Плотность - пространственный заряд
Cтраница 3
Отметим, что подобные распределения р ( х) плотности пространственного заряда вдоль длины системы сохраняются, как в течение переходного процесса, когда амплитуда колебаний пространственного заряда пучка мала, так и после завершения переходного процесса и установления либо хаотического, либо периодического режима. Благодаря этому возможно описание распределенной системы с помощью дискретного отображения, которое позволяет исследовать некоторые наиболее важные аспекты динамики исследуемой системы, в том числе и мультистабильность. Корректность описания системы с помощью отображения последования определяется тем, что в каждый момент дискретного времени, соответствующего максимуму на зависимости p ( t), система находится в состоянии, качественно подобном состоянию в предыдущий момент дискретного времени. В этом случае единица дискретного времени равна характерному периоду Т колебаний в системе. [31]
На рис. 9.38 показана пространственно-временная динамика системы ( распределения плотности пространственного заряда p ( x t)) в случае свободных колебаний в системе и в режиме стабилизации неустойчивого периодического состояния. [32]
Выходной резонатор ( улавливатель) обычно устанавливается вблизи области, где плотность пространственного заряда в сгруппированном электронном потоке достигает своего наибольшего значения. [33]
При практическом использовании метода придонных токовводящих элементов необходимо установить соответствие между плотностью пространственного заряда в исследуемом электронном потоке и величинами токов, вводимых в электролит через токовводящие элементы. Так как токовводящие элементы обычно располагаются в углах квадратной сетки, vn является объемом прямой или наклонной ( при моделировании осесимметричных полей) призмы с квадратным основанием. [34]
Необходимо отметить, что в уравнении (19.14) не входят ниток, ни плотность пространственного заряда. [35]
В, а расстояние между катодом и анодом равно 1 см. Вычислите плотность пространственного заряда на расстоянии 0 5 см от катода. [36]
На рис. 9.34 показаны пространственно-временные распределения р ( х: t ] плотности пространственного заряда, соответствующие неустойчивым периодическим состояниям развитой хаотической динамики в диоде Пирса. [37]
 |
Характеристики МПВ. [38] |
Как видно из приведенных рисунков, по сути здесь проявляются шумовые поверхностные волны плотности пространственного заряда, взаимодействующие друг с другом со случайными фазами. При своем движении в межэлектродном промежутке они возбуждают в электродах, в том числе в ЗС, случайные электрические колебания. В эксперименте они проявляются в виде шумовых электромагнитных волн с полосатым спектром. [39]
Следует заметить, что шумы в МПВ определяются главным образом шумовыми поверхностными волнами плотности пространственного заряда. Их подавление в автогенераторном режиме обусловлено экспоненциально изменяющимся полем замедленной волны. Эффект имеет пороговую природу, поэтому при выборе режима работы следует ограничиваться режимом, близким к оптимальному по КПД, а не по уровню мощности. [40]
Это иллюстрируют рисунки 9.26 а и б, на которых представлены бифуркационные диаграммы колебаний плотности пространственного заряда, построенные при одном и том же значении параметра Пирса а 2 735тг при изменении плотности п ионного фона. [42]
 |
Характеристики анодного и сеточного токов тетрода при дина-тронном эффекте.| Лучевой тетрод. а - устройство. б - обозначение на. [43] |
Во-первых, при очень малых анодных токах, соответствующих большому отрицательному смещению на управляющей сетке, плотность пространственного заряда между анодом и экранирующей сеткой может оказаться недостаточной для возвращения вторичных электронов на анод. В этом случае при низких анодных напряжениях проявляется динагронный эффект и лампа работает как обычный тетрод. [44]
По мере возрастания анодного напряжения увеличивается число электронов, достигающих анода, анодный ток растет, а плотность пространственного заряда уменьшается. [45]
Страницы: 1 2 3 4 5