Слабо неидеальная плазма

Cтраница 2

Аналитические методы в рамках псевдопотенциальной модели используются как в виде теории возмущений, так и путем прямого вычисления статистических интегралов парного взаимодействия и экстраполяции термодинамических функций в область повышенной неидеальности. Модель в работе [64], использующая вириальное разложение функции распределения, уже для слабо неидеальной плазмы ( Г 0 1) заметно отличается от теории Дебая-Хюк - келя. [16]

Если же говорить о плотной низкотемпературной плазме, то здесь некоторое число электронов всегда будет связано с ионами. Возникающая при этом проблема правильного учета связанных состояний чрезвычайно сложна. Она приближенно решается лишь для слабо неидеальной плазмы, когда можно считать, что на взаимодействие связанной ион-электронной пары ( для определенности назовем ее атомом) не влияют окружающие частицы. [17]

Схема, показывающая возможные зоны отражения излучения. [18]

Электронная концентрация превосходит критическую для А 1 06 мкм величину пс 1021 см-3. Коэффициент отражения достигает больших величин ( около 50 %), близких к значениям, характерным для металлов. Из рис. 8.17 видно, что отсутствует характерная ступенька в зависимости R от пе, которая была бы в случае разреженной слабо неидеальной плазмы. [19]

Многие полезные сведения о свойствах плазмы могут быть получены с помощью приближенных модельных теорий. В [1] сделана попытка описания электронных кинетических свойств плотной плазмы с помощью теоретического и эмпирического аппарата теории твердых и жидких проводников. В настоящем разделе излагаются приближенные методы определения неравновесных свойств плотной слабо неидеальной плазмы, заимствованные из кинетической теории газов. [20]

Зависимость кулоновской компоненты электропроводности цезиевой плазмы от температуры. [21]

Видимо, не следует переоценивать надежность результатов расчета свойств, полученных по рекомбинациям работ типа [4-10] для малых значений С. На рис. 2, а нанесены приведенные ( по In С) экспериментальные данные работ [11, 13- 16, 32], а также результаты опытов [29, 30], посвященных экспериментальному исследованию неидеальности кулоновских взаимодействий. Заметны различные тенденции поведения экспериментальных и теоретических кривых по In С при малых значениях С. Анализ этих результатов подсказывает, что для описания индивидуальных кулоновских взаимодействий в слабо неидеальной плазме, по-видимому, разумно использовать формализм эффективных парных кулоновских взаимодействий с экранированием кулоновского потенциала заряженных частиц на расстоянии порядка межионного. [22]

С другой стороны, при описании столкновений частиц, в которых они сближаются друг с другом на малые расстояния, взаимодействие нельзя считать слабым, вследствие чего разложение по степеням Фаь ( Ь) становится непригодным. Близким столкновениям соответствуют волновые векторы k r 1, где г0 е2 / Т - расстояние между частицами, на котором средняя энергия взаимодействия становится порядка средней кинетической энергии. Строго говоря, чтобы описать такие столкновения, необходимо воспользоваться точным решением задачи двух тел. Иными словами, мы должны вернуться к интегралу столкновений Больцмана. Впрочем, с физической точки зрения ясно, что столкновения, соответствующие большим &, не могут играть существенной роли в слабо неидеальной плазме, поскольку в них могут участвовать лишь частицы, кинетическая энергия которых значительно превышает среднюю. [23]

Страницы: 1 2