Слабоионизованная плазма

Cтраница 2

Равновесная плотность заряженных частиц в слабоионизованной плазме поддерживается за счет двух конкурирующих процессов: процесса ионизации атомов газа и процесса уничтожения заряженных частиц в результате их рекомбинации или ухода из занимаемого плазмой объема. В этом параграфе мы сосредоточим внимание на процессе образования заряженных частиц, который обусловлен столкновением электронов с атомами. [16]

Исследовано рассеяние радиоволн на турбулентных неоднородностях слабоионизованной плазмы, сосредоточенных вблизи поверхности тел вращения: конуса и параболоида. Рассмотрены три типа диаграмм переизлучения турбулентных неоднородностей: изотропная, ламбертовская и квазизеркальная. Получены аналитические выражения и проведены численные расчеты частотного спектра и сечения рассеяния радиоволн на расширяющемся турбулентном потоке. При возвратном зондировании частотный спектр сигнала, рассеянного на коническом потоке, характеризуется монотонным возрастанием энергии с увеличением доплеровского сдвига частоты. [17]

Поскольку положительный столб газового разряда содержит слабоионизованную плазму, то в ней происходят рассмотренные в предыдущих главах процессы. Исследование положительного столба разряда представляет физический интерес. С другой стороны, поскольку газовый разряд широко используется в прикладных целях, то изучение свойств положительного столба разряда имеет и практическое значение. [18]

В том случае, если наибольший интерес представляет слабоионизованная плазма с сильным взаимодействием зарядов с нейтральными частицами, эффективным является метод адиабатического сжатия. Соответствующие установки были разработаны в сороковых годах [28] и позволили провести уникальные измерения характеристик сверхплотных газов при температурах до 9 10 К и давлениях До 0 1 ГПа. В качестве примера на рис. 9.4 показана схема установки с тяжелым поршнем [26], на которой были проведены измерения электропроводности плазмы при степени адиабатического сжатия до - 25, что соответствует давлению 33 МПа и температурам 4900 - 6100 К. [20]

Положительный столб газового разряда является наиболее типичным примером слабоионизованной плазмы. Плотность электронов в положительном столбе тлеющего разряда и электрической дуги находится в пределах 108 - 1014 CM-J, и так как средняя энергия электронов порядка электрон-вольта, то радиус Дебая - Гюккеля (2.7) для плазмы положительного столба разряда rD У T / 8nNe находится в пределах ( 10 - 5 - 10 - 2) см. Как следует из приведенной оценки, в обычных лабораторных условиях радиус Дебая - Гюккеля меньше поперечных размеров трубки, так что плазма положительного столба разряда квазинейтральна. [21]

Задача 3.30. Выяснить возможность появления неустойчивости в газоразрядной слабоионизованной плазме, в которой ток задается внешней цепью. Считать, что возникающее в плазме возмущение переносится вместе с током. [22]

Параллельно возникли и развивались направления, связанные со слабоионизованной плазмой. Открытие плазменно-пучкового разряда ( 1961) послужило основой создания новых источников плазмы, использующих энергию плотных улектронных пучков для ионизации газа. Создаваемая в таких источниках плазма оказалась сильно неравновесной с большим числом возбужденных ионов, атомов и молекул в метастабиль-ных состояниях, инициирующих ряд новых типов плазмохим. Неравновесная плазма пучкового разряда является рабочим веществом в плазмохим. [23]

На рис. 4.4 показаны два предельных случая для изменения состояния слабоионизованной плазмы, которое характеризуется температурой и плотностью электронов. Цифрой / обозначено начальное состояние системы, цифрой 0-равновесное конечное состояние. Сплошная линия соответствует случаю, когда частота установления равновесной энергии много больше частоты установления равновесной плотности, штриховая линия - противоположному случаю. Во втором предельном случае плотность электронов в каждый момент времени является равновесной для данной температуры. [24]

Проведено моделирование процесса распространения монохроматической волны в цилиндрическом турбулентном потоке слабоионизованной плазмы. Установлено, что с ростом угла падения волны на цилиндрический турбулентный поток плазмы происходит увеличение когерентной составляющей в спектре сигнала и уменьшение некогерентных однократно, двукратно и трехкратно рассеянных компонент. Объясняется это тем, что вероятность прохождения фотонов через поток без взаимодействия в случае больших углов падения возрастает, а вероятность рассеяния фотонов уменьшается. Энергия когерентной и некогерентной составляющих сигнала оказывается выше для случая, когда рассеиватели сконцентрированы в окрестности оси потока и занимают минимальный объем. В этом случае возрастает вероятность прохождения потока фотонами без рассеяния, а также выхода их из потока в результате лишь одного, двух и трех актов рассеяния. [25]

Задача 2.27. Определить коэффициент теплопроводности, обу-условленный движением электронов в слабоионизованной плазме. [26]

Таким образом, интенсивность тормозного излучения на атомах преобладает в континууме слабоионизованной плазмы. [27]

Рассматривается метод определения концентрации электронов и эффективной частоты их столкновений в слабоионизованной плазме на основе измерения амплитудных параметров распространения право - и левополяризованных волн. Показано, что в условиях проведенных экспериментов магнитное поле ( В 0 5 4 - 1 7 тл) не оказывает заметного влияния на процессы ионизации. [28]

Это соотношение определяет температуру электронов, необходимую для поддержания разряда в случае слабоионизованной плазмы. [29]

Значения электропроводности сг0 при различных величинах магнитного поля. [30]

Страницы: 1 2 3 4