Cтраница 2
Условно горизонтальная линия % делит плоскость течения на сверхзвуковую область вверх от этой линии) и на дозвуковую. В дозвуковой области ( V - 1) 0 и знак изменения скорости противоположен знаку изменения площади. В сверхзвуковой области ( А 2 - 1) 0 и закон изменения скорости совпадает с законом изменения площади. [16]
При этом для однозначности решения в плоскости течения кривизна интегральной кривой v v ( u) не должна менять знак на рассматриваемом ее участке. [17]
Заметим, что все построенные в плоскости течения можно конформно отобразить на криволинейные поверхности и получить на них аналоги соответствующих плоских течений. [18]
Графически определяется градиент скорости duejdxc в плоскости сжимаемого течения. Возможно, потребуется видоизменить заданное распределение скорости таким образом, чтобы положительный градиент скорости начинался в определенной точке и аппроксимировался прямой линией. [19]
Жирными линиями показаны сечения полуплоскостей, перпендикулярных плоскости течения и оси у. [20]
Плоскость хОу называют физической плоскостью или плоскостью течения. [21]
Ниже определяются области существования различных решений в плоскости течения и построены новые схемы решений. Основное рассмотрение проведено на примере сопел. [22]
Заданы компоненты скорости в двух близких точках в плоскости течения х, у; требуется найти близкую к ним ( рис. 56) третью точку и определить компоненты скорости в ней. [23]
Здесь k - единичный вектор, нормальный к плоскости течения. [24]
Определим относительное расположение характеристик трех семейств в точках плоскости течения. [25]
Этого можно было ожидать, если учесть, что плоскость течения при диффузии стремится совпасть с плоскостью молекулы воды, так как течение в этом направлении происходит легче всего. Эти значения для молекулы воды, очевидно, слишком малы. Поэтому уравнение ( 108) не является строгим. Находя из уравнений ( 21) и ( 105) произведение DTJ, видим, что последнее пропорционально Xj / X2X3, даже если величины Х2 & в том и в другом уравнении не одинаковы. TJ возрастает с увеличением молярного объема. [26]
Уравнении характеристик (2.10) и (2.11) осесимметричного движения газа в плоскости течения совпадают с соответствующими характеристиками плоскопараллельного течения газа, рассмотренного в главе VI. Условия (2.12) и (2.13) вдоль этих характеристик отличаются от ссответствующих условий для плоскопараллельного течения наличием последнего члена. [27]
Полученная картина относится к прямолинейному нитевидному вихрю, перпендикулярному плоскости течения. [28]
На рис. 2 а показаны области различных решений в плоскости течения. Линия А В изображает геометрическое место концов контуров сопел минимальной длины с равномерным потоком на выходе. [29]
Момент Л / 0 вычисляется относит, любой точки плоскости течения. [30]