Cтраница 2
При наличии среды, очевидно, изменится лишь первая группа уравнений Максвелла, содержащая плотности связанных зарядов и токов. Поэтому нам следует записать в ковариантной форме только уравнения связи между поляризованностью Р и намагниченностью М, с одной стороны, и плотностями связанных зарядов рсвяз и токов ] связ-с другой. [16]
Если при q0 заряды компенсируют друг друга и результирующая плотность заряда равна нулю, то при q 0 в неоднородном диэлектрике может появиться плотность связанного заряда рр О. Заметим, что смещение q имеет порядок размера молекул и поэтому в макроскопической теории, где q g Д1 / 1 / 3, может считаться бесконечно малым. [17]
По определению, divP - р Р 0 вне тела, где pci - усредненная ( по объему много большему, чем атомные размеры) плотность связанных зарядов диэлектрика. [18]
Условия же для нормальных составляющих вектора поляризации и вектора намагничивания мы рассмотрим несколько позже, поскольку прежде полезно установить связь между дивергенциями от этих векторов и плотностью связанных зарядов. [19]
Рассматриваются влияние диэлектрика на электрическое поле и различные механизмы поляризации. Выводится соотношение между плотностями объемных и поверхностных связанных зарядов и поляризованностъю. Обсуждаются явления на границе между диэлектриками. [20]
С этой целью покажем, что плотность поверхностных связанных зарядов на поверхности раздела поляризованного диэлектрика и вакуума равна модулю вектора поляризации. [21]
Это изменение энергии объясняется появлением наведенных зарядов. Изменение свойств диэлектрика в соответствии с (4.100) вызывает изменение плотности связанного заряда. [22]
При наличии среды, очевидно, изменится лишь первая группа уравнений Максвелла, содержащая плотности связанных зарядов и токов. Поэтому нам следует записать в ковариантной форме только уравнения связи между поляризованностью Р и намагниченностью М, с одной стороны, и плотностями связанных зарядов рсвяз и токов c другой. [23]
При наличии среды, очевидно, изменится лишь первая группа уравнений Максвелла, содержащая плотности связанных зарядов и токов. Поэтому нам следует записать в ковариантной форме только уравнения связи между поляризованностью Р и намагниченностью М, с одной стороны, и плотностями связанных зарядов рсвяз и токов ] связ-с другой. [24]
Найти: 1) модуль вектора Е и потенциал ф как функции расстояния I от середины пластины ( потенциал в середине пластины, положить равным нулю); взяв координатную ось X перпендикулярно пластине, изобразить примерные графики зависимостей проекции ЕХ ( х) вектора Е и потенциала ф (); 2) поверхностную и объемную плотности связанного заряда. [25]
Заряды в диэлектрике, появляющиеся при поляризации, принято называть связанными зарядами; они принадлежат самой диэлектрической среде. Заряды же, возникающие на телах при их электризации, называются свободными зарядами. Обозначим плотность связанных зарядов через рсв, а напряженность поля, создаваемую связанными зарядами, через Есв. [26]
Далее по (20.5) находят напряженность Е поля в диэлектрике. Заметим, что не все так просто в этом методе, как может показаться на первый взгляд. Нередко приходится использовать метод ДИ ( см. § 6), встречаются трудности при определении плотности связанных зарядов о ( она по (20.6) зависит от ЕП, которая является неизвестной) и их напряженности поля Е, а также ряд других тонкостей, примеры которых будут приведены в дальнейшем. [27]