Cтраница 2
Тогда конец вектора г., тоже принадлежит плоскости пары. [16]
Момент этой присоединенной пары / ппр перпендикулярен к плоскости пары, т.е. к плоскости yz, причем с его конца к началу приложенная пара видна направленной против хода часовой стрелки, т.е. параллельно оси х, но в сторону, противоположную положительному направлению этой оси. Для определения главного момента относительно центра А остается сложить то, и тпр, т.е. тл то тпр то тА ( F), откуда находим значение тА, полученное в первом варианте решения задачи. [17]
Плоскость, проходящая через векторы пары, называется плоскостью пары; расстояние h между линиями действия векторов пары называется плечом пары. [18]
Момент пары сил одинаков относительно любой оси, перпендикулярной к плоскости пары. [19]
Остается теперь выяснить, в какую сторону по перпендикуляру к плоскости пары должен быть направлен ее момент. Понятно, что выбор этого направления должен быть связан с направлением вращения данной пары так, чтобы, зная направление вектора-момента, мы могли бы определить направление вращения пары. [20]
Остается теперь выяснить, в какую сторону по перпендикуляру к плоскости пары должен быть направлен ее момент. Понятно, что выбор этого направления должен быть связан с направлением вращения данной пары так, чтобы, зная направление вектора-момента, мы могли бы определить направление вращения пары. [21]
Если теперь допустим, что равнодействующая R лежит не в плоскости пары, а где-либо в пространстве ( фиг. [22]
Для упрощения доказательства предположим сначала, что эта точка находится в плоскости пары, а затем распространим теорему на любую точку. [23]
Не изменяя действия пары на абсолютно твердое тело, можно менять плоскость пары на любую параллельную ей плоскость. [24]
Плоскость, в которой лежат линии действия сил пары, называют плоскостью пары. [25]
Для упрощения доказательства мы предположим сначала, что эта точка находится в плоскости пары, а затем распространим теорему на любую точку. [26]
Плоскость пары, нельзя повернуть вокруг прямой, не являющейся ортогональной к плоскости пары. В самом деле, если предположить, что существуют две эквивалентные пары, лежащие соответственно в плоскостях ( я. [27]
Момент пары равен по величине произведению модуля силы на плечо, перпендикулярен к плоскости пары и направлен в ту сторону, с которой должен поместиться на плоскости пары между силами наблюдатель, чтобы видеть силы пары направленными справа налево. [28]
Герметичность торцового уплотнения может быть достигнута только при условии максимального и постоянного контакта трущихся плоскостей пары трения. Это обеспечивается их тщательной обработкой. [29]
Из ( 11) видно, что скорость v результирующего поступательного движения перпендикулярна к плоскости пары to, to2 и направлена так, что наблюдатель, глядящий с конца о, видит векторы пары указывающими на вращение против хода стрелки часов. Расстояние d между мгновенными угловыми скоростями Wj, о) 2 называется плечом пары. [30]