Круговая пластина

Cтраница 2

Для нахождения напряжений тст t на поверхности круговых пластин рассмотрим однофазное установившееся медленное движение, когда инерционные члены малозначимы. [16]

Зависимость частотного параметра для кольцевой заделанной пластины от а Ri / R. [17]

Широкое применение для определения собственных частот колебаний кольцевых и круговых пластин переменной толщины находит метод Стодолы. Его отличие от метода Ритца заключается в том, что минимизация проводится по параметру s, входящему в выражение для аппроксимирующих функций. [18]

Таким образом, при комплексном воздействии радиацион-но-силовой нагрузки трехслойная упругопластическая круговая пластина на первом полуцикле деформируется, по сути, только от силовой составляющей. Воздействие нейтронного облучения сказывается на втором полуцикле при достижении достаточного уровня радиации, что и приводит к уменьшению прогиба. [19]

Предположим, что в процессе деформирования материалы несущих слоев трехслойной круговой пластины могут проявлять вязкоупругопластические свойства. [20]

Первая работа, в которой рассмотрена осесимметричиая коитактиаи задача для круговой пластины, принадлежит, по-видимому, К. [21]

Далее рассмотрим несколько примеров локального внешнего осесимметричного силового резонансного воздействия на трехслойную круговую пластину. [22]

Формула (6.2.10) описывает распределение давлений при течении вязкой несжимаемой жидкости между круговыми пластинами. [23]

В 1955 году Бергер [3.17], анализируя известное нелинейное решение Уэя [ 3.15] для упругой однородной круговой пластины с заделанными кромками, высказал предположение, что второй инвариант тензора деформаций срединной поверхности не оказывает значительного влияния на величину прогиба и им допустимо пренебречь в выражении для энергии деформации пластины. Последующий вариационный вывод исходных соотношений задачи приводит к двум дифференциальным уравнениям, одно из которых является линейным относительно прогиба. [24]

Донная часть заготовки ( под торцом пуансона), которую можно рассматривать как круговую пластину, нагруженную радиальными растягивающими напряжениями, также имеет схему плоского напряженного состояния, близкую к схеме двухосного растяжения. [25]

На рис. 6.9 a, 5 показано изменение сдвига в заполнителе и прогиба рассматриваемой трехслойной круговой пластины вдоль ее радиуса. Кривые получены при различных значениях радиуса пятна параболической локально распределенной нагрузки: 1 - а - 0 25, 2 - а - 0 5, 3 - а - 0 75, 4-а - 1 - Максимальные перемещения ( 4) достигаются при нагрузке, распределенной по всей поверхности пластины. [26]

На рис. 6.3 показана зависи - w мость максимального прогиба рас - Q QQ сматриваемой круговой пластины от радиуса b пятна локальной рав - 0 06 номерно распределенной поверхностной нагрузки. С ростом радиу - 0 03 са прогиб увеличивается нелинейно, достигая максимума при нагрузке, действующей на всю поверхность пластины. [27]

Так как кривая 7о в этом последнем случае будет близка к прямой, то и напряженное состояние в неограниченной круговой пластине от запрессовки диска будет близко к напряженному состоянию полуплоскости с таким же запрессованным диском. [28]

Как приложение рассмотренных постановок задач и методов их решения каждая глава, начиная с шестой, содержит раздел по соответствующему исследованию трехслойных круговых пластин, набранных из различных материалов. Приведены аналитические решения и числовые результаты для упругих, упругопластических, линейно вязкоупругих и вязкоупругопластиче-ских пластин при квазистатических и динамических нагрузках. Необходимые для числового счета термовязкоупругопластиче-ские характеристики конкретных материалов содержатся в одиннадцатой главе. [29]

Если в последнем случае радиус г0 взять значительно больше радиусов запрессованных дисков, то мы с известным приближением получим решение задачи для неограниченной круговой пластины, вблизи контура которой расположены запрессованные диски с сосредоточенными силами. [30]

Страницы: 1 2 3 4