Плотность - число - частица
Cтраница 3
Еще одним источником затухания является рассеяние света на флуктуациях плотности числа частиц на атомном уровне. Если бы атомы и молекулы составляли идеально однородную структуру, то поля, рассеиваемые отдельными атомами, при интерференции взаимно компенсировались бы и рассеяние не наблюдалось. Этого не происходит из-за наличия локальных неоднородностей, зависящих от времени и вызванных тепловыми флуктуациями. В волокне неоднородности имеют статический характер и образуются при температуре Т фазового перехода стекла; эти неоднородности остаются замороженными в стекле после его затвердевания. Наличие таких неоднородностей в стекле вызывает рассеяние ( рэлеевское рассеяние) электромагнитных волн, приводящее к их затуханию с коэффициентом a ( s) ( см. также разд. [31]
Процессы рождения пар классическим внешним полем приводят к появлению ненулевой плотности числа частиц. Эта плотность является макрохарактеристикой вакуума. Свойства соответствующих квазичастиц не столь принципиально отличаются от свойств частиц с ненулевой плотностью. Исключение составляет случай, когда во внешнем поле наряду с рождением частиц имеет место эффект спонтанного нарушения симметрии. При этом аналогия с фазовыми переходами в теории многих тзл является полной: спектр квазичастиц и их квантовые числа могут существенно отличаться от соответствующих характеристик частиц в конденсате. [32]
Здесь р р / 2 есть давление, р - плотность числа частиц; члены, нечетные по и, исчезают из-за симметрии по отношению к пространственным отражениям. [33]
Функция Nrii n - это числовая плотностъ частиц ( или плотность числа частиц) в динамике жидкости; о ней мы будем говорить в начале гл. [34]
Вследствие этого выражение (15.15) является плотностью заряда, а не плотностью числа частиц. Поэтому величина р может иметь оба знака. [35]
Ар - плотность числа частиц в точке г ( л0 - плотность числа частиц в отсутствие внеш. [36]
Это - распределение Максвелла - Больцмана; здесь па представляет собой плотность числа частиц в той точке, где потенциал сил обращается в нуль. Отметим, что, в отличие от формулы (4.7), в формуле (4.12) отсутствует средняя скорость движения газа. Очевидно, что наличие такой постоянной скорости связано с выбором системы координат. В то же время при наличии потенциального поля сил выбор системы отсчета приводит к временной зависимости равновесной функции распределения, соответствующей перемещению как целого пространственно неоднородного равновесного распределения. [37]
Обычные физические или лабораторные параметры, такие как плотность тока или плотность числа частиц, переводятся в машинный параметр - число инжектируемых на одном шаге частиц. При инжекции, рождении и поглощении число активных частиц в системе изменяется, что должно быть предусмотрено в организации программы. [39]
Я ( г), которые соответствуют локально сохраняющимся величинам - плотности числа частиц, плотности импульса и плотности энергии. [40]
Это - распределение Максвелла - Больцмана; здесь па представляет собой плотность числа частиц в той точке, где потенциал сил обращается в нуль. Отметим, что, в отличие от формулы (4.7), в формуле (4.12) отсутствует средняя скорость движения газа. Очевидно, что наличие такой постоянной скорости связано с выбором системы координат. В то же время при наличии потенциального поля сил выбор системы отсчета приводит к временной зависимости равновесной функции распределения, соответствующей перемещению как целого пространственно неоднородного равновесного распределения. [41]
Возникновение локального потока частиц обусловлено двумя причинами: первая - градиент плотности числа частиц и разброс скоростей частиц по величине ж направлениям, вторая - силовые поля, создаваемые всеми частицами. [42]
Вид выражения (8.17) удобен, поскольку в нем р2 остается независящей от плотностей числа частиц. [43]
Если заселенности ni ( i I, 2) выражены в единицах плотности числа частиц, то стопт имеет размерность площади и определяет ту долю энергии входного излучения, которая за счет взаимодействия со средой уходит из луча. Используя ( 3.37 а), мы легко можем выразить стопт через другие параметры - S или х которые были вычислены в гл. [44]
На рис. 5.22 изображены профили температуры Т и Те ( а) и плотности числа частиц ( б) для Вх 1Г, Вр 0 1 Tt U - 6 см / / мкс. Начало координат отвечает моменту прохождения вязким скачком зонда, отстоящего на расстоянии I 180 см от точки образования ударной волны. На этих профилях ясно различимы фронт ударной волны и волна разрежения, где уменьшаются плотность и температура, а магнитное поле возрастает. Видно, что фронт ионизующей ударной волны не отделяется от головы волны разрежения, как и должно быть для течения Чепмена-Жуге. В частности, профиль Ву не имеет двухступенчатой структуры, наблюдавшейся в экспериментах [ 129J, когда ударная волна отделялась от магнитного поршня. [45]
Страницы: 1 2 3 4