Лабораторная плазма

Cтраница 2

Отличие процесса моделирования от реального развития событий в лабораторной плазме состоит в его временной дискретности, так как используются численные, а не аналоговые методы решения уравнений. [16]

XD продольные волны и дебаевское экранирование практически соответствуют лабораторной плазме. [17]

Соответствующая тиринг-неустой-чивость называется поэтому резистивной, она проявляется в плотной лабораторной плазме и не только в тонких слоях, но и в диффузных тороидальных плазмах. [18]

Во-вторых, следует подчеркнуть, что почти все методы создания лабораторной плазмы связаны также с одновременной ее турбулизацией. Так, большинство источников плазмы ( за исключением, быть может, так называемых 2-машин, основанных на термоэмиссии) дает, по-видимому, турбулентную плазму. Более существенно, однако, другое: даже относительно слабые внешние воздействия на плазму приводят к ее турбулизации и возбуждению различных колебаний. Именно это имеется в виду, когда говорят, что плазма является чрезвычайно неустойчивой. Как правило, чем горячее плазма, тем легче ее турбули-зовать. Так, при температуре 1 эв и плотности п 1010 см - - 3 уже поля с Е ж 0 01 в - см 1 приводят к интенсивному возбуждению иопнозвуковых колебаний. [19]

Это слои с разделением зарядов, которые широко наблюдаются в лабораторной плазме и имеют толщины порядка длины Дебая. Они подобны слоям с разделенными зарядами, которые возникают на катодах ( см., например, обсуждение эксперимента LCD в § 9.2), за исключением того, что они образуются далеко от любой физической поверхности. Разность потенциалов внутри такого слоя составляет порядка kBT / e, где Т есть тепловая температура плазмы. Таким образом, двойной слой может действовать как механизм для аномального сопротивления, поскольку он позволяет существовать сильному электрическому полю параллельно магнитному полю. [20]

Эта же неустойчивость должна приводить к крупномасштабным волнам плотности во вращающейся лабораторной плазме. Очевидно, что такой универсальной неустойчивостью, ответственной за динамику вращающейся сплошной среды, может быть какая-либо из гидродинамических неустойчивостей, вызванных наличием градиентов скорости и плотности в газовом диске плоской подсистемы спиральной галактики и во вращающейся лабораторной плазме. Использование в качестве экспериментальной среды жидкости или нейтрального газа не позволяет задавать нужные градиенты плотности скорости вращения, особенно при большом отношении величины разрыва скорости Ду к характерной скорости распространения возмущений в среде с. Возможность обсуждаемого плазменного эксперимента открывается благодаря тому, что, как доказано в работе [100], дисперсионные уравнения, описывающие колебания плазм-енной и гравитирующей сред, во многих интересных случаях аналогичны. [21]

Сильное электромагнитное излучение на плазменной частоте и вблизи нее легко наблюдается в лабораторной плазме, такой как пучково-плазменный разряд, тлеющий разряд низкого давления и дуговой разряд. Однако в большинстве случаев излучение в такой плазме возникает при развитии неустойчивости, в частности двухпотоковой неустойчивости, при которой имеется относительный дрейф между двумя или более сортами заряженных частиц ( см. § 2 гл. [22]

Следует признать, что Диагностические возможности эффекта Зеемана, по крайней мере для лабораторных плазм, используются до настоящего времени в малой степени. Между тем, бесконтактное измерение магнитных полей принадлежит к числу наиболее актуальных и, вместе с тем, слабо разработанных разделов диагностики плазмы. Причины сложившейся ситуации ясны. Прямое измерение напряженности магнитного поля по величине расщепления между а - и я-к оппонентами удается выполнить только на установках с сильным полем например, на установках типа в-пинч), да и то тя измерения оказываются трудными и не особенно надежными из-за маскирующего действия сильного допплеровского упшрения. [23]

Структура поля с тремя несбалансированными источниками, демонстрирующая бифуркации при изменении расположения источников. от двух нулевых точек ( а, через ( б к четырем нулевым точкам ( в и обратно к двум. [24]

Интерес к этой теме в течение многих лет в основном был связан с лабораторной плазмой, такой как в токамаках, в которых плазма ограничена магнитной поверхностью. [25]

Магнитное пересоединение представляет собой фундаментальный процесс, отличающийся огромным разнообразием аспектов и проявлений в астрофизической, космической и лабораторной плазме. [26]

Отношение ( Аж интегрального по спектру потока излучения / Р 00 из плазмы Аи конечной толщины к потоку излучения IB 2 1017Т4 [ Вт / см2 ] из бесконечной плазмы.| Спектральный поток излучения ( Аж, 1014. [27]

Необходимость создания универсальных моделей кинетики диктуется тем фактом, что в практических задачах расчета характеристик лабораторной плазмы в процессе эволюции систем состояние вещества и излучения в среде изменяется от равновесного до сильно неравновесного. При этом параметры плазмы таковы, что требуется разработка моделей, учитывающих сильную неидеальность исследуемых веществ. [28]

Форма поверхности гелиосферного токового слоя в модели быстрой. [29]

Положение дел в физике Солнца и гелиомагнитосферы сейчас напоминает ситуацию, которая сложилась в физике лабораторной плазмы и управляемого термоядерного синтеза. [30]

Страницы: 1 2 3 4