Броберг

Cтраница 1

Броберг [181] вывел зависимость F ( d, ve) для бесконечной изотропной упругой пластины. [1]

Броберга, полученное для бесконечной пластины. [2]

Ударные адиабаты кварцевого [ IMAGE ] Динамические ( 1 и статические песка ( от 40 % и плавленного кварца ( 2 кривые дилатансионного деформи-в чрезвычайно мощных, волнах рования. [3]

Решение К - Броберга [4, 45] показывает, что скорость фронта U неупругого сдвига ( скольжения) не может, по крайней мере, превышать скорости волны Релея. [4]

В работах [297 298] задача Броберга была обобщена на случай произвольно заданной на щели нормальной нагрузки, сохраняющей автомодельность задачи. Были рассмотрены плоская и осе-симметричная задачи. [5]

Результаты вычислений. [6]

Действительно, для некоторых иллюстративных задач, рассмотренных Бробергом [1], это увеличение раскрытия трещины компенсируется снижением К ниже величины, получаемой из статического анализа. [7]

Решение, этой задачи получается, очевидно, из решения задачи Броберга: если в последнем смещения и напряжения заменить соответственно на скорости и производные по времени от напряжений. [8]

Зависимость между скоростью распространения трещины и распределением напряжений вдоль оси трещины ( Акита и Икеда, 1962 г.| Зависимость шежду ско. [9]

Иоффе приводит к выводу об увеличении радиуса вершины трещины с ростом скорости ее распространения, тогда как решение Броберга прогнозирует уменьшение радиуса вершины трещины с возрастанием скорости распространения трещины. Мансина показал, что трещина может распространяться только при одной определенной скорости. Он сделал вывод, что такая трещина начинает распространяться и останавливается мгновенно, без ускорения. Такое поведение трещины он объяснил непонятным автору способом, основываясь на том, что не существует физической массы, которая может перемещаться со скоростью хрупкого разрушения. [10]

Значения Ki, рассчитанные с помощью / - интеграла ( на основе модели А из рис. 4), прекрасно согласуются с аналитическими результатами Броберга [48], полученными для бесконечного тела, а также с приближенным ( полуаналитическим) решением [49], найденным для пластины конечных размеров. Стрелками на рис. 8 отмечены те моменты, когда сетка, окружающая вершину трещины, как видно из рис. 4, подвергалась перестройке. Как можно убедиться из рис. 8, величина интеграла / по дальнему контуру не проявляет чувствительности к подобной перестройке. [11]

В работе [141] рассмотрены некоторые динамические задачи о распространении трещин и приведен довольно подробный обзор литературы. В работах [105, 106, 109] задача Броберга [108] была обобщена на случай анизотропного материала и на случай произвольно, заданной на щели нормальной нагрузки, сохраняющей автомодельность задачи. [12]

В частности, там отмечено, что мощным стимулом для развития исследований в данной области оказались результаты, полученные в работах Иоффе [90], Крэггса [27] и Нильссона [70], в которых в качестве основы были использованы динамические модели установившегося процесса роста трещины в упругом теле. Некоторые недостатки моделей стационарного роста были устранены Бробергом [20] к Бейкером [13], которые впервые провели детальные исследования динамического процесса распространения трещины в упругом теле именно как переходного процесса. Полученные ими результаты установлены при дополнительном ограничивающем предположении о том, что после страгивания вершина трещины движется с постоянной скоростью. [13]

Вычисление всех величин, представляющих физический интерес, дано в работе Броберга [108], решение которого гораздо более сложно. [14]

Однако можно считать, что максимальная скорость распространения трешины Cm зависит от критического напряжения р, соответствующего начальной длине / 0 по Гриффитсу. Эта зависимость была получена в работе [5] приравниванием коэффициента интенсивности напряжений движущейся трещины ( решение Броберга) постоянной величине. [15]

Страницы: 1 2