Cтраница 2
Помещение тела В в поле тела А в свою очередь искажает распределение зарядов на поверхности тела А: плотность свободных зарядов на стороне, обращенной к телу В, увеличивается, а на другой стороне - уменьшается. [16]
Эта формула остается справедливой и для случая электрического поля в произвольный среде, если только под р и о понимать плотность свободных зарядов. Влияние же диэлектрика сказывается в том, что при одном и том же распределении свободных зарядов значение потенциала ( р в диэлектрике отличается от значения его в вакууме. В частности, при том же распределении свободных зарядов потенциал у, а вместе с тем, согласно (30.1), и энергия W в однородном диэлектрике в е раз меньше, чем в вакууме. [17]
Эта формула остается справедливой и для случая электрического поля в произвольной среде, если только под р и а понимать плотность свободных зарядов. Влияние же диэлектрика сказывается в том, что при одном и том же распределении свободных зарядов значение потенциала ф в диэлектрике отличается от значения его в вакууме. В частности, при том же распределении свободных зарядов потенциал ф, а вместе с тем, согласно (30.1), и энергия W в однородном диэлектрике в е раз меньше, чем в вакууме. [18]
Другими словами, при наличии на грани раздела двух сред свободных зарядов нормальная составляющая вектора D скачком изменяется на величину плотности свободных зарядов на грани раздела. [19]
Определить потенциал электрода фэ ( приняв р 0 при R - оо), сопротивление растекания, мощность потерь в диэлектрике, плотность свободного заряда на поверхности электрода и плотности тока проводимости и смещения в диэлектрике. [20]
Определить потенциал электрода фэ ( приняв q 0 при R - оо), сопротивление растекания, мощность потерь в диэлектрике, плотность свободного заряда на поверхности электрода и плотности тока проводимости и смещения в диэлектрике. [21]
Плотности свободного заряда, возникающие в соответствующих точках поверхности, пропорциональны предельным наклонам потенциальных кривых. [22]
Оно заменяет уравнение (4.2) для областей внутри проводников. Уравнение (4.2) должно быть использовано для нахождения плотности свободных зарядов по найденной напряженности электрического поля. Характер решения задачи в области внутри проводников может быть установлен из следующих рассуждений. [23]
Теорема Гаусса в интегральной форме выражает связь между потоком вектора D через поверхность s, ограничивающую некоторый объем, и алгебраической суммой зарядов, находящихся внутри этого объема. С помощью теоремы Гаусса в интегральной форме нельзя определить, как связан исток линий D в данной точке поля с плотностью свободных зарядов в той же точке поля. Ответ на этот вопрос дает дифференциальная форма теоремы Гаусса. [24]
Уравнения (4.1) и (4.2) вместе с уравнением связи (2.3) и граничными условиями (1.36) и (1.39) позволяют по заданным зарядам найти напряженность электрического поля. В диэлектриках свободных зарядов нет ( р0), а распределение сторонних зарядов задается внешними условиями; следовательно, задача является математически замкнутой. В случае проводников плотность свободных зарядов не может быть задана произвольно, так как она сама зависит от напряженности поля. [25]
В вакууме Е удовлетворяет ур-ниям: div Е 4лр, rot Е 0, где р - плотность электрич. D 4лрс, где рсв - плотность свободных зарядов, а D i - K - вектор электрич. Эти проблемы сводятся к решению ур-ния Пуассона для потенциала с заданными граничными условия-ми на поверхности проводников и границах раздела сред с разными диэлектрич. [26]
Теорема Гаусса была записана в интегральной форме. Интегральная форма не дает ответа на вопрос, как связан исток линий D в данной точке поля с плотностью свободных зарядов в той же точке поля. Ответ на этот вопрос дает дифференциальная форма теоремы Гаусса. [27]
Теорема Гаусса в интегральной форме выражает связь между потоком вектора D через поверхность S, ограничивающую некоторый объем, и алгебраической суммой зарядов, находящихся внутри этого объема. С помощью теоремы Гаусса в интегральной форме нельзя определить, как связан исток линий D в данной точке поля с плотностью свободных зарядов в той же точке поля. Ответ на этот вопрос дает дифференциальная форма теоремы Гаусса. [28]
Рассмотрим, как и прежде, систему заряженных проводников, но теперь пространство между ними будем считать заполненным диэлектриком. Диэлектрик в общем случае может быть неоднородным или кусочно-однородным, в части пространства диэлектрик может отсутствовать. В дальнейшем считаем, что сторонние заряды отсутствуют и поля создаются заряженными проводниками. Из § 4 известно, что в статическом случае плотность свободных зарядов р0 и заряды располагаются на поверхности проводников так, что напряженность поля внутри них равна нулю. [29]