Cтраница 1
Плотность магнитного момента распределена, строго говоря, по всему объему ячейки. Но в кристаллах антиферромагнитных диэлектриков с хорошей точностью можно считать, что фактически эта плотность локализована у отдельных атомов, каждому из которых можно приписать определенный магнитный момент. Эти моменты, повторяясь периодически во всех ячейках, создают магнитные подрешетки антиферромагнетика. [1]
Это соотношение, связывающее плотность магнитного момента М, магнитное поле Н и температуру Т, называется изотермой Воль-фарта. Теоретически оно справедливо как в ферромагнитном, так и в парамагнитном состоянии, лишь бы выполнялось условие Т Тр, В некоторых веществах, например в соединении ZrZn2, отклонений от изотермы Вольфарта не наблюдалось даже при температурах, значительно больших температуры Кюри. [2]
При малых г плотность заряда и плотность магнитного момента примерно пропорциональны г. Распределение заряда в нейтроне оказывается всюду близким к нулю, хотя, казалось бы, за счет виртуальных распадов на протон и отрицательный пион в центре нейтрона должны преобладать положительные заряды, а на периферии - отрицательные. Плотность магнитного момента в нейтроне имеет такую же форму, как и в протоне. В 1977 г. группой советских и американских физиков был измерен среднеквадратичный радиус распределения электрического заряда в отрицательном пионе. [3]
Иногда удобно интерпретировать подынтегральное выражение в (5.55) как плотность магнитного момента, или намагниченность. [4]
Под намагниченностью какого-либо образца магнитного материала обычно понимается плотность магнитного момента этого образца. [5]
Если шар состоит из магнито-мягкого ферромагнетика, то вектор плотности магнитного момента параллелен вектору напряженности магнитного поля. Начальный участок кривой зависимости намагниченности от величины напряженности магнитного поля линеен. [6]
Применим полученные в предыдущем параграфе уравнения к распространению волн, в которых плотность магнитного момента совершает малые колебания, прецессируя относительно своего равновесного значения MQ. [7]
Соотношения ( 1) совпадают по форме с перестановочными соотношениями для оператора плотности магнитного момента во вторично-квантованной теории. [8]
Существование электронов проводимости как подсистемы со степенями свободы, которые нельзя описать с помощью плотности магнитного момента М и электропроводности а, создает новый тип релаксации - спин-электронной. [9]
Мерой интенсивности намагничивания ферромагнитной среды служит вектор намагниченности ( интенсивности намагничивания) 7, равный плотности магнитного момента в данном объеме. [10]
Если константа неоднородного обменного взаимодействия а 0, то решение уравнения (21.20) соответствует однородному распределению плотности магнитного момента вдоль всего кристалла. [11]
Тем самым в классическом пределе состояние с большим числом одинаковых длинноволновых магнонов представляет собой волну изменения плотности магнитного момента М ( г, г) Л / 08т ( ю / - kr), которая без труда наблюдается на опыте. [12]
При малых г плотность заряда и плотность магнитного момента примерно пропорциональны г. Распределение заряда в нейтроне оказывается всюду близким к нулю, хотя, казалось бы, за счет виртуальных распадов на протон и отрицательный пион в центре нейтрона должны преобладать положительные заряды, а на периферии - отрицательные. Плотность магнитного момента в нейтроне имеет такую же форму, как и в протоне. В 1977 г. группой советских и американских физиков был измерен среднеквадратичный радиус распределения электрического заряда в отрицательном пионе. [13]
Каждая единица объема электронного облака в атоме водорода имеет магнитный момент, обусловленный спином электрона. Распределение плотности магнитного момента описывается функцией р оР ( г), где JLIO - внутренний магнитный момент электрона, a F ( r) - плотность электронного облака на расстоянии г от протона, Функция F ( r) убывает на бесконечности быстрее, чем 1 / г. Показать, что данное распределение плотности магнитного момента создает в пространстве такое же магнитное поле, как и ток с объемной плотностью j crot [ iioF ( r) ] 9 где с - скорость света в вакууме. [14]
Мы видим, что уравнение Кюри - Вейсса описывает полное намагничение ферромагнетика при Т 0 - все магнитные моменты параллельны, и MS N a. С ростом температуры плотность магнитного момента уменьшается, причем в момент исчезновения, при Т - Тс, производная dMJdT обращается в бесконечность. [15]