Cтраница 2
С другой стороны, каждая плоскость ( ПО) состоит из равного числа атомов А и В, так что в целом между этими плоскостями не возникает электростатических сил. В направлениях ( 100) чередуются плоскости с одинаковыми частицами - либо А, либо В, поэтому скалывания по плоскостям семейства ( 100 опять не происходит. Исходя из характера скалывания кристаллов по разным плоскостям, удается делать некоторые выводы о степени ионности в кристаллах соединений AUIBV [ 66, стр. От степени ионности связей между атомами А и В зависит температура плавления, ширина запрещенной зоны и другие свойства полупроводников ( см. гл. [16]
Это следует хотя бы из такого рассуждения. Рассмотрим плоскость семейства, проходящую через начальный узел, и другую, сдвинутую на период а. Между этими узловыми плоскостями будут проходить и другие, но они должны быть расположены на равных расстояниях друг от друга. [17]
Хирш и др. [235] предложили простуюсхему, наглядно показывающую, как образуются параллельные контуры в случае наклонного дефекта. Они предположили, что интенсивность пучка, рассеянного в фольге, описывается периодической функцией (2.24), как показано на фиг. Каждый раз, когда плоскость дефекта пересекает плоскость семейства pit на светлопольном изображении будет появляться темный контур. Расстояние между контурами равно а t e ctg i. Эта схема правильно описывает также периодический характер интенсивности пучка, выходящего из нижней поверхности кристалла. [18]
Пусть эта ближайшая к началу плоскость отсекает на осях решетки доли основных периодов идентичности а / Л, blk и ell. Это следует хотя бы из такого рассуждения. Рассмотрим плоскость семейства, проходящую через начальный узел, и другую, сдвинутую на период а. Между этими узловыми плоскостями будут проходить и другие, но они должны быть расположены на равных расстояниях друг от друга. [19]
Обозначим через г наименьшее из таких неотрицательных целых чисел, что в К существует r - мерная плоскость, представляющая собой пересечение конечного числа плоскостей семейства F. Пусть теперь L - произвольная плоскость, принадлежащая семейству F. F) представляло бы собой плоскость меньшей размерности, чем г, что, однако, невозможно в силу выбора числа г. Таким образом, 1: эМ для любой плоскости L F. Иначе говоря, пересечение всех плоскостей семейства F содержит М и потому непусто. [20]
В статье Дифференциальная геометрия семейств плоскостей [253] изучаются свойства одно - и двупараметрических семейств плоскостей в трехмерном евклидовом пространстве. Определяются интегральные инварианты, не зависящие от нитей и называемые полным углом и полной кривизной многообразия плоскостей. Вводятся понятия полного кручения и полного отклонения нитей, а также локальные инварианты нитей - кривизна ( не зависящая, впрочем, от выбора нитей), отклонение и кручение. Дается геометрическое истолкование инвариантов. Если локальная кривизна многообразия рав-на нулю, то такое многообразие огибает цилиндр, отклонение не зависит от выбора нитей и совпадает с радиусом кривизны нормального к образующим сечения цилиндра. Если кривизна не нуль, то существует нить с нулевым отклонением - это ребро возврата развертывающейся поверхности, огибаемой плоскостями семейства. [21]