Однородная плазма

Cтраница 1

Однородная плазма находится при температуре 20 млн х град. [1]

Для однородной плазмы ( пространственные градиенты считаются равными пулю) из всех перечисленных выше коэффициентов остается только проводимость. Выражение для проводимости может быть использовано непосредственно в уравнениях Максвелла; с помощью некоторых дисперсионных уравнений ( которые мы здесь не рассматриваем) находятся затем постоянные распространения, коэффициент поглощения радиоволн и другие характеристики плазмы. [2]

Происхождение тока намагничивания. [3]

В однородной плазме ток намагничивания ни в чем, кроме магнитного момента, не проявляется. [4]

Действительно, в однородной плазме псевдоволны жестко связаны с возбуждающими их самосогласованными колебаниями, в частности, имеют ту же пространственную структуру. Поэтому их трудно отличить друг от друга. В неоднородной плазме скорости заряженных частиц и самосогласованных колебаний, вообще говоря, меняются в пространстве по разному. [5]

Покажите, что в однородной плазме правая часть (15.41) равна ( р0 - mo2 / /) v, т.е. если v или Е не равны нулю при k0, то ш шр. [6]

Происхождение тока намагничивания. [7]

Суммарный ток намагничивания в однородной плазме равен нулю. Тогда в каждом данном месте токи, текущие по верхним и нижним частям циклотронных кружков, не будут равны друг другу, и разность их даст суммарный ток намагничивания. Плотность кружков есть плотность плазмы, радиус их зависит от температуры плазмы и напряженности магнитного поля. Если эти величины ( или любая из них) меняются в направлении, перпендикулярном к магнитному полю, то в плазме будет течь ток намагничивания, перпендикулярный как к магнитному полю, так и к направлению, в котором меняются свойства плазмы. [8]

Приведенные результаты относятся к пространственно однородной плазме. [9]

Эти выражения справедливы в случае однородной плазмы, когда для плотности частиц п верна формула n N / L, где N - число частиц, a L - длина системы. [10]

Предположим теперь, что в однородной плазме, погруженной в однородное магнитное поле Я, создано электрическое поле, перпендикулярное к Я. [11]

Очевидно, что не только для однородной плазмы, но и во всей области ( 3), последний член в формуле ( 33) можно не учитывать и исправление поправки к свободной энергии ( и соответственно к внутренней энергии) сводится к замене расходимостей поправкой Скотта и никак не сказывается на функциях отклика - давлении и теплоемкости. Следовательно, в этой области неисправленные результаты ( см., например, таблицы в [7]) не требуют пересмотра. В области, промежуточной между ( 3) и ( 3), согласно ( 33), происходит вымирание квантовой поправки J qu, и не только поправки к энергетическим величинам, но и поправки к давлению и теплоемкости отличаются от неисправленных значений. [12]

Большинство теоретических исследований космической плазмы было посвящено изучению однородной плазмы. Однако наблюдения показывают, что в большинстве случаев космическая плазма сильно неоднородна. В ионосфере часто наблюдается мелкомасштабная структура, наиболее четко выраженная во время полярных сияний. Лучи полярного сияния часто очень тонки, и степень ионизации, а следовательно, и проводимость могут меняться на два или три порядка в пределах нескольких километров и менее. Как показало изучение распространения свистящих атмосфериков, магнитосфера, по-видимому, также имеет волокнистую структуру. Солнечная атмосфера также имеет лучистое строение. Ближе к поверхности Солнца наблюдаются протуберанцы, которые обычно имеют волокнистую структуру. Хромосферу иногда представляют в виде нитевидного сплетения небольших протуберанцев. Волокнистая структура часто бывает заметна в газовых туманностях. Итак, плазма средней плотности ( а возможно, также и плазма низкой плотности), по-видимому, нередко сильно неоднородна и проявляет волокнистую структуру, элементы которой параллельны магнитному полю. Таким образом, представляется важным рассмотреть механизмы, которые могут создавать подобную структуру. Этому вопросу посвящен разд. [13]

Это вызывает размытие острых резонансов, предсказанных теорией для однородной плазмы ( фиг. [14]

Это предположение имеет удачное следствие: дисперсионное соотношение для бесконечной однородной плазмы, полученное данным методом, совпадает с дж персионным соотношением, полученным из уравнения Больцмана для случая больших длин волн ( см. § 5 гл. [15]

Страницы: 1 2 3 4