Лабораторная плазма

Cтраница 1

Лабораторная плазма обычно пространственно неоднородна, а поэтому, чтобы от интегральных измерений перейти к локальным коэффициентам эмиссии или абсорбции, необходимо решить дифференциальное уравнение переноса излучения. Алгоритмы решения данного уравнения рассмотрены в гл. [1]

Лабораторная плазма состоит из нейтральных молекул ( одноатомных или многоатомных), электронов, положительных ( а во многих случаях и отрицательных) ионов, а также из квантов, излучаемых возбужденными атомами. В лабораторных разрядах степень ионизации обычно мала, однако в некоторых установках, используемых для термоядерных исследований, степень ионизации достигает очень высоких значений. В космической физике ионизация может быть более или менее полной. [2]

В лабораторной плазме мы ожидаем, что отношение vcoll / ( op и уровень флуктуации пропорциональны l / ND. [3]

К задачам физики лабораторной плазмы следует отнести и исследования взрывных процессов в оружейных лабораториях ( США, СССР, Франция, Китай и др.), связанные с разработкой атомных и термоядерных зарядов. Исследования термоядерной плазмы в значительной степени обусловили развитие области физики высоких плотностей энергий в течение 1940 - 1980 - х годов, когда проводились полигонные испытания. [4]

Энергетический спектр пучка электронов, ускоренных в слое, на различных расстояниях от слоя.| Формирование солитона в плазменном шнуре. [5]

Таковы наблюдаемые в лабораторной плазме характеристики прямых двойных слоев. Что касается условий их возникновения, то мы уже упоминали результаты исследований Торвена и др. [478], согласно которым двойной слой формируется тогда, когда токовая скорость электронов становится порядка или больше их тепловой скорости. [6]

Многочисленные исследования, выполненные в лабораторной плазме и непосредственно в космическом пространстве, показали, что различного рода разрывы или резкие изменения электростатического потенциала представляют собой весьма частое явление. [7]

Однако как астрономическая, так и лабораторная плазма меняются во времени. Если изменения во времени достаточно медленные, то предыдущий анализ можно еще использовать как некоторое приближение. [8]

Чем отличается плазменная астрофизика от физики лабораторной плазмы. При лабораторных исследованиях плазмы физики обычно имеют дело с относительно небольшими размерами системы. Поэтому плазма в лабораторных установках почти всегда прозрачна для электромагнитного излучения достаточно высоких частот. Иными словами, лабораторная плазма для таких частот оптически тонка. Конечно, она генерирует интенсивные электромагнитные волны ( например, вблизи плазменных частот), по даже они могут не поглощаться самой плазмой. [9]

Явление перезамыкания играет большую роль в лабораторных плазмах, в частности в достаточно устойчивой плазме токамака. [10]

Итак, плазменная астрофизика отличается от физики лабораторной плазмы и существенно большей ролью быстрых и релятивистских частиц ( космических лучей), ускорение которых в космической плазме - необходимое следствие происходящих в ней коллективных процессов. Космические лучи часто играют важную роль во многих наблюдаемых здесь явлениях. [11]

Обозначения для изогнутой магнитной силовой трубки с малым радиусом а и большим радиусом Я. тороидальная компонента магнитного поля Вф ( г и полои-дальная компонента Вр ( г. [12]

Такие конфигурации магнитного поля важны как для лабораторной плазмы ( гл. [13]

Сходство внешних форм спиральной структуры галактик и вращающейся лабораторной плазмы при определенных условиях может быть следствием имеющейся аналогии между обсуждавшимися выше механизмами образования спиральной структуры в двух, казалось бы, совершенно различных средах. Схема доказательства [100] существования такой аналогии предлагается следующей. [14]

Одномерная модель, состоящая из многих заряженных листов, с.| Математическая сетка наложена на область, занятую плазмой, для того чтобы рассчитать плотности заряда р и тока У. из них мы будем получать ( электрическое Е и магнитное В поля на сетке. Заряженная частица q в точке с координатами ( х, у обычно рассматривается в терминах значений р в ближайших точках сетки ( 0 0, ( 1 0, ( 1 1, ( 0 1, a J определено на гранях между этими точками. Силу, действующую на заряд ч, можно вычислить, зная поля в. [15]

Страницы: 1 2 3 4