Cтраница 2
Таким образом, результат состоит в том, что в выражении (15.11) для волнового числа Джин-са плотность газа нужно заменить на плотность звезд. [16]
Характерные значения радиуса ядра располагаются в пределах 2 - 15 пс, тогда как приливный радиус может быть в 10 раз больше. В действительности ра-диуд ядра достаточно сильно зависит от конкретной модели, в то время как приливный радиус трудом поддается точному определению. На его величину влияет неопределенность фоновой плотности звезд, неправильный характер гравитационного поля Галактики и сложность распознавания звезд, покидаю - Щих скопление. Таким образом, значение - 10 пс для характерного размера скопления следует считать лишь грубой оценкой, но такая оценка позволяет Установить разумный масштаб явления. [17]
Следует ожидать, что плотность звезд на наветренной стороне оси будет меньше. Это происходит потому, что звезды, отклоненные к оси, будут иметь скорость v f, а при максвелловском распределении число звезд с такими скоростями мало. Подобный анализ показывает, что с наветренной стороны оси плотность звезд, находящихся на расстоянии а от звезды, определяется соотношением (17.20), в котором vt следует заменить на - vt, что следует из симметрии задачи. [18]
Потеря энергии звездами путем излучения света может быть сильно затруднена из-за большого поглощения фотонов в веществе. Особые возможности для этого, как указал Понтекорво, представляет гипото-тич. Этим взаимодействием обусловлен ряд процессов, относительная роль к-рых зависит от темн-ры и плотности звезд. [19]
Характерно, что в них совершенно отсутствуют какие-либо структурные детали, кроме маленьких, сильно конденсированных ядер. Считается, что для всех эллиптических галактик, имеется общий закон распределения поверхностной яркости и соответственно распределения плотности звезд. В связи с этим кажется очень естественным предположение, что все эллиптические галактики построены по одной и той же общей модели, а отдельные объекты различаются только размерами, плотностью, степенью сплюснутости. [20]
Это различие играет чрезвычайно важную роль в астрофизике. С ним связан механизм потери устойчивости белых карликов и нейтронных звезд, давление в которых создается вырожденным ферми-газом электронов и нейтронов соответственно. Согласно существующим представлениям, при остывании звезды, израсходовавшей запас ядерного горючего, происходит ее гравитационное сжатие до металлической плотности, когда основным фактором, препятствующим дальнейшему коллапсу, становится давление электронного газа. Пока электронный газ ( находящийся в вырожденном состоянии) является нерелятивистским, его сопротивления сжатию по закону Р - у-5 / 3 достаточно, чтобы обеспечить равновесие звезды, которая и будет представлять собой белый карлик. Однако если масса звезды превышает некоторое предельное значение - чандрасекаровский предел ( порядка 1.4 М0), то плотность звезды и средняя энергия электронов будут столь велики, что электронный газ становится релятивистским. В этом случае имеет место уравнение состояния (21.21), и сопротивление гравитационному сжатию уже недостаточно для удержания звезды в равновесном состоянии. [21]