Плоскость - эллипс
Cтраница 1
 |
Конфигурация силовых линий электрического поля. [1] |
Плоскость эллипсов несколько наклонена к плоскости гаг. Угол наклона возрастает по мере приближения к поверхности спирально-проводящего цилиндра. [2]
На основе квантовой теории было установлено, что плоскость эллипса, по которому движется электрон, сама вращается, так что электрон описывает не эллипс, а очень сложную кривую. [3]
На основе квантовой теории было установлено, что плоскость эллипса, по которому движется электрон, сама вращается, так что электрон описывает не эллипс, а очень сложную кривую. Следствием этого является более сложный характер спектра: отдельная линия, которая представляется глазу как простая, на самом деле может быть разложена на несколько тонких линий, обладает так называемой тонкой структурой. [4]
Момент инерции эллиптической пластинки относительно оси, перпендикулярной к плоскости эллипса и проходящей через центр масс, можно подсчитать следующим образом. [5]
Прямая FM вращается с постоянной угловой скоростью со в плоскости данного эллипса вокруг его фокуса F. Определить скорость точки М пересечения этой прямой с эллипсом. [6]
Введение слабого магнитного поля ( эффект Зеемана) снимает однократное вырождение, заставляя плоскость эллипса медленно прецессировать вокруг полярной оси. На самом деле это вырождение снимается в связи с тем, что движение происходит в соответствии с законами релятивистской, а не классической механики. Это заставляет перигелий эллипса медленно прецессировать в плоскости самого эллипса. Вместе оба эти эффекта определяют движение, полностью заполняющее допустимую область пространства конфигураций. [7]
При вычислении отношения осей за первую ось взята та, которая лежит в плоскости неподвижного эллипса. [8]
Предельная форма для эллипсоидов получается при у0, когда поверхность превращается в часть плоскости ху внутри фокального эллипса, уравнение которого ( 25) написано выше. [9]
Чтобы иллюстрировать этод метод с принципиальной стороны, исследуем изменение эллипса, производима мгновенным импульсом, приложенным в плоскости эллипса. Такой импульс можно разложить соответственно на два составляющих: один по направ. [10]
Следовательно, поляризационный эллипс, задаваемый уравнениями ( 1) - ( 3), полностью определяется полярными углами нормали к плоскости эллипса 6 и ср и коэффициентами гжу, РХ, и аху, которые однозначно дают форму, ориентацию и размер эллипса. Направление вращения может быть также определено по таблице. [11]
В этом случае, согласно Зоммерфельду, орбита представляет собой прецессирующий эллипс ( розетку); его большая ось вращается вокруг ядра в плоскости эллипса с постоянной угловой скоростью Офит. Движение становится двоякопе - Р иодйчоским; кроме первоначального периода обращения, Остающегося неизменным пока прецессия мала, появляется еще период прецессионного движения. [12]
Теперь можно определить направление вращения суммарного вектора, описывающего эллипс, относительно наблюдателя, стоящего на плоскости 1 - 2 и смотрящего вдоль нормали к плоскости эллипса в сторону начала координат. [13]
Когда одно из главных напряжений равно нулю, то эллипсоид напряжений обращается в эллипс, и векторы, представляющие напряжения по всем площадкам, проходящим через точку, лежат в одной плоскости - в плоскости эллипса. Такое напряженное состояние называется плоским напряженным состоянием и было уже рассмотрено в предыдущих главах книги. [14]
Рассматривая лучи, лежащие в сечениях плазмы, не перпендикулярных к оси симметрии, легко убедиться, что вид функции (11.1) не изменяется благодаря тому, что геометрическая координата х одинакова для точек в плоскости эллипса и их проекций на круг. [15]
Страницы: 1 2 3