Cтраница 2
Для этого необходимо иметь уравнение, определяющее изменение плотности магнитного момента со временем. [16]
Рассмотрим простейший двухподрешеточный антиферромагнетик. В отсутствие внешнего магнитного поля в основном состоянии антиферромагнетика векторы плотности магнитных моментов его подрешеток, одинаковые по абсолютной величине, имеют противоположные направления. [17]
Ясно, что ее зерно, ее главное содержание заключено в связи эффективного поля / / эфф с плотностью магнитного момента. Эта связь, по нашему предположению, учитывает взаимодействие магнитных моментов атомов. Можно, конечно, не задавать этот вопрос. Можно написать из головы формулу, исследовать ее следствия ( мы это уже проделали), показать, каким образом константы ( a, Afyi), входящие в уравнение, могут быть связаны с величинами, известными из эксперимента ( Тс, & й 0Ь убедиться в неплохом согласии предсказываемой зависимости s от температуры с опытными данными и ограничиться этим. Надо отдавать себе отчет, что мы не знаем происхождения основного выражения ( в данном случае (3.1)), не знаем, какова природа ( физический смысл) множителя а, как он связан с микроскопическими атомными магнитиками и их взаимодействием друг с другом. [18]
Слово колеблется надо понимать условно. Хотя по ферромагнетику распространяется волна, а / / 2 ( г, f) е, И1 ( aatu - плотность магнитного момента в насыщении), магнитный момент только поворачивается. [19]
Каждая единица объема электронного облака в атоме водорода имеет магнитный момент, обусловленный спином электрона. Распределение плотности магнитного момента описывается функцией р оР ( г), где JLIO - внутренний магнитный момент электрона, a F ( r) - плотность электронного облака на расстоянии г от протона, Функция F ( r) убывает на бесконечности быстрее, чем 1 / г. Показать, что данное распределение плотности магнитного момента создает в пространстве такое же магнитное поле, как и ток с объемной плотностью j crot [ iioF ( r) ] 9 где с - скорость света в вакууме. [20]
Отвлечемся от квантовой природы спинов и рассмотрим их как магнитные стрелки ( магнитики), которые в ферромагнетике, как мы знаем, сильно взаимо действуют между собой. За взаимодействие ответственны обменные силы, которые стараются выстроить магнитики параллельно друг другу. В основном состоянии они действительно выстроены и магнитный момент единицы объема ферромагнетика М ( или плотность магнитного момента, или намагниченность - это различные названия одного и того же) есть попросту арифметическая сумма магнитных моментов отдельных атомов, в этом объеме расположенных. [21]
До сих пор мы стремились изложить методы расчета спектра спиновых волн для всего диапазона значений квазиимпульсов в пределах зоны Бриллюэна - от ее центра до границы. Часто, однако, необходимы расчеты спектра спиновых волн для более сложных магнитоупорядоченных структур и без каких-либо модельных ограничений. Такие расчеты возможны для области малых квазиимпульсов, где длины спиновых волн существенно больше периода кристаллической структуры. Как отмечалось в предыдущей главе, феноменологическая теория рассматривает кристалл как непрерывную среду. Магнитоупорядоченное состояние описывается заданием в каждой точке кристалла вектора Mj ( r t) плотности магнитных моментов подрешеток. [22]
Услышав о том, что мы занимаемся антиферромагнстиками, Ландау задал шокирующий вопрос: Вы знаете, что такое антиферромагнетик. Следует учесть, что Ландау первым предсказал существование антиферромагнетиков. Поначалу казалось, что шахматное состояние не является основным. После некоторого размышления стало понятно, что это состояние нестационарное. Для обоснования того, что это состояние хотя бы близко ( в некотором смысле) к стационарному, было привлечено полуфеноменологическое рассмотрение, которое использует макроскопичность плотностей магнитного момента каждой из нодрешеток, так что этот эпизод способствовал развитию пауки. [23]