Слабо неидеальная плазма

Cтраница 1

Слабо неидеальная плазма термически частично ионизована и состоит из атомов, ионов и свободных электронов. Особенности ее неравновесных свойств рассмотрим на примере электропроводности, хотя в ряде случаев те же методы могут быть применены и к изучению других коэффициентов переноса. [1]

Для слабо неидеальной плазмы, для которой только и имеет смысл применять это распределение, значение параметра а ограничено сверху единицей. При а 0 распределение Эккера-Мюллера совпадает с распределением Хольтсмарка, а по мере увеличения этого параметра его максимум смещается в сторону меньших значений приведенного поля. [2]

Рассмотрим вначале слабо неидеальную плазму и ограничимся линейными по параметру неидеальности членами. [3]

Результаты своих измерений показателя преломления слабо неидеальной плазмы аргона авторы [56] связывают с увеличением пе, обусловленным неидеальностыо. В работе [57] исследовался разряд в воде и была получена плазма с параметрами р - 104 атм, Т - 35 000 К и р - 106 атм, Т - 10 000 К. Имеются оценки плотности энергии и проводимости такой плазмы. [4]

Сравнение данных по давлению р ( в 10 эрг / см, энергии Е ( в кэВ / атом и степени ионизации.| Профиль степени ионизации А1 в зависимости. [5]

Слетеровская МСИ естественно упрощается в области слабо неидеальной плазмы, для которой все плотностные вклады в свободную энергию ( эффективный статвес, взаимодействие связанных и свободных электронов) можно не учитывать. В ряде работ упрощенная модель вещества, в которой тепловые вклады рассчитываются по идеальной МСИ, а холодные составляющие берутся из модели ТФ, также широко используется. [6]

В оригинальной работе Ландау [37] интеграл столкновений для слабо неидеальной плазмы был получен путем разложения интеграла столкновений Больцмана по степеням потенциала взаимодействия. & одно-частичных функций распределения считаются равными. Выражение (3.4.27) является более общим, чем интеграл столкновений Ландау, так как оно учитывает нелокальность и запаздывание. Иногда это выражение называют обобщенным интегралом столкновений Ландау. [7]

Функция распределения микрополя Р ( е в за. [8]

Впервые систематическое описание метода Монте-Карло было опубликовано в [88] ( см. также [89-91]) и формально не ограничено случаем слабо неидеальной плазмы. [9]

Очевидно, что построенная в виде разложений по малым параметрам на базе идеально-гозового приближения, данная модель будет строго справедлива для слабо неидеальной плазмы. В области умеренных - 1 и больших значений параметров взаимодействия эта модель носит экстраполяцион-ный характер. [10]

Физические и математические приближения, используемые при выводе уравнений МСИ для неравновесной кинетики многозарядной плазмы, наиболее обоснованы для случаев слабого отклонения от ЛТР и слабо неидеальной плазмы. Кроме того существенным условием для обоснования приближения МСИ, в котором используются статистические контуры линий, является условие хорошего перекрытия контуров линий dd - переходов разных ионов между одинаковыми электронными оболочками разных конфигураций. Эти условия неплохо выполняются при достаточно большом числе электронов на электронных оболочках многозарядных ионов. [11]

Энергетический выигрыш от взаимных корреляций колеблющихся частиц и полей, Ucor U - - [ / о, соответствует уменьшению внутреннего поля плазмы за счет динамической подстройки частиц и полей. В слабо неидеальной плазме в выражение ( 46) главный вклад вносится значениями волновых векторов, существенно меньшими и - именно при таких волновых векторах плазменные волны хорошо определены и слабо затухают. [12]

Трехчастичные поляризационные диаграммы.| Четырехчастичные поляризационные диаграммы. [13]

Точное суммирование, разумеется, невозможно: оно означало бы точное решение проблемы многих тел. Но в случае слабо неидеальной плазмы достаточно учитывать лишь диаграммы низшего порядка по взаимодействию. Сильно связные диаграммы этого типа изображены на рис. 3.15. Ограничимся далее пространственно однородными состояниями. Тогда вклад первых двух диаграмм на рис. 3.15 равен нулю. Читатель может убедиться в этом, записав соответствующее аналитическое выражение, но результат очевиден. Действительно, вышеупомянутые диаграммы описывают влияние на частицы самосогласованного поля, но в пространственно однородных системах среднее самосогласованное поле обращается в ноль. Итак, остаются две диаграммы третьего порядка по плотности. [14]

Сразу же отметим, что хотя приводимые ниже соотношения внешне напоминают формулы известной теории Дебая-Хюккеля ( см., например, [23]), сама она в интересующей нас области давлений и температур ( не слишком далеко от внешней границы заштрихованной на рис. 1 области) неприменима. Эта теория относится к слабо неидеальной плазме, в которой относительно мало кулоново взаимодействие между ядрами. Она может применяться лишь в области п Т3 / 5, лежащей при Z 1 существенно ниже указанной границы. [15]

Страницы: 1 2