Плотность - электронный ток
Cтраница 2
 |
Диаграммы распределения потенциалов ( а и г, напряженности поля ( б и 9 и объемного заряда ( в и е при избыточной ( левые диаграммы и недостаточной ( правые диаграммы эмиссии из катода. [16] |
Кривые на рис. 3 - 11, а-в относятся к режиму, когда плотность электронного тока, эмиттируемого катодом / э0, превышает плотность тока / а, соответствующую ( в пересчете на сечение столба дуги) анодному току. [17]
Уравнение ( И, И а) связывает продольную слагающую поля Ег с плотностью электронного тока Jlt которая сама зависит от Ег, ибо электроны в пучке движутся под действием электрического поля. [18]
В случае паров цезия исследования зависимости фотоионизации от интенсивности действующего излучения, от плотности газа, от плотности электронного тока и от температуры газа показывают, что возбужденный атом цезия реагирует с невозбужденным, образуя вместе с ним двухатомную молекулу, производя одновременно ее ионизацию, причем энергия ионизации молекулы меньше, чем энергия возбуждения атома. Образование молекул в одноатомных по своей природе газах играет существенную роль в явлении ступенчатой фотоионизации; также и в случае других паров и газов. [20]
Таким образом, чтобы получить значения плотности полного тока эмиттера и коллектора, необходимо решить задачу о плотностях электронных токов. [21]
При стационарном режиме плотность отрицательного заряда в каждой данной точке поля должна быть постоянной во времени, а плотность электронного тока должна быть постоянной во времени и одинаковой на всех расстояниях х от катода. Поэтому i мы должны принимать в уравнении ( 39 6) за постоянную величину. [22]
Формулы ( 11 59а) - ( 11 59с) представляют собой общие выражения для продольной слагающей напряженности электрического поля, переменной слагающей скорости и переменной слагающей плотности электронного тока. [23]
Формулы ( 5 88) - ( 5 92) позволяют найти изображения или амплитуды ( см. ( 5 63)) первых приближений плотности полного тока Д, плотности электронного тока jdl и скорости электронов vdl на аноде диода, если известны постоянные параметры диода, первое приближение напряжения между электродами Vlt плотность электронного тока y cl и скорость электронов vlc на входном электроде. [24]
Такое самосогласованное решение можно найти, если принять, что в уравнения ( 11, 11 а) и ( 11 14с) входят одинаковые продольные слагающие электрического поля и плотности электронного тока. [25]
Так как температура электронного газа Те пропорциональна, как это видно из ( 1 - 38), величине Е / р0, то из ( 1 - 45) следует, что плотность электронного тока в газе не связана линейной зависимостью с напряженностью поля Е, как в законе Ома для металлических проводников. Она обусловлена связью рассмотренных выше величин. [26]
Так как в реальных транзисторах эффективность эмиттера близка к единице и рекомбинация в базе также мала, а следовательно, мал ток рекомбинации ( электронный ток в р-п - р транзисторе, рассматриваемом здесь), то плотность электронного тока можно считать равной нулю. Эти условия приводят к таким же уравнениям для электрического поля, какие были получены в гл. [27]
Формулы ( 5 88) - ( 5 92) позволяют найти изображения или амплитуды ( см. ( 5 63)) первых приближений плотности полного тока Д, плотности электронного тока jdl и скорости электронов vdl на аноде диода, если известны постоянные параметры диода, первое приближение напряжения между электродами Vlt плотность электронного тока y cl и скорость электронов vlc на входном электроде. [28]
По своей природе ток проводимости является током электрической конвекции. Плотность электронного тока проводимости равна / К0нвп рп г - где рп дп - объемная плотность заряда электронов; vn - цп. Знак минус указывает на то, что движение электронов происходит в направлении, обратном направлению силовых линий поля. Плотность дырочного тока проводимости равна / конв р ррг. [29]
При переходе к меньшим К в геометрически подоб ных устройствах трудности теплоотвода возрастают Мощность Р при этом изменяется - АЛ Это услови ( условие подобия) соответствует постояи ству плотности потока энергии и постоянству напри женности электромагнитного поля при геометрическ подобном изменении прибора и достаточно хорош оправдывается на практике. Из него следует, чт плотность электронного тока i - Аг1; в частности при переходе к более высоким частотам плотност тока на катоде возрастает. [30]
Страницы: 1 2 3 4