Cтраница 2
Власова В работе [189] оценены основные поправки к энергии основного состояния, требующиеся для учета процессов, происходящих при значительном переносе импульса. В табл. 1 приведены численные результаты для корреляционной энергии вырожденной плазмы в диапазоне электронной плотности, характерной для металлов. [16]
Такими параметрами может обладать очень плотная плазма некоторых разрядов. Область / / / соответствует неидеальной вырожденной плазму ( А - I, т) нн 1), а область IV - идеальной вырожденной плазме ( А 1, 1кв) Этим условиям удовлетворяют газ в металлах, металлоаммиачкые растворы, сильно легированные полупроводники, ядерная жидкость в сверхплотных звездах. [17]
Для чисто астрофизических объектов - нейтронных звезд и дисков аккреции материи вблизи черных дыр параметры нам были любезно сообщены Р. А. Сюняевым вместе с литературными ссылками, за что автор ему премного благодарен. Значение периода вращения в 1 5 же сейчас является рекордным из зарегистрированных по скорости вращения, а все остальные имеют большие периоды. Атмосферы нейтронных звезд представляют собой гелиевую вырожденную плазму. [18]
Наличие сильного коллективного взаимодействия затрудняет последовательное теоретическое описание вещества в этом этом диапазоне параметров, и здесь предложен ряд эвристических моделей, описывающих отдельные эффекты в относительно узких частях фазовой диаграммы. Основным качественным результатом большинства моделей является указание на возможность потери термодинамической устойчивости и расслоения сильнонеидеальной плазмы на новые экзотические фазы, что существенно исказило бы привычный вид фазовой диаграммы металлов. Подчеркнем, что обсуждаемые в литературе плазменные фазовые переходы наиболее вероятны именно в исследованном диапазоне параметров, так как увеличение температуры и уменьшение плотности больцмановской плазмы, а также увеличение давления вырожденной плазмы приводит к относительному уменьшению эффектов неидеальности. [19]