Однородная плазма
Cтраница 3
Уравнение Фоккера - Планка описывает фактически низкочастотный предельный случай, когда частицы находятся в равновесии с флуктуирующими полями. Действительное уравнение для однородной плазмы учитывает возможность возбуждения частицей плазменных волн. [31]
Напротив того, движение частиц поперек поля резко затруднено ( ведь на этом основана сама идея магнитной термоизоляции. В результате в безграничной однородной плазме, если векторы В и Е ортогональны, проводимость для установившегося состояния обращается в нуль. Это легко понять на основе следующих простых, хотя и нестрогих рассуждений. [32]
Рассмотрим взаимодействие ионно-звуковой и электронной плазменной волн достаточно большой амплитуды. Предположим, что в однородной плазме имеется понижение плотности. [33]
Возможно, что причина расхождения теории и эксперимента связана с тем приближенным способом, с помощью которого в теорию вводились столкновения. Теория относится также к бесконечной однородной плазме. Она применима непосредственно к такому эксперименту, в котором длина волны продольных колебаний мала по сравнению с размерами плазмы. В описанных выше измерениях длина волны была сравнима с радиусом разрядной трубки и граничные эффекты могли быть существенны. [34]
 |
Блок-схема супергетеродинного анализатора шумового спектра генераторов с. в. ч.| К пояснению принципа действия газоразрядного источника шума. [35] |
От В до С простирается столб однородной плазмы. Из клина и из плазмы исходят шумовые волны. [36]
Рассмотрим монохроматическую волну малой амплитуды в однородной плазме. Допустим, что волна распространяется в направлении положительной оси х с фазовой скоростью уфсо / &. Ясно, что сильно взаимодействуют с волной частицы, имеющие скорости, близкие к скорости волны УФ. Это взаимодействие приводит к противоположным эффектам для частиц, несколько опережающих волну, и частиц, несколько отстающих от волны. Возьмем сначала однородное ( в начальный момент 0) распределение частиц, которые имеют скорость, немного превышающую скорость волны. Частицы, находящиеся в потенциальной яме на подъеме, теряют энергию и замедляются, а частицы на склоне ускоряются волной. [37]
Во многих реальных ситуациях масштаб неоднородности в плазме велик по сравнению с радиусом Дебая. Поэтому имеет смысл рассмотреть интеграл столкновений для пространственно однородной плазмы, в которой / а ( га ра. Ниже будет показано, что в случае однородной плазмы многие принципиальные свойства интеграла столкновений Ландау проявляются в наиболее наглядной форме. [38]
Если равновесное давление не является изотропным, то в плазме обнаруживается дополнительного рода неустойчивость. Чтобы исследовать этот эффект в чистом виде, мы рассмотрим случай однородной плазмы, являющейся устойчивой при изотропном давлении. При этом мы опять могли бы воспользоваться приведенными выше уравнениями анизотропной гидродинамики, но более точным является, конечно, кинетическое рассмотрение, которое может быть проведено до конца в рассматриваемом нами случае однородной плазмы. [39]
Для выяснения некоторых фундаментальных свойств ионосферы, связанных с распространением электромагнитных волн, рассмотрим простейшие случаи. Сначала рассмотрим плоскую монохроматическую волну с линейной поляризацией, распространяющуюся через однородную плазму с электронной концентрацией пе: в отсутствии магнитного поля и столкновений между частицами. Электроны колеблются под действием электрического поля, однако протоны из-за их большой массы остаются относительно невозмущенными. Показатель преломления можно найти, вычислив либо индуцированный ток, либо дипольный момент. Любой из этих методов дает один и тот же результат. [41]
Большинство коллективных эффектов, связанных с испусканием электромагнитных волн изотропной плазмой, имеет место на частотах вблизи электронной плазменной частоты или на определенных дискретных частотах, тесно связанных с плазменной частотой. В первой части этой главы рассматриваются различные проявления коллективных эффектов в практически бесконечной однородной плазме. Во второй части описывается довольно много эффектов, обусловленных влиянием границ и неоднородностей на характеристики спектра испускания. [42]
Поскольку интегралы столкновений (3.4.58) и (3.4.66) получены путем суммирования одних и тех же поляризационных диаграмм, выражение (3.4.66) можно назвать немарковским интегралом столкновений Балеску-Ленарда. Отметим, что формулы (3.4.66) - (3.4.68) дают наиболее общую форму интеграла столкновений в однородной плазме в поляризационном приближении, когда взаимодействие между частицами считается слабым. [43]
В данной работе, ставящей своей целью теоретическое исследование циклотронной неустойчивости, имеются в виду эксперименты Иоффе с сотрудниками, которые наблюдали циклотронные колебания желобкового типа. Эти колебания имеют достаточно большую длину волны поперек силовых линий, что не согласуется с теорией циклотронной неустойчивости для однородной плазмы. В работе с самого начала учитывается неоднородность плазмы. Показано, что в такой плазме могут распространяться поверхностные циклотронные волны, у которых разделение зарядов электронов и ионов происходит лишь вблизи границы плазменного сгустка. Эти волны бегут по азимуту в ионную сторону, как и наблюдается в экспериментах Иоффе с сотрудниками. Частота колебаний близка к верхней гибридной ионной частоте, а механизм раскачки колебаний аналогичен неустойчивости отрицательной массы. Обсуждается вопрос о сбросе плотности плазмы во время вспышки циклотронных колебаний. Полученные результаты сравниваются с экспериментальными данными. [44]
Отношение vT / tiP rd в плазме определяет дебаевский радиус, экранирования - радиус сферы, вне которой электрический потенциал практически отсутствует. Это обстоятельство - определяет квазинейтральность плазмы, в результате чего естественным состоянием ионизованного газа является равновесное состояние, в котором может находиться однородная плазма. [45]
Страницы: 1 2 3 4