Слабоионизованная плазма
Cтраница 4
Очевидно, реализация методов ( ( i, x; ( л, х); ( ( г, х); (, х) и ( [ AJ. Учитывая необходимость измерения малых фазовых сдвигов с высокой точностью, особенно в случае слабоионизованной плазмы, а также обеспечения быстродействия измерительной аппаратуры ( изучение квазистационарных и импульсных процессов), создание подобных устройств, связано с известными трудностями. [46]
При описании явлений в плазме здесь использованы различные подходы; метод исследования описан достаточно подробно, но без излишней детализации, которую читатель может найти в уже имеющихся монографиях. Основное внимание сосредоточено на взаимодействии электронных и ионных пучков с полностью ионизованной и слабоионизованной плазмой, взаимодействии высокочастотных полей с плазмой, проблеме удержания и стабилизации плазмы в магнитных ловушках, проблеме турбулентного нагрева плазмы, взаимодействии мощного лазерного излучения с плазмой. [47]
Каркас заряжен, что создает поверхностное натяжение и его устойчивость. Заряд каркаса создается при кластер-кластерной ассоциации отрицательно заряженных твердых частиц - такой заряд они имеют в слабоионизованной плазме воздуха. [48]
На рис. 6.1 р - Т - диаграмма цезия разделена на ряд областей, в каждой из которых механизм переноса заряда различен. Формула (6.10) дает уравнение для кривой, разделяющей области VII и VI - области сильно - и слабоионизованной плазмы. [49]
В [37] было показано, что при определенном значении Гс, которое было различно для разных материалов мишени, происходило резкое ( скачкообразное) увеличение 1а, причем при этом менялась полярность / а по сравнению с полярностью / а при 1С Гс. Как правило, моменту резкого увеличения тока / а соответствует резкое увеличение скорости испарения, причем вблизи поверхности в этом случае образуется слабоионизованная плазма, которая регистрируется по характерному для каждого металла цвету свечения. При скоростной фоторегистрации наблюдаются пульсации плазменного факела. Оценим возможность загорания вблизи поверхности металла разряда, инициируемого вторичным электронным пучком. В [37] отмечается, что скорость испарения молибдена составляла 0 5 г / мин. В пересчете на единицу площади пятна электронного луча на поверхности молибдена эта величина дает 3 10 - 2 г / см2 с, что соответствует давлению насыщенных паров 10 мм рт. ст. или концентрации атомов молибдена в паре Q. Из приповерхностного парового облака часть ионов возвращается обратно на поверхность металла. [50]
Таким образом, в данном разделе рассмотрено распространение электромагнитной волны с частотным спектром в виде трех гаус-совских компонент через плоскопараллельный поток с резонансным поглощением. Исследована зависимость углового и частотного спектров электромагнитного сигнала, рассеянного на турбулентном потоке, от параметров, характеризующих неоднородность профилей скорости и концентрации турбулентностей слабоионизованной плазмы. На основе анализа полученных результатов можно сделать заключение о большом значении эффекта многократного взаимодействия волны с движущимися турбулентностями, которое приводит к заполнению провалов между максимумами трех гауссовских компонент частотного спектра рассеянного сигнала. [52]
Разработана модель распространения электромагнитной волны с частотным спектром в виде трех гауссовских компонент через плоскопараллельный поток с резонансным поглощением. Исследована зависимость углового и частотного спектров электромагнитного сигнала, распространяющегося через турбулентный поток, от параметров, характеризующих неоднородность профилей скорости и концентрации турбулентностей слабоионизованной плазмы. На основе анализа полученных результатов можно сделать заключение о большом значении эффекта многократного взаимодействия волны с движущимися турбу-лентностями, которое приводит к заполнению провалов между максимумами трех гауссовских компонент частотного спектра рассеянного сигнала. [53]
Создана модель распространение электромагнитной волны с частотным спектром в виде трех гауссовских компонент через плоскопараллельный поток с резонансным поглощением. Исследована зависимость углового и частотного спектров электромагнитного сигнала, распространяющегося через турбулентный поток, от параметров, характеризующих неоднородность профилей скорости и концентрации турбулентностей слабоионизованной плазмы. [54]
В предлагаемой книге в форме задач представлен курс физики низкотемпературной плазмы. Опыт двух предыдущих изданий показал, что такая форма изложения материала особенно удобна для читателей, самостоятельно изучающих настоящий курс или отдельные его части, и является удобным дополнением к существующим книгам по физике слабоионизованной плазмы. [55]
На движущуюся частицу действует сила сопротивления со стороны окружающей среды. В случае слабоионизованной плазмы основной вклад в силу сопротивления дает нейтральная компонента. Поскольку скорость пылевых частиц, как правило, значительно меньше тепловой скорости нейтральных атомов или молекул, сила сопротивления оказывается пропорциональной скорости частиц. При этом следует различать два режима, определяемых значением числа Кнудсена: Кп 1п / а - отношение длины свободного пробега атомов или молекул нейтрального газа к характерному размеру частиц. Режим с Кп С 1 принято называть гидродинамическим. [56]
Страницы: 1 2 3 4