Cтраница 3
Принимая я 1 для получения наименьшей толщины слоя указанного диэлектрика и подставив соответствующие величины X, можно найти, что требуемая толщина слоя диэлектрика de должна быть приближенно равна 43 75 мм на частоте 9 375 Мгц. Отклонение луча, полученное при указанной толщине слоев люсита и феррита, заполняющих выходной конец волновода, может достигать, 5 при надлежащем подборе напряженности поля. Характер изменения направления луча несколько отличается от изменения направления луча для одной ферритовой пластинки, находящейся в плоскости апертуры; в частности, имеется только одно ( а не несколько) значение напряженности поля, при котором происходит отклонение луча, и чувствительность установки к изменению магнитного поля значительно понижается при наличии слоя диэлектрика. [31]
На рис. 7 показана интересующая нас система с соответствующими координатами. Свет от очень маленького источника ( который можно считать точечным), расположенного в точке РО на плоскости Х0у0, освещает плоскость апертуры (, г ]) и затем распространяется к плоскости наблюдения ху. [32]
А - постоянная, л и s - расстояния, указанные на рис. 7, a dQ - элементарная площадка в плоскости апертуры в некоторой произвольной точке Q. Однако его физический смысл можно легко объяснить следующим образом: точечный источник, расположенный в точке Р0, излучает сферическую волну ( eikr) lr и заполняет ею всю апертуру, которая в свою очередь вырезает часть сферической волны. В апертуре каждая точка волнового фронта становится новым источником расходящихся сферических волн вида etksls; затем берется интеграл по всем таким точкам Q в плоскости апертуры. [33]
Однозначное соотношение, существующее при указанных приближениях между распределением поля в апертуре и распределением света в дифракционной картине, имеет вид преобразования Фурье. В частности, была выявлена фундаментальная аналогия между задачами радиосвязи и задачами образования изображения и спектроскопии, для решения которых в равной мере подходят и принцип суперпозиции и операторный метод. Один из методов, с помощью которого можно воссоздать распределение комплексной амплитуды f ( x y) в плоскости апертуры линзы, сводится к тому, чтобы поместить в апертуру голограмму и дополнительно осветить ее плоской или сферической волной. [34]
На рис. 5.9 изображены две антенны, следящие за некоторым источником. Измерения функции видности в этом диапазоне баз позволяют получить хорошую выборку данных, необходимых для мозаики. Разница длин путей от источника до апертур двух антенн равна w длин волн, и по мере того, как антенны сопровождают источник, из-за изменения w на выходе коррелятора формируются интерференционные лепестки. Поскольку апертуры антенн остаются перепендику-лярны к направлению на источник, разность длин путей w и скорость ее изменения одинаковы для любой пары точек, каждая из которых принадлежит плоскости апертуры, независимо от расстояния между ними. Таким образом, при слежении принимаемые сигналы от любых двух таких точек на выходе коррелятора имеют одинаковые частоты интерференции. Поэтому эти компоненты не могут быть разделены путем фурье-анализа, и внутри диапазона пространственных частот от ( и - d ] до ( и d) информация об изменении функции видности теряется. Скнирование является дополнительным движением по отношению к обычному слежению за источником по небу. Из рис. 5.9 можно видеть, что если антенны вдруг повернутся на небольшой угол Д, то положение точки В сместится на расстояние, равное Аи Д длин волн в направлении, параллельном направлению на источник. Таким образом, изменения в наведении приводят к изменениям фазы интерференции, которые зависят от расстояния между приходящими лучами в пределах апертур антенн. Этот эффект позволяет сохранить информацию об изменениях функции видности. [35]
Второй путь, который мог бы привести к углублению нашего понимания рассеяния в тканях, заключается в реконструкции акустических параметров ткани ( гл. Цель методов реконструкции - получить пространственные распределения затухания, скорости звука и коэффициента обратного рассеяния, применяя ультразвуковое зондирование исследуемой области по ряду различных направлений и используя методику реконструкции, аналогичную рентгеновской компьютерной томографии. Помимо возможности получения количественных данных, подобные методы реконструкции характеризуются более высоким пространственным разрешением по сравнению со стандартным методом В-сканирования. Существует большое разнообразие методов реконструкции - от методов, в которых используется лучевое приближение и алгоритм итерационной реконструкции для разделения рассеяния и затухания [19], до методов синтезированной апертуры, позволяющих реконструировать величину сечения рассеяния по результатам измерения фазы сигнала в плоскости апертуры. В последнем случае может быть применена операция реконструкции, аналогичная операции свертки и обратной проекции в компьютерной томографии [45], или же численный метод решения волнового уравнения с использованием последовательных приближений. Для всех перечисленных методов характерным является тот факт, что реконструкция сечения рассеяния осуществляется независимо от затухания звука и конкретной схемы измерения. Поэтому есть надежда, что использование этих методов будет способствовать развитию наших представлений о тех структурах, которые ответственны за рассеяние. Следует также отметить, что все эти методы работают в приближении изотропного рассеяния, и успех или неудача их использования как раз и позволят установить, насколько справедливо допущение об изотропности рассеяния в случае биологических тканей. Кроме того, использование результатов теории рассеяния и проведение измерений углового распределения рассеяния также может помочь при выявлении принципиальных ограничений соответствующих методов и установлении тех изменений, которые необходимы для повышения их действенности. [36]