаров, плазма при очень высоких давлениях ( десятки тыс. градусов) и высоких темн-рах ( 108К) - плазма в центре Солнца и плазма в условиях термоядерного синтеза. [8]
Заново добавлены параграфы о магнитных свойствах газов, о термодинамике вырожденной плазмы, о жидких кристаллах, о флуктуационной теории фазовых переходов второго рода и критических явлений. Существенно дополнены главы о твердых телах и о симметрии кристаллов, в частности - более подробным изложением теории неприводимых представлений пространственных групп в применении к физике кристаллического состояния. Переработаны и дополнены параграфы, посвященные флуктуационно-диссипационной теореме. [9]
Поскольку эффективный боровский радиус значительно больше постоянной решетки, электроннодырочную жидкость можно рассматривать как двухкомпонентную вырожденную плазму с взаимодействиями, определяемыми кулоновским потенциалом, экранированным вследствие наличия статической диэлектрической постоянной кристаллической матрицы, рассматриваемой как однородный диэлектрик. [10]
Подчеркнем, однако, что распределение п ( р) в этой формуле может относиться к вырожденной плазме. [11]
Наиболее эффективным здесь является аппарат функций Грина при конечных температурах [85], позволяющий рассчитывать равновесные и кинетические характеристики вырожденной плазмы. Часто реализующиеся состояния низкотемпературной плазмы обладают тем свойством, что электронный компонент кулоновской подсистемы является вырожденным и сильно взаимодействующим, в то время как ионный компонент подчиняется статистике Больцмана ввиду большой массы ионов. Вместе с тем ионы в плазме также сильно взаимодействуют между собой и с другими сортами частиц. Основную роль на фоне идеально-газового приближения для вырожденного электронного газа играет обменное взаимодействие электронов. [12]
Идеально вырожденная плазма имеет место при выполнении уоло-вия Пкв С 1 - Анализ выражения ( 779) показывает, что вырожденная плазма тем более идеальна, чем выше ее плотность. [13]
Наиболее естественным примером неидеальной плазмы является плазма электронов проводимости в твердых и жидких металлах. Речь идет о вырожденной плазме ( ер kT) с электронной концентрацией пе 1022 - 2 5 1023 см-3. Поскольку 2 rs 5 6 ( здесь rs в атомных единицах), то в такой системе реализуется сильное взаимодействие между ионами, приводящее к кристаллизации, и довольно слабое ( благодаря вырождению) взаимодействие между электронами, позволяющее рассматривать их в рамках модели идеального вырожденного газа. [14]
В завершение раздела, посвященного квантовым жидкостям, рассмотрим структуру электронной жидкости. В основном мы будем иметь дело с однокомпонентной вырожденной плазмой ( модель желе), но вместе с тем коснемся кратко и более реалистической модели электронов в жидком металле типа алюминия. [15]