Cтраница 1
Плотность связанных зарядов оказывается всегда меньше плотности свободных зарядов, создающих эти связанные. [1]
Следовательно, плотность связанных зарядов равна дивергенции поляризованности Р, взятой с обратным знаком. [2]
Если считать плотность связанных зарядов медленно меняющейся во времени, можно в последнем выражении отбросить последний член, который тогда исчезает при усреднении по достаточно большому промф-жутку времени. [3]
Найти отношение плотностей связанного заряда на поверхности диэлектрика для двух случаев: 1) конденсатор отключен от источника тока; 2) конденсатор подключен к источнику тока. [4]
Таким образом, плотность связанных зарядов в диэлектрике определяется дивергенцией его поляризации. В частности, если Р постоянно, то, рассматривая, например, поверхность куба, легко усмотреть и непосредственно, что передняя и задняя ( по направлению Р) грани этого куба пересекут одинаковое число диполей; поэтому алгебраическая сумма зарядов ( а стало быть, и средняя плотность электричества внутри куба) будет равна нулю. [5]
Таким образом, плотность связанных зарядов в диэлектрике определяется дивергенцией его поляризации. В частности, если Р постоянно, то, рассматривая, например, поверхность куба, легко усмотреть и непосредственно, что передняя и задняя ( по направлению Р) грани этого куба пересекут одинаковое число диполей; поэтому алгебраическая сумма зарядов, а стало быть, и средняя плотность электричества внутри куба, будет равна нулю. [6]
Таким образом, плотность связанных зарядов в диэлектрике определяется дивергенцией его поляризации. В частности, если Р постоянно, то, рассматривая, например, поверхность куба, легко усмотреть и непосредственно, что передняя и задняя ( по направлению Р) грани этого куба пересекут одинаковое число диполей; поэтому алгебраическая сумма зарядов ( а стало быть, и средняя плотность электричества внутри куба) будет равна нулю. [7]
Таким образом, вектор поляризованное равен поверх ностной плотности связанных зарядов, взятой с отрица. [8]
С этой целью сначала покажем, что плотность поверхностных связанных зарядов на поверхности раздела поляризованного диэлектрика и вакуума равна модулю вектора поляризации. [9]
С этой целью сначала покажем, что плотность поверхностных связанных зарядов на грани поляризованного диэлектрика и вакуума равна модулю вектора поляризации. [10]
Поле ( f ( x) имеет смысл плотности связанного заряда, которая пропорциональна дивергенции векторного поля деформаций решетки. Из трех акустических ветвей поля деформаций вклад в дивергенцию дает лишь продольная. Приведенный выше гамильтониан V моделирует сильно экранированное кулоновское взаимодействие электронов со связанным зарядом, возникающим при деформациях решетки. [11]
Эта предельная плотность на самом деле представляет собой сумму плотностей связанного заряда на границе диэлектрика и свободного заряда на поверхности проводника. [12]
Какой вид должна иметь функция е ( х) для того, чтобы плотность связанных зарядов изменялась по закону: p pi / ( lrHu:), lAe pi и а - константы. [13]
Какой вид должна иметь функция к ( х) для того, чтобы плотность связанных зарядов изменялась по закону: p pi / ( l ou), где pi и а - константы. [14]
При наличии среды, очевидно, изменится лишь первая группа уравнений Максвелла, содержащая плотности связанных зарядов и токов. Поэтому нам следует записать в ковариантной форме только уравнения связи между поляризованностью Р и намагниченностью М, с одной стороны, и плотностями связанных зарядов рсвяз и токов c другой. [15]