Экспериментальная плотность

Cтраница 2

Форма полосы флуоресценции чистого кристалла нафталина, обусловленная зона - зонным переходом 0 - 512 при 20 4 К ( в полосу включены также переходы 0 - 510 см 1 и О - 514см - 1. [16]

Основная трудность применения метода зона - зонных переходов состоит в оценке вклада решеточных колебаний в экспериментально полученную функцию плотности состояний. Однако даже после исправления экспериментальной плотности состояний с учетом влияния фононов при теоретическом анализе получается несколько различных наборов значений энергии взаимодействия между ближайшими эквивалентными молекулами, одинаково хорошо обеспечивающих согласие между теорией и экспериментом. [17]

Зависимость объемного коэффициента пластовых нефтей Западной Сибири от газового фактора по линии давлений насыщения при температуре 20 С. [18]

Средняя же величина расхождения оказалась равной 1 1 %, что находится в пределах погрешности эксперимента. Следовательно, экспериментальные значения плотности позволяют рассчитывать объемные коэффициенты газированных нефтей с удовлетворительной точностью. На этом основании по экспериментальным плотностям были рассчитаны объемные коэффициенты для пластовых температур и двух давлений: пластового и давления насыщения. [19]

Плоская цис - граяс-юшформа-щия цепи полифосфазена. [20]

Бишоп и Холл [23] сообщили об экспериментальном определении строения поли-б с-гг-хлорфеноксифосфазена, отожженного при температуре немного выше Т ( 1), что дало возможность получить 25 отчетливых рефлексов. Структура, предложенная Бишопом и Холлом, ромбическая ( а13 08 А, Ь 20 23 А, с 4 90 А) с двумя цепями, проходящими через элементарную ячейку. В похожем полимере поли-быс-феноксифосфазене Стро [22] обнаружил моноклинную элементарную ячейку с параметрами а16 06 А, Ь13 69А, с - 4 91 А и 7 82; экспериментальная плотность свидетельствует о наличии в элементарной ячейке двух цепей. Размещая цепи в углах и центре элементарной ячейки ( рис. 5), получаем расстояние между цепями 11 25 и 9 80 А вдоль длинной и короткой диагоналей параллелограмма ab соответствен - - но. [21]

Коэффициенты А и В подбираются для каждого типа нефти и рекомендуется их определять методой наименьших квадратов. После определения Zi и коэффициентов А и 6 по уравнению ( 33) вычисляется плотность фракций с любой температурой кипения. Для апроксимации и продления фракционного состава по НТК до необходимой температуры кипения, а также расчета плотностей нефтяных фракций необходимы экспериментальные значения выходов фракций по НТК и плотностей. Достаточную исходную информацию представляют экспериментальные плотности и выходы по ИГЕ фракций с температурой выкипания до 380 С. [22]

Следует отметить, что экспериментальные данные о плотности газированных нефтей не всегда имеются в наличии. При этом получение исходных данных для расчета объемных коэффициентов не представляет большой сложности. Они были сопоставлены с объемными коэффициентами, рассчитанными по экспериментальным плотностям. [23]

Бишоп и Холл [23] сообщили об экспериментальном определении строения поли-б с-п-хлорфеноксифосфазена, отожженного при температуре немного выше Г ( 1), что дало возможность получить 25 отчетливых рефлексов. Тем не менее структура основной цепи лишь предположительна, так как недостаточность данных и определяющее влияние параметров боковых групп не позволяли определить непосредственно положения атомов основной цепи. Структура, предложенная Бишопом и Холлом, ромбическая ( а 13 08 А, Ъ 20 23 А, с 4 90 А) с двумя цепями, проходящими через элементарную ячейку. В похожем полимере поли-бис-феноксифосфазене Стро [22] обнаружил моноклинную элементарную ячейку с параметрами а 16 06 А, Ь13 69А, с 4 91 А и у 82; экспериментальная плотность свидетельствует о наличии в элементарной ячейке двух цепей. Размещая цепи в углах и центре элементарной ячейки ( рис. 5), получаем расстояние между цепями 11 25 и 9 80 А вдоль длинной и короткой диагоналей параллелограмма ab соответственно. [24]

Поэтому при фиксированных значениях at и а2 для оценки Е N ( аь а2) можно использовать метод Метрополиса и др. В соответствии с вариационным принципом наилучшими значениями этих параметров являются те, при которых энергия EN минимальна. Выполнив серию расчетов с различными значениями al и аг, Мак-Миллан нашел оптимальные величины этих параметров при экспериментальном значении плотности жидкого 4Нео при 0 атм и О К. Эти значения составляют примерно а 2 6 A, az 5; соответствующее минимальное значение EN примерно на 18 % превышает экспериментальное. Мак-Миллана, изображены найденная кривая зависимости энергии от плотности и вычисленная радиальная функция распределения при экспериментальной плотности при нулевом давлении; здесь же для сравнения приведены экспериментальные данные. Согласие весьма обнадеживающее, если учесть, насколько простая форма пробной волновой функции ( 114) использовалась в расчетах. Много подобных расчетов независимо проводилось различными авторами [81, 39]; при этом были получены такие же результаты. [25]

Страницы: 1 2